Что будет решением дифференциального уравнения физического маятника

Уравнение колебаний маятника

Рис.1

Исследуем выражение (2) в зависимости от разности фаз (φ₂ — φ₁):

1) φ₂ — φ₁ = ±2mπ (m = 0, 1, 2, . ), тогда A=A₁+A₂, т. е. амплитуда результирующего колебания А будет равна сумме амплитуд складываемых колебаний;

2) φ₂ — φ₁ = ±(2m+1)π (m = 0, 1, 2, . ), тогда A=|A₁–A₂|, т. е. амплитуда результирующего колебания будет равна разности амплитуд складываемых колебаний.

Для практики представляет особый интерес случай, когда два складываемых гармонических колебания одинакового направления мало отличаются по частоте. После сложения этих колебаний получаются колебания с периодически изменяющейся амплитудой. Периодические изменения амплитуды колебания, которые возникают при сложении двух гармонических колебаний с близкими частотами, называются биениями.

Пусть амплитуды складываемых колебаний равны А, а частоты равны ω и ω+Δω, причем Δω

23 Колебания физического маятника.

Физический маятник — осциллятор, представляющий собой твёрдое тело, совершающее колебания в поле каких-либо сил относительно точки, не являющейся центром масс этого тела, или неподвижной оси, перпендикулярной направлению действия сил и не проходящей через центр масс этого тела.

Определения

— угол отклонения маятника от равновесия;
— начальный угол отклонения маятника;
— масса маятника;
— расстояние от точки подвеса до центра тяжести маятника;
— радиус инерции относительно оси, проходящей через центр тяжести.
— ускорение свободного падения.

Момент инерции относительно оси, проходящей через точку подвеса:

[править] Дифференциальное уравнение движения физического маятника

Основная статья: Приведённая длина

Пренебрегая сопротивлением среды, дифференциальное уравнение колебаний физического маятника в поле силы тяжести записывается следующим образом:

Полагая , предыдущее уравнение можно переписать в виде:

Последнее уравнение аналогично уравнению колебаний математического маятника длиной . Величина называется приведённой длиной физического маятника.

[править] Центр качания физического маятника

Центр качания — точка, в которой надо сосредоточить всю массу физического маятника, чтобы его период колебаний не изменился.

Поместим на луче, проходящем от точки подвеса через центр тяжести точку на расстоянии от точки подвеса. Эта точка и будет центром качания маятника.

Действительно, если всю массу сосредоточить в центре качания, то центр качания будет совпадать с центром масс. Тогда момент инерции относительно оси подвеса будет равен , а момент силы тяжести относительно той же оси . Легко заметить, что уравнение движения не изменится.

[править] Теорема Гюйгенса

[править] Формулировка

Если физический маятник подвесить за центр качания, то его период колебаний не изменится, а прежняя точка подвеса сделается новым центром качания.

[править] Доказательство

Вычислим приведенную длину для нового маятника:

Совпадение приведённых длин для двух случаев и доказывает утверждение, сделанное в теореме.

[править] Период колебаний физического маятника

Для того, чтобы найти период колебаний физического маятника, необходимо решить уравнение качания. Для этого умножим левую часть этого уравнения на , а правую часть на . Тогда:

Интегрируя это уравнение, получаем.

где произвольная постоянная. Её можно найти из граничного условия, что в моменты . Получаем: . Подставляем и преобразовываем получившееся уравнение:

Отделяем переменные и интегрируем это уравнение:

Удобно сделать замену переменной, полагая . Тогда искомое уравнение принимает вид:

Здесь — нормальный эллиптический интеграл Лежандра 1-го рода. Для периода колебаний получаем формулу:

Здесь — полный нормальный эллиптический интеграл Лежандра 1-го рода.

[править] Период малых колебаний физического маятника

Если амплитуда колебаний мала, то корень в знаменателе эллиптического интеграла приближенно равен единице. Такой интеграл легко берется, и получается хорошо известная формула малых колебаний:

24 Колебания математического маятника

Математи́ческий ма́ятник — осциллятор, представляющий собой механическую систему, состоящую из материальной точки, находящейся на невесомой нерастяжимой нити или на невесомом стержне в однородном поле сил тяготения. Период малых собственных колебаний математического маятника длины l неподвижно подвешенного в однородном поле тяжести с ускорением свободного падения g равен

и не зависит [1] от амплитуды и массы маятника.

