Дифференциальное уравнение равновесия и его интегрирование

ИНТЕГРИРОВАНИЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ ПОКОЯ (РАВНОВЕСИЯ) ЖИДКОСТИ

Умножаем 1-е дифференциальное уравнение (2-14) на dx, 2-е на dy и 3-е на dz. После этого складываем левые и правые части этих уравнений:

+ + — ( dx+ + dz) = 0. (2-15)

Так как давление в точке р есть функция только координат:

то можно утверждать, что выражение, входящее в равенство (2-15) и заключенное в скобки, является полным дифференциалом р, т. е. это выражение равно dp. Поэтому уравнение (2-15) можно переписать в виде

dp = ( + + ). (2-17)

Далее рассуждаем следующим образом.

Если левая часть (2-17) является полным дифференциалом некоторой функции, зависящей от координат, то, следовательно, и правая часть (2-17) должна являться полным дифференциалом некоторой функции, зависящей от координат. Учитывая, что плотность жидкости ρ=const, можно на основании сказанного утверждать, что выражение, входящее в (2-17) и заключенное в скобки, является также полным дифференциалом некоторой функции, зависящей от координат. Обозначим эту последнюю функцию через U, причем U = ƒ(x, y, z). Тогда вместо (2-17) можем написать

dU = + + (2-19)

С другой стороны, полный дифференциал dU можно представить как сумму частных дифференциалов:

dU= dx+ dy+ dz. (2-20)

Сопоставляя (2-19) и (2-20), видим, что

= = = (2-21)

Так как U есть функция только координат и так как частные производные ее по координатам дают соответствующие проекции ( ) объемной силы, отнесенной к единице массы, то, следовательно, U является потенциальной функцией. Объемная же сила , удовлетворяющая условиям (2-21), является силой, имеющей потенциал. Из сказанного ясно, что однородная несжимаемая жидкость (для которой ρ=const) может находиться в покое под действием только таких сил, которые имеют потенциал. Интегрируя (2-18), получаем

где С — постоянная интегрирования.

Чтобы определить С, рассматриваем некоторую точку жидкости, для которой известны р и U:

Для этой точки (2-22) перепишется в виде

Подставляя (2-25) в (2-22), получаем

Формула (2-27) дает давление в точке для случая, когда ρ=const, причем на жидкость действует любая система объемных сил, имеющих потенциал.

Понятие потенциальной функции. Пространство, в котором происходит какое-либо физическое явление, называется физическим полем.

Различают поля: 1) скалярные, например поле температур; 2) векторные, например поле сил или поле скоростей.

Поле какого-либо скаляра

может быть представлено линиями (или поверхностями) ψ=const; например, поле температур t o можно представить линиями (или поверхностями) t o =const . Оперировать векторным полем значительно сложнее, чем скалярным, Поэтому векторное поле (например, поле сил) при его изучении заменяют особым скалярным полем. При этом такое скалярное поле представляют линиями равного значения особой функции U, называемой потенциальной функцией, или просто потенциалом (потенциалом тех векторов, поле которых мы изучаем; можно различать потенциал сил, потенциал скоростей и т. п.). U является скалярной величиной.

Функция U (потенциал) обладает следующими свойствами:

а) она зависит только от координат х, у, z (и иногда от времени);

б) частные производные U по координатам, взятые в различных точках скалярного поля, должны давать величины проекций рассматриваемых векторов в соответствующих точках векторного поля.

Рис. 2-6. Замена векторного поля (а) уклонов i земной поверхности скалярным полем (б) отметок земной поверхности

Рассмотрим для примера рельеф поверхности земли. В каждой точке этого рельефа имеется некоторый уклон земной поверхности, который можно представить вектором, направленным вдоль линии наибольшего ската. В связи с этим рельеф поверхности земли можно рассматривать как поле уклонов i (поле векторов, выражающих уклоны; рис. 2-6, а).