Плоский математический маятник со стержнем — система с одной степенью свободы. Если же стержень заменить на растяжимую нить, то это система с двумя степенями свободы со связью. Пример школьной задачи, в которой важен переход от одной к двум степеням свободы.

При малых колебаниях физический маятник колеблется так же, как математический с приведённой длиной.

Уравнение колебаний маятника

Колебания математического маятника описываются обыкновенным дифференциальным уравнением вида

где ω ― положительная константа, определяемая исключительно из параметров маятника. Неизвестная функция x(t) ― это угол отклонения маятника в момент t от нижнего положения равновесия, выраженный в радианах; , где L ― длина подвеса, g ― ускорение свободного падения. Уравнение малых колебаний маятника около нижнего положения равновесия (т. н. гармоническое уравнение) имеет вид:

[править] Решения уравнения движения

[править] Гармонические колебания

Маятник, совершающий малые колебания, движется по синусоиде. Поскольку уравнение движения является обыкновенным ДУ второго порядка, для определения закона движения маятника необходимо задать два начальных условия — координату и скорость, из которых определяются две независимых константы:

где A — амплитуда колебаний маятника, θ₀ — начальная фаза колебаний, ω — циклическая частота, которая определяется из уравнения движения. Движение, совершаемое маятником, называется гармоническими колебаниями

[править] Нелинейный маятник

Для маятника, совершающего колебания с большой амплитудой, закон движения более сложен:

где — это синус Якоби. Для он является периодической функцией, при малых совпадает с обычным тригонометрическим синусом.

Параметр определяется выражением

где — энергия маятника в единицах t −2 .

Период колебаний нелинейного маятника

где K — эллиптический интеграл первого рода.

[править] Движение по сепаратрисе

Движение маятника по сепаратрисе является непериодическим. В бесконечно далёкий момент времени он начинает падать из крайнего верхнего положения в какую-то сторону с нулевой скоростью, постепенно набирает её, и останавливается, возвратившись в исходное положение.

25 Затухающие колебания. Зависимость амплитуды от времени.

Затухающие колебания — колебания, энергия которых уменьшается с течением времени. Бесконечно длящийся процесс вида в природе невозможен. Свободные колебания любого осциллятора рано или поздно затухают и прекращаются. Поэтому на практике обычно имеют дело с затухающими колебаниями. Они характеризуются тем, что амплитуда колебаний A является убывающей функцией. Обычно затухание происходит под действием сил сопротивления среды, наиболее часто выражаемых линейной зависимостью от скорости колебаний или её квадрата.

Пускай имеется система, состоящая из пружины (подчиняющейся закону Гука), один конец которой жёстко закреплён, а на другом находится тело массой m. Колебания совершаются в среде, где сила сопротивления пропорциональна скорости с коэффициентом c (см. вязкое трение).

Тогда второй закон Ньютона для рассматриваемой системы запишется так:

где F_c — сила сопротивления, F_y — сила упругости

или в дифференциальной форме

где k — коэффициент упругости в законе Гука, c — коэффициент сопротивления, устанавливающий соотношение между скоростью движения грузика и возникающей при этом силой сопротивления.

Для упрощения вводятся следующие обозначения:

Величину ω называют собственной частотой системы, ζ — коэффициентом затухания.

Тогда дифференциальное уравнение принимает вид

Сделав замену x = e λt , получают характеристическое уравнение

Корни которого вычисляются по следующей формуле

[править] Решения

Зависимость графиков колебаний от значения ζ.

В зависимости от величины коэффициента затухания решение разделяется на три возможных варианта.

Если , то имеется два действительных корня, и решение дифференциального уравнения принимает вид:

В этом случае колебания с самого начала экспоненциально затухают.

Граница апериодичности

Если , два действительных корня совпадают , и решением уравнения является:

В данном случае может иметь место вре́менный рост, но потом — экспоненциальное затухание.