Рис. 2-7. Векторное поле (а) скоростей и скалярное поле (б) потенциальной функции поля скоростей

Обозначим теперь через z отметку поверхности земли и проведем на плане нашего рельефа горизонтали, т. е. линии (рис. 2-6, б). Очевидно, отметка z зависит только от координат х и у; кроме того величина z обладает еще следующим свойством:

= — i_x; = — i_y

Отсюда ясно, что скалярная величина z является потенциальной функцией векторного поля уклонов i. Хорошо известно, что в практике рельеф местности всегда представляют именно эквипотенциалами z=const, причем из рассмотрения этих линий (горизонталей) легко можно установить значение и направление вектора i в любой точке земной поверхности.

Выше, имея векторное поле объемных сил (отнесенных к единице массы), мы ввели в рассмотрение скаляр U (потенциал векторного поля объемных сил).

Далее нам часто придется сталкиваться с векторным полем скоростей и (рис. 2-7, а). В этих случаях мы будем иногда заменять такое поле скалярным полем, характеризующимся потенциалом скорости 𝜑 (рис. 2-7, б).

Подчеркнем, что не каждое векторное поле может быть представлено (описано) потенциальной функцией. Имеются такие векторные поля, которые не имеют потенциала. Изучение таких полей в значительной мере затрудняется. При рассмотрении векторных полей, имеющих потенциальную функцию, сталкиваемся с особой математической задачей об отыскании этой функции (см. с. 80).

Дата добавления: 2015-12-29 ; просмотров: 881 ; ЗАКАЗАТЬ НАПИСАНИЕ РАБОТЫ

Дифференциальные уравнения равновесия жидкости и их интегрирование для простейшего случая

Дифференциальные уравнения равновесия жидкости и их интегрирование для простейшего случая

Дифференциальные уравнения равновесия жидкости и их интегрирование для простейшего случая. В общем случае получается дифференциальное равновесие жидкого равновесия, а не только действие силы тяжести. (Пи. См. пункты 1.10 и 1.11). В неподвижной жидкости возьмем любую точку м с координатами я, у, Б и давление P(рис. 1.8).Система координат считается плотно связанной с контейнером, содержащим liquid. In жидкость, выделяют основным объемом в виде параллелограмма с ребрами жесткости. Координатные оси и равны Ax, Au и Az соответственно. Пусть точка M-1 из вершин параллелепипеда.

Но существуют и другие массовые силы, например, инерционная сила дозированного движения при так называемом относительном покое. Людмила Фирмаль

• Пусть жидкость действует внутри параллелепипеда. Восемнадцать Составной массовой силой, компоненты которой относятся к единицам массы (см.§ 1.2), являются X, V и 2.После этого массовые силы, действующие на выбранный объем в направлении осей координат, будут равны значениям этих составляющих, умноженным на массу выбранного объема volume. In Давление p является функцией координат x, y, но чем оно тоньше, тем ближе к M вдоль всех 3 плоскостей parallelepiped. It выводится из свойств гидростатического давления, которые доказаны выше (см. * раздел 1.4).Например, если вы переходите из точки M в точку N, функция p является частной производной от k (bp! ДХ), чтобы получить равные приращения, то давление в точке x П +(или/ ДХ) Ах.

Где d / dx-градиент давления вблизи точки M в направлении оси X. если мы примем во внимание давление в других соответствующих точках плоскости, перпендикулярной оси x, например, в точке и M’, то увидим, что они отличаются только на одну и ту же величину(вплоть до бесконечно малой). п-(п + ^ ДХ)^% 4хС учетом этого разность давлений, действующих на коробку в направлении оси x, равна величине, умноженной на указанную величину. Площадь: ^ Ах Ау АГ、 Аналогичным образом, градиент давления др / ДУ и д-р! Через D он выражает разницу в давлении, действующем на коробку в направлении других 2 осей.

• Поскольку на выбранный параллелепипед действуют только силы указанной массы и давления, уравнение равновесия имеет вид. И Еще Напишите леленипеда в направлении 3-х осей в виде:^ ХР Ах Ау АГ ^ ах-ах-0; (1.22） УР Ах Ау АГ-Ах Ау АГ = 0; 2р Ах Ау АГ-Ах Ау Ах = 0. Разделим эти уравнения на массу паксаяга параллелепипеда и перейдем к пределу, приблизив Ax, Au и Ax к нулю. То есть мы сокращаем параллелепипед до начальной точки M. затем, на пределе, получаем уравнение равновесия жидкости, которое относится к точке M： V I dr. One Система дифференциальных гидростатических уравнений (1.23) называется уравнением Эйлера.