Если , то решением характеристического уравнения являются два комплексно сопряжённых корня

Тогда решением исходного дифференциального уравнения является

Где — собственная частота затухающих колебаний.

Константы c₁ и c₂ в каждом из случаев определяются из начальных условий:

26 Вынужденные колебания. Понятие резонанса.

Вынужденные колебания — колебания, происходящие под воздействием внешних сил, меняющихся во времени.

Автоколебания отличаются от вынужденных колебаний тем, что последние вызваны периодическим внешним воздействием и происходят с частотой этого воздействия, в то время как возникновение автоколебаний и их частота определяются внутренними свойствами самой автоколебательной системы.

Наиболее простой и содержательный пример вынужденных колебаний можно получить из рассмотрения гармонического осциллятора и вынуждающей силы, которая изменяется по закону: .

Что будет решением дифференциального уравнения физического маятника

Определите дифференциальное уравнение физического маятника:

Савельев И.В, т.1, стр. 196

В случае малых колебаний (54.8) переходит в уже известное нам уравнение:

(54.9)

Трофимова Т.И. Курс физики, 2001 г., стр. 202

, (142.5)

идентичное с (142.1), решение которого (140.1) известно.

Полагая , предыдущее уравнение можно переписать в виде:

Вывод дифференциального уравнения колебаний физического маятника

6.11. Физический маятник

Твердое тело произвольной формы, свободно совершающее колебания вокруг неподвижной горизонтальной оси, не проходящей через его центр масс, называют физическим маятником .

Согласно определению, физический маятник при колебаниях имеет одну степень свободы, т.е. действительно является одномерным гармоническим классическим осциллятором (рис. 6.14, где точка 0 называется осью качаний, а точка 0 * — центром качания физического маятника, точка C — центр масс).

При гармонических колебаниях угол отклонения от положения равновесия q мал и составляет не более трех-пяти градусов, что позволяет в некоторых случаях полагать sin q » q (если угол q брать в радианах, а не в градусах), а сами колебания считать гармоническими и изохронными , т.е. их период или частота не зависят от амплитуды колебания.

Сначала напишем дифференциальное уравнение колебаний физического маятника. Для этого рассмотрим, какие на него действуют силы. Силу трения в точке подвеса 0 (ось Z ) физического маятника не учитываем. На физический маятник при колебаниях действуют сила тяжести G и нормальная реакция опоры F (рис. 6.14). Для нахождения результирующей силы разложим силу тяжести на две взаимно перпендикулярные силы: G _^ = mg · sin q и G _{| |} = mg · cos q (рис. 6.14). Тогда силы нормальной реакции опоры и параллельная составляющая силы тяжести взаимно компенсируют друг друга (третий закон Ньютона). Поэтому силой, заставляющей физический маятник продолжать совершать гармонические колебания, остается перпендикулярная составляющая силы тяжести, которую часто называют возвращающей силой.

Такой же результат можно получить, если сложить вектор силы тяжести и вектор силы нормальной реакции опоры по правилу параллелограмма. (Представляем читателю выполнить эту операцию самостоятельно).

Из динамики вращательного движения ( 5.17 ) следует , что в этом случае на физический маятник (как любое твердое тело) действует момент силы М относительно оси Z, равный произведению момента инерции тела I на угловое ускорение e относительно этой же оси:

M = I ×e ,

Момент силы М равен произведению составляющей силы тяжести G _^ на плечо ℓ :

ТЕМА: «МЕХАНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ»

Колебательное движение. Гармоническое колебание.

Скорость и ускорение гармонического колебания.

Энергия гармонического колебательного движения.

Свободные колебания. Гармонический осциллятор.

Пружинный, математический и физический маятники.

Вынужденные колебания. Резонанс. Автоколебания.

Примеры проявления резонансных явлений в живых организмах.

Сложение гармонических колебаний, происходящих вдоль одной прямой. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний.

Колебательное движение. Гармоническое колебание.

Вывод уравнения гармонического колебания

Наряду с поступательными и вращательными движениями тел в механике значительный интерес представляют и колебательные движения.

Колебаниями называется процессы, отличающиеся той или иной степенью повторяемости (качели, ветка дерева, фазы луны, морские приливы и отливы, пульсовая волна, сердце, гортань…). В технике и окружающем нас мире часто приходится сталкиваться с периодическими (или почти периодическими) процессами, которые повторяются через одинаковые промежутки времени. Такие процессы называют колебательными . Колебательные явления различной физической природы подчиняются общим закономерностям. Например, колебания тока в электрической цепи и колебания математического маятника могут описываться одинаковыми уравнениями. Общность колебательных закономерностей позволяет рассматривать колебательные процессы различной природы с единой точки зрения.

Колебания широко распространены в природе и технике. Колебательные процессы лежат в основе таких отраслей техники как электротехника, радиотехника и.т.д).

Во многих случаях колебания играют негативную роль (вибрации крыльев самолёта, корпусов судов, зданий и сооружений из за резонанса с работающим там оборудованием), что необходимо учитывать при их изготовлении.

В зависимости от физической природы колебания бывают механические и электромагнитные . Механическими колебаниями называют движения тел, повторяющиеся точно (или приблизительно) через одинаковые промежутки времени. Примерами простых колебательных систем могут служить груз на пружине или математический маятник.

В зависимости от характера воздействия на колеблющуюся систему, различают: свободные, (собственные) колебания, вынужденные колебания, автоколебания и параметрические колебания.

Свободные колебания , совершаются под действием внутренних сил системы, после того, как система была выведена из состояния равновесия. (Колебания груза на пружине или колебания маятника являются свободными колебаниями.).

Вынужденные — система подвергается воздействию внешней, периодически изменяющийся силы (колебание моста при прохождении солдат, идущих в ногу).

Автоколебания — система сама управляет внешним воздействием (маятник часов получает толчки в момент прохождения её через среднее положение).

Параметрические колебания — происходит периодическое изменение какого- либо параметра системы за счет внешнего воздействия (например длины нити математического маятника).

Простейшими являются гармонические колебания – происходящие по закону sin и cos.

Этот вид колебаний важен по двум причинам:

колебания в природе и технике часто близки к гармоническому.

иные периодические процессы могут быть представлены как наложение нескольких гармонических колебаний.

Выведем уравнение гармонического колебания при помощи установки, состоящей из экрана и вращающегося диска с закреплённым на нём непрозрачным шариком.

Пусть материальная точка М движется против часовой стрелки по окружности радиусом А . Тогда её проекция на экране совершает периодические колебания около положения равновесия в пределах от А до -А .

Выразим величину смещения x в любой момент времени:

— уравнение гармонического колебания.

Так как диск вращается с угловой скоростью w , то . Подставим значение в уравнение гармонического колебания:

— уравнение гармонического колебания.

Если диск совершает полный оборот ;

Основные характеристики гармонического колебания:

1 x — смещение- отклонение от положения равновесия в данный момент времени (может быть >0 и 2 A – амплитуда — максимальное отклонение от положения равновесия.

3 T- период — совершения одного полного колебания.

4 wt — фаза колебания — характеризует состояние колебательной системы в любой заданный момент времени.

5 v — частота- число колебаний в единицу времени.

Если к началу наблюдения фаза имела некоторое начальное значение , то уравнение запишется:

— гармоническое колебание с начальной фазой.

2.Скорость и ускорение гармонического колебания.

Скорость — гармонических колебаний есть первая производная смещения по времени.

Известно, что скорость для гармонического колебания скорость определяется следующим образом ;

-скорость гармонического колебания.

— ускорение при гармоническом колебании.

Колебательное движение выполняется под действием силы, которая может быть определена по второму закону Ньютона: , но ускорение при гармонических колебаниях определяется по формуле , подставим значение ускорения во второй закон Ньютона, то , но , то

— сила действующая на колеблющееся тело.

Она пропорциональна смещению, знак «-» указывает на, то что сила направлена в противоположную сторону относительно смещения.

— квазиупругая сила, вызывающая колебательные движения.

3.Энергия гармонического колебательного движения.

Квазиупругая сила является консервативной и поэтому полная механическая энергия системы остаётся постоянной. В процессе колебаний происходит превращение кинетической энергии в потенциальную и обратно, причём в моменты наибольшего отклонения от положения равновесия полная энергия состоит только из потенциальной энергии , которая достигает своего максимального значения.