To сделайте это, умножьте первое уравнение (1.23) на xx, 2nd & y, 3rd ъ и добавьте все 3 уравнения、 X&+ Y хорошо +2 L −1 ® * * +% yy +%*) = 0 Тернарная формула, заключенная в скобки, представляет собой полную разность давлений, то есть функцию p(; x, y, r).Таким образом, предыдущее уравнение можно переписать в виде: X ух 4-г г Б &П] П = 0 Или гг = П(Х ух-\-гг-\-2У). (1-24） Полученное уравнение представляет собой приращение давления при изменении координат х, у и Людмила Фирмаль

• Предполагая, что только гравитация действует на жидкость и направляет ось b вертикально вверх, то X = Y = 0, I = $ n, поэтому вместо уравнения (1.24) в случае этого конкретного жидкого равновесия、 УГ =(1.25)） После интеграции、 П = п#г + с Интегральная константа найдена путем подстановки параметров свободной поверхности при 2 = r0, p = p0(см. рис. 1.7).Возьми В то же время Р = Ро + <Р°-2) Р? (1-26） Или 2 + p /(p^) = + + Pa1 (P8)= SOP8 *. * Л. Эйлер(1707-1783 гг. Известный математик, машинист, физик. Родился и получил образование в Базеле (Швейцария). Более 30 лет он жил в Санкт-Петербурге и работал в Санкт-Петербургской Академии наук. Sciences.

In помимо математики, физики, теории упругости, механики и других пауков, он занимался выводом дифференциальных уравнений движения жидкостей, жидкостей и газов (см. ниже) и предложил критерий гидродинамики similarity. It считается одним из основоположников гидродинамики. Двадцать Если заменить разность-r в уравнении (1.26) глубиной H-точки A /、 Р = ЗП + П ^То же самое основное гидростатическое уравнение [(1.20) или (1.21)].В предыдущем разделе это оценивалось иначе. Интеграл уравнения (1.24) в случае других равновесий рассматривается ниже (см.§ 1.10 и 1.11).

Смотрите также:

Возможно эти страницы вам будут полезны:

Образовательный сайт для студентов и школьников

Копирование материалов сайта возможно только с указанием активной ссылки «www.lfirmal.com» в качестве источника.

© Фирмаль Людмила Анатольевна — официальный сайт преподавателя математического факультета Дальневосточного государственного физико-технического института

Диф-ые уравнения равновесия жидкости.

Дифференциальные уравнения равновесия покоящейся жидкости иначе называют дифференциальными уравнениями Эйлера. Они получены для общего случая относительного покоя жидкости. Возможны следующие варианты относительного покоя.

Первый вариант соответствует абсолютному покою или равномерному движению сосуда с жидкостью. Такой вариант рассматривался при выводе основного уравнения гидростатики.

Второй вариант – вращение сосуда с жидкостью с постоянной угловой скоростью Й вокруг центральной оси. Несмотря на то, что вся масса жидкости вращается вместе с сосудом, частицы жидкости друг относительно друга не перемещаются, следовательно, весь объём жидкости, как и в первом случае, представляет собой как бы твёрдое тело. Давление в каждой точке жидкости не меняется во времени и зависит только от координат. По этим причинам жидкость подпадает под определение покоящейся.

Третий вариант аналогичен второму, только вращение осуществляется вокруг произвольно расположенной вертикальной оси. Во втором и третьем случае свободная поверхность жидкости принимает новую форму, соответствующую новому равновесному положению жидкости.

В четвёртом варианте сосуд с жидкостью движется прямолинейно и равноускоренно. Такой случай проявляется, например, в процессе разгона или остановки автоцистерны с жидкостью. В этом случае жидкость занимает новое равновесное положение, свободная поверхность приобретает наклонное положение, которое сохраняется до изменения ускорения. Частицы жидкости друг относительно друга находятся в покое, и давление зависит только от координат.

11. Основное уравнение гидростатики.Основным законом (уравнением) гидростатики называется уравнение [1] :

,

— гидростатическое давление (абсолютное или избыточное) в произвольной точке жидкости,

— плотность жидкости,

— ускорение свободного падения,

— высота точки над плоскостью сравнения (геометрический напор [2] ),

— гидростатический напор [3] .Уравнение показывает, что гидростатический напор во всех точках покоящейся жидкости является постоянной величиной.Иногда основным законом гидростатики называют принцип Паскаля [4] .
12-13. Геометрический и энергетический смысл основного уравнения гидростатики.
Геометрический смысл уравнения (4):
— величина z фиксиру­ет положение точки по отношению к плоскости хОу, называемой плос­костью сравнения.
— ординату z называют высотой положения, или геометрической высотой.
При р = р₀ имеем z = z₀.
Очевидно, что величина р/у имеет линейную размерность.
Она представляет собой высоту, на которую жидкость может поднять­ся под влиянием давления. Эту высоту можно измерить. если поместить в жидкость вертикальную закрытую сверху трубку, из которой пол­ностью выкачан воздух.
Высоту р/у называют высотой давле­н и я, или приведенной высотой.
Она представляет собой высоту стол­ба жидкости, вес которого при давлении, равном нулю на его свобод­ной поверхности, уравновешивает давление в данной точке жидкости.
Чтобы пояснить энергетический смысл членов уравнения (4), введем понятие удельной энергии. Энергию, отнесенную к единице веса жидкости, называют удельной энергией.
Размерность удельной энергии равна размерности энергии (работы), деленной на размерность силы.Единица удельной энергии [Е] — м. Часть удельной потенциальной энергии частицы жидкости, зависящая только от ее положения относи­тельно условной горизонтальной плоскости, количественно равной z, называется удельной энергией положения час­тицы.
Часть удельной потенциальной энергии частицы жидкости, зависящую только от ее давления, количественно равную р/у, называют удельной энергией давления частицы
Сумма представляет собой удельную потенциальную энергию частицы.
Наряду с этими понятиями в гидравлике широко использует­ся понятие напора.
Так, величину z называют геометрическ и м напором в данной точке жидкости, а сумму z+р/γ=Н — гидростатическим напором.
Перепишем уравнение (3) в виде
p — p₀ = γ (z₀ — z) = γh откуда
p = p₀ + γh , (5)
где h — глубина погружения частицы жидкости под ее поверхность.
Это уравнение, так же как и (4), называют основным уравнением гидростатики. Разница между ними только в системе отсчета вертикальных расстояний (z и h).
Форма уравнения (4) удобна при изуче­нии движения жидкости, так как сумма z + р/γ входит в уравнение движения жидкости.
Форма уравнения (5) удобна в расчетах давле­ния на поверхности и в методике измерения давления в жидкости.
Величина р является абсолютным, или полным, давлением, р₀ — внеш­ним (начальным) давлением. Произведение γh — вес столба жидкости высотой h с площадью основания, равной единице.
Поэтому γh можно назвать весовым давлением.Единицей давления, входящего в формулу (5), является паскаль (Па).
14. Закон Паскаля. Закон Паскаля формулируется так:Давление,производимое на покоящуюся жидкость или газ, передается в любую точку жидкости или газа одинаково по всем направлениям.Гидростатическое давление жидкости зависит от плотности р жидкости, от ускорения g свободного падения и от глубины h, на которой находится рассматриваемая точка. Оно не зависит от формы столба жидкости. Глубина h отсчитывается по вертикали от рассматриваемой точки до уровня свободной поверхности жидкости.В условиях невесомости гидростатическое давление в жидкости отсутствует, так как в этих условиях жидкость становится невесомой. Внешнее давление характеризует сжатие жидкости под действием внешней силы. Оно равно:
15.Избытачное и вакууметрическое давление.
Вакууметрическое давление: если абсолютное давление в точке атмосферного, то это превышение называется избыточным (нанометрическим) давлением.
16.Поверхность равного давления. Выделим в ж-ти, к. нах-ся в равновесии, бесконечно малый объем в виде параллелепипеда с ребрами dx,dy,dz. Складывая сумму проекций сил давления, массовых сил(X- проекция массовой силы на ось)на рассматриваемую ось, получим: pdydz-(p+d1pdx/d1x)dydz+ ρdxdydzX=0 После упрощения: (-d1p/ ρd1x)+X=0 Аналогично:(-d1p/ ρd1y)+Y=0, (-d1p/ ρd1z)+Z=0 Почленно умножив 1е ур-е на ρdx, 2е на ρdy, 3е на ρdz, получим основное ур-е гидростатики: dp= ρ(Xdx+Ydy+Zdz)[1]. В общем виде это ур-е интегрируется так: p=ρП+С, где П- некоторая потенциальная ф-я. В частных случаях в зависимости от конкретных Z,X,Y находим значение П,С и p. Из [1] можно получить ур-е для пов-ти равного давления. При p=const, ρ=const, dp=0 и тогда Xdx+Ydy+Zdz=0
17.Сила давления жидкости на плоские поверхности.Угол=90 градусов, ж-ть давит на пов-ть с площ. ω во всех точках, но давление неравномерное (в верхних