При прохождении системы через положение равновесия полная энергия состоит только из кинетической энергии, которая достигает своего максимума.

4.Свободные колебания. Гармонический осциллятор.

Если колебания совершаются за счёт первоначально сообщённой энергии и

в дальнейшем внешнее воздействие на колебательную систему отсутствует, то такие колебания называются свободными. Система, движущая под действием упругой среды называется одномерным осциллятором.

Известно, что ускорение при гармоническом колебании определяется следующим образом:

или (2) – система, движения которой описывается уравнением (2) описывает движение гармонического осциллятора.

Который служит важным примером периодического движения и служит точкой или приближенной моделью для решения многих задач, как классических так и квантовых функций.

5. Пружинный, математический и физический маятники.

Пружинный маятник — это груз массой m подвешенный на упругой пружине и совершающий гармонические колебания.

Колебания маятника совершаются под действием угловой силы. , k — коэффициент упругости, а в случае с пружиной он называется коэффициентом жёсткости.

Уравнение движения маятника записывается:

Ускорение- это вторая производная смещения по времени:

Разделим обе части уравнения на m, то получим

Сравним между собой уравнения (2) и (4), очевидно, что , а , ; — период колебания, подставим в формулу периода колебания значение w , через k и m, то ,

— период колебания пружинного маятника.

Физический маятник — твёрдое тело способное совершать колебания относительно оси, не совпадающей с центром масс.

Из основного уравнения динамики вращательного движения

Для малых колебаний можно поучить

Разделим уравнение (3) на J

Введём обозначение , получим уравнение

, которое аналогично полученному ранее.

Период колебания физического маятника

Математический маятник — материальная точка подвешенная на невесомой нерастяжимой нити.

Реальный маятник, у которого масса тела во много раз больше массы нити, а размеры тела во много раз меньше длинны нити, можно считать математическим.

Учитывая, что момент силы тяжести и момент инерции точки

, из динамического уравнения вращательного движения получим: .

Разделим уравнение (4) на ml 2 , получим

Период колебания математического маятника

Мы приходим к выводу, что во всех случаях колебания описываются одним и тем же уравнением , совпадающим с уравнением движения гармонического осциллятора.

6. Вынужденные колебания. Резонанс. Автоколебания.

Вынужденными колебаниями называется незатухающие колебания системы, которые вызываются действием на неё внешних сил , периодически изменяющихся с течением времени.

Сила, вызывающая вынужденные колебания, называется возмущающий (вынуждающий) силой.

Вынуждающая сила изменяется по закону:

F 0 — амплитуда вынуждающей силы, w — циклическая частота.

Под действием этой силы в системе устанавливаются гармонические колебания с циклической частотой w .

Где A — амплитуда вынужденных колебаний смещения. — разность фаз между вынужденными колебаниями и силой F(t) .

Амплитуда вынужденных колебаний зависит от амплитуды вынуждающей силы и её частоты, зависимость амплитуды колебаний от частоты приводит к тому, что при некоторой частоте амплитуда вынужденного колебания достигает максимального значения. Это явление получило название резонанса , а соответствующая частота- резонансной частоты .

, то A достигнет максимального значения при частоте

Явление возрастания амплитуды вынужденных колебаний при приближении циклической частоты вынуждающей силы к значению w рез – называется резонансом , w рез – резонансная циклическая частота.

При наличии трения резонансная циклическая частота w рез несколько и меньше w 0 .

Форма резонансных кривых зависит от значения . Чем больше , тем более пологими становятся кривые.

Примеры резонанса: явление резонанса используется в акустике- для анализа звуков, их усиления и.т.д.

Под действием периодически изменяющихся нагрузок в машинах и различных сооружениях могут возникнуть явления резонанса, которые могут быть опасны для эксплуатации машин.

Автоколебания — Колебательная система, совершающая незатухающие колебания за счёт источника энергии, не обладающего колебательными свойствами- называется автоколебательной системой . Пример: часы с анкерным ходом.

Ходовое колесо с косыми зубьями жёстко скреплено с зубчатым барабаном, через который перекинута цепочка с гирей.

На одном конце маятника закреплены анкер- якорёк с 2-мя паллётами. В ручных часах гиря заменяется пружиной, а маятник балансиром – маховичком, скреплённым со спиральной пружиной. Балансир совершает крутильные колебания относительно своей оси.

Источником энергии является поднятая вверх гиря или сжатая пружина.

Когда маятник проходит положение равновесия и имеет v max , зуб ходового колеса сталкивается с концом паллеты и подталкивает маятник. Энергия передаётся порциями. За полупериод анкер позволяет ходоовму колесу повернутся на 1 зубец.

Примеры автоколебаний: часы, паровые машины, двигатели внутреннего сгорания, отбойные молотки, электрические звонки, смычёк для скрипки, воздушные столбы в духовых инструментах, языки в баянах и аккордионах, голосовые связки при разговоре.

7. Примеры проявления резонансных явлений в живых организмах.

В лаборатории электроакустики в Марселе испытывали генератор, создававший акустические волны с частотой 7 Гц (инфразвук), люди испытывали сильные внутренние боли, нарушение координации движений и зрения. Оказалось, что инфразвук действует на вестибулярный аппарат, собственная частота которого 2…20 Гц; он переходит в резонансные колебания, нарушающие деятельность вестибулярного аппарата.

Инфразвук также вызывает вынужденные колебания различных органов, каждый из которых обладает собственной частотой.

Некоторые из них, такие как печень, почки, сами по себе не совершают колебательных движений, но под действием внешней периодической силы могут войти с ней в резонанс. Медики обратили внимание на опасный резонанс брюшной полости (4…8 Гц). Резонансные явления раздражают рецепторы, передающие информацию в нервные центры. Таким образом, создаются рефлекторные реакции организма на раздражитель. Это сопровождается ощущением боли, неприятными ощущениями, затруднением дыхания.

Особенно вредны резонансные явления для сердца. Это приводит к расширению кровеносных сосудов и кровоизлияниям. Если резонансные колебания находятся в противофазе, то возможны торможение кровообращения, остановка сердца.

Некоторые исследователи указывают на психическое действие инфразвука. У облученных им людей поражаются все виды интеллектуальной деятельности, появляется чувство тревоги, страха. Такие же явления имеют место и у животных. (Источники – двигатели, компрессоры, электродойки.) Отрицательное воздействие на молокоотдачу и многие физиологические функции сельскохозяйственных животных.

8. Сложение гармонических колебаний, происходящих вдоль одной прямой. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний.

Решение ряда задач значительно облегчается при использовании метода векторных диаграмм.

В основе метода лежит понятие вращающегося вектора.

Возьмем ось x и из точки О отложим вектор x 0 под углом к оси x. Если привести вектор во вращение с угловой скоростью , то проекция конца этого вектора на ось x будет перемещаться по оси x в пределах от до , при этом координата будет изменяться по закону . Проекция конца вектора на ось будет совершать гармоническое колебание с амплитудой, равной длине вектора и частотой равной угловой скорости вращения .

Сложение колебаний, происходящих вдоль одной прямой.

Пусть точка совершает два колебания, происходящие вдоль одной прямой с одинаковой частотой, описываемых уравнениями:

Представив оба колебания в виде векторов и сложив их по правилу сложения векторов можно получить результирующее колебание. Это вектор, проекция которого на ось X равна сумме проекций исходных колебаний. .

Запишем результирующее колебание в виде

Частные случаи сложения колебаний

2) ; n= 0,1,2… , тогда

3) Частоты двух слагаемых колебаний не совпадают друг с другом, но мало отличаются

Тогда слагаемые колебания будут представлены так :

, а их сумма , где

Такие колебания называются биениями . Множитель измеряется гораздо медленнее, чем второй множитель. Так как , за время, в течение которого множитель совершает несколько колебаний, почти не изменяется.

Это даёт нам право рассматривать результирующее колебание как гармоническое частоты w , амплитуда которого медленно изменяется по некоторому закону. Такие колебания называются пульсациями .