Эпюра абсолютного гидростатического давления представляет собой трапецию, а эпюра избыточного — треугольник (рис. а).

Если плоская стенка, на которую действует жидкость, наклонена к горизонту под углом a (рис. б), то основное уравнение гидростатики принимает следующий вид:

Таким образом, эпюры абсолютного и избыточного гидростатического давления на наклонную стенку представляют собой соответственно наклонную трапецию и наклонный треугольник.
Если плоская стенка, на которую с двух сторон оказывает воздействие жидкость, вертикальна, то на нее будут действовать параллельные и противоположно направленные силы гидростатического давления. Эпюра гидростатического давления на вертикальную стенку представляет собой вертикальную трапецию.
Эпюра гидростатического давления на горизонтальное дно резервуара представляет собой прямоугольник, так как при постоянной глубине избыточное давление на дно постоянно.
19. Сила давления жидкости на криволинейные поверхности
При определении силы давления жидкости на криволинейные поверхности заранее неизвестны:
*координаты точки приложения этой силы;
*направление действия рассчитываемой силы.
Поэтому в данном случае расчет силы давления проводится путем геометрического сложения ранее определенных ее трех составляющих. Каждая из составляющих параллельна одной из координатных осей:




где проекции площади криволинейной поверхности на вертикальные плоскости, перпендикулярные осям х и у;
глубина погружения центров тяжести этих проекций от пьезометрической плоскости (свободной поверхности жидкости);
объем тела давления.
Тело давления – объем жидкости, заключенный между криволинейной поверхностью, ее проекцией на пьезометрическую плоскость (свободную поверхность) и вертикальными проектирующими плоскостями, проходящими через границы криволинейной поверхности.
Тело давления может принимать как знак плюс, так и минус. Соответственно и составляющая может быть направлена или вверх, или вниз.
Тело давления, заполняемое жидкость, называется действительным, в отличие от фиктивного тела давления, которое заполняется жидкостью условно. Фиктивное тело давления иногда называют телом выпора.
Если на часть криволинейной поверхности жидкость давит сверху вниз, а на другую часть снизу вверх, то тело давления определяется как сумма тел давления на каждую часть криволинейной поверхности с соответствующими знаками.
На практике криволинейные поверхности часто являются цилиндрическими. Это поверхности:
*труб водопровода и канализации;*резервуаров;*сегментных затворов.
В случаях цилиндрической поверхности, когда ось у параллельна образующей криволинейной поверхности
Направление равнодействующей силы давления характеризуется углом наклона ее к горизонту
20. Сила давления жидкости на цилиндрические поверхности.
Рассмотрим давление жидкости на цилиндрическую поверхность.
В этом случае достаточно знать горизонтальную Р_ги вертикальную составляющую Р_всилы Р.

Суммарное давление на элементарную площадь dFравно:dР = p dF
Разложим его на горизонтальную dР_ги вертикальную dР_всоставляющие. Получим:
dР_г = dP ∙ cos α = p dF ∙ cos α
где α — угол между направлением сил dРи dР_г
Принимаем во внимание только избыточное давление:
Р_г = γh dF ∙ cos α,где h —расстояние по вертикали, показанное на рисунке.
Величина dF соs α = dF_в -проекция элементарной площади dF на вертикальную площадь, поэтому:dP_г = γh dF_воткуда: Интеграл входящий в это выражение, есть статический момент площа­ди, след которой изображен прямой АС. Поэтому: Р_г =γh_с F_в(1)
где h_с — расстояние от поверхности жидкости до центра тяжести фигуры F_в, представляющей собой вертикальную проекцию цилиндрической поверх­ности.Из формулы (1) следует: горизонтальная составляющая суммар­ного давления жидкости на цилиндрическую поверхность равна сум­марному давлению на её вертикальную проекцию.
Вертикальная составляющая равна:
dР_в = dР sin α = p dF sin α Так как Fsin α = dF_г — горизонтальная проекция элементарной площади dF, то:dР_в = р dF_г =γh dF_г
Величина hdF_г есть элементар­ный объем dVцилиндра, имеющего высоту h и основание dF_г.В случае, изображенном на рис. (а), этот объём заполнен жидкостью и вертикальная составляющая dР_внаправлена вниз. В случае, показан­ном на рис. (б), объем dV не заполнен жидкостью, поэтому его мож­но назвать фиктивнымэлементарным объёмом. В этом случае составляющая dР_внаправлена вверх. Выражение для dР_в представим в виде:
dР_в = γ dV откуд Р_в = γ V (2)
где V = bF_АBC;F_АBC —площадь треугольника, у которого одна сторона АВкриволинейная.
Объем Vназывают телом давления.
Из формулы (2) следует: вертикальная составляющая суммарного давления жидкости на цилиндрическую поверхность равна весу жидкости γV в объёме тела давления.
В зависимости от ориентации поверхности тело давления может быть действительным (положительным) и фиктивным (отрица­тельным).
В случае действительного тела давления (а) вертикальная составляющая Р_в направлена вниз, а в случае фиктив­ного тела давления — вверх (рис. б). Суммарное давление равно:
Сила Р_г проходит через точку, расположенную на расстоянии 2 /₃ глубины воды от свободной поверхности.
Сила Р_впроходит через центр тяжести треугольника АВС, который находят с помощью криволинейных медиан. Равнодействующая Р пройдёт через точку пересечения направления действия сил Р_г и Р_впод углом β к горизонтальной поверхности, где:tg β = Р_в / Р_г
21. Толщина стенки цилиндрической трубы, находящейся под избыточным давления.
Рассмотрим вопрос о нахождении допускаемого давления жидкости в трубе круглого сечения.
Мысленно разделив трубу на две части вертикальной (диаметральной) плоскостью, запишем, как определяется сила избыточного давления жидкости на одну половину трубы длиной L:

Эта сила уравновешивается двумя силами, приложенными к стенкам трубы в местах условного разреза, каждая из которых находится как: ,где растягивающее напряжение в стенках трубы; толщина стенки трубы. Таким образом,

Если напряжение в стенках трубы будет равно предельно- допускаемому, то допускаемое давление в трубе:
Для заданного избыточного давления в трубопроводе и материале трубы, можно найти толщину стенки трубы:
22. Плавучесть и остойчивость плавающих тел.
S
Если бы это равенство не соблюдалось, то тело бы начало двигаться.
Верт. Силы давления BAD и BCD- силы тяжести тел давления опираются на эти поверхности.
Результирующая сила:
Т.о на погруженное в жидкости тело действует вертикальная сила(вверх),равная силе тяжести жидкости в объем тела(з-н Архимеда)
Если G>P-тело тонет и наоборот.
При всплытии объем вытесненный телом воды меняется от W до W1. Всплытие прекратится, когда P=G.
Водоизмещение-сила тяжести жидкости в объеме воды погруженной в нее части тела.
Ватерлиния-линия ∩свободной поверхности жидк с боковой поверхностью плавающего тела.
При плавании тело может отклоняться по сторонам. Остойчивость-способность тела восстанавливать первоначальное положение.
Условия остойчивости: Лиия действия силы Р ∩ ось плавания в точке М, называется метацентром.
-расстояние от точки М до центра водоизмещения D (метацентрический радиус)
P и G обр пару сил. Если метацентр ниже центра тяжести →тело опрокидывается(неостойчивое плавание)
Метацентрический радиус: , где — момент инерции плоскости плавания относительно