Сложение взаимно перпендикулярных колебаний

Допустим, что материальная точка будет совершать колебания в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Если возбудить оба эти колебания, то точка будет двигаться по некоторой траектории, вид которой зависит от разности фаз складываемых колебаний. Пусть колебания заданы уравнениями:

(2), которые являются координатами движущейся точки, заданными в параметрической форме. Исключив из этих уравнений параметр t , получим уравнение траектории точки. Сделаем некоторые математические преобразования: , , , .

Развернём cos в уравнение (2) по формуле для косинуса суммы:

, подставим вместо и их значения, получим , после преобразования получим :

. Это уравнение эллипса.

Это уравнение представляет собой общее уравнение траектории материальной точки, совершающей два взаимно перпендикулярных колебания.

Рассмотрим частные случаи:

1) , , тогда , — это прямая проходящая через начало координат.

2 ) — это эллипс, если a = b ,то это окружность.

3) Если частоты колебаний не совпадают, то траектория имеет вид довольно сложных кривых, называемых фигурными Лиссану . Например

Гармонические колебания (4.3) являются решением дифференциального уравнения гармонических колебаний

, (4.18)

в чём можно убедиться непосредственной подстановкой. В самом деле,

. (4.19)

Следует также отметить, что систему, совершающую гармонические колебания, называют гармоническим осциллятором.

В качестве примера гармонических колебаний рассмотрим колебания груза на пружине вдоль оси х. Эти колебания, как мы знаем, происходят под действием упругой силы F= – kx. Это уравнение можно переписать как

. (4.20)

Если в последнем уравнении обозначить , то придём к уравнению

, (4.21)

которое абсолютно подобно уравнению (4.18). На основании подобной аналогии силы, под действием которых совершаются гармонические колебания, называют квазиупругими.

Физическим маятником называют колебания твёрдого тела под действием силы тяжести вокруг горизонтальной оси, не проходящей через центр масс тела (точку С на рис. 4.6). Отведём маятник из положения равновесия на некоторый малый угол α. Запишем теперь 2-й закона Ньютона для вращательного движения

. (4.22)

Здесь момент возвращающей силы M для малых углов α

. (4.23)

В уравнении (4.23) знак “–” отражает тот факт, что направления возвращающей силы F_t и угла α всегда противоположны.

J – момент инерции маятника относительно точки подвеса О. Объединяя выражения (4.22) и (4.23), придём к уравнению

. (4.24)

Обозначим и окончательно получим

. (4.25)

Решение последнего уравнения мы знаем:

. (4.26)

Таким образом, при малых отклонениях из положения равновесия физический маятник совершает гармонические колебания с частотой и периодом

, (4.27)

где называется приведенной длиной физического маятника. Точка O’, которая находится на расстоянии приведенной длины от точки подвеса, называется центром качаний физического маятника. Точка подвеса маятника О и центр качаний обладают свойством взаимности – если маятник перевернуть и подвесить за точку O’, то период колебания маятника не изменится.

Математическим маятником называется материальная точка, подвешенная на длинной тонкой нерастяжимой нити и совершающая колебания под действием силы тяжести. Момент инерции материальной точки, подвешенной на нити длиной l, относительно точки подвеса

Подставим уравнение (4.199) в уравнение (4.198) и получим известную со школы формулу для периода колебаний математического маятника:

. (4.29)

Из сравнения формул (4.29) и (4.27) видно, что если приведенная длина физического маятника равна длине математического маятника, то их периоды совпадают. Т.о. приведенная длина физического маятника – это длина такого математического маятника, у которого период колебаний равен периоду физического маятника.

Не нашли то, что искали? Воспользуйтесь поиском:

Лучшие изречения: Для студента самое главное не сдать экзамен, а вовремя вспомнить про него. 10094 — | 7530 — или читать все.

91.146.8.87 © studopedia.ru Не является автором материалов, которые размещены. Но предоставляет возможность бесплатного использования. Есть нарушение авторского права? Напишите нам | Обратная связь.

Отключите adBlock!
и обновите страницу (F5)
очень нужно

источники:

http://www.bog5.in.ua/otvetu_vib/otvetu_vibru27.html

http://vemiru.ru/info/vyvod-differencialnogo-uravnenija-kolebanij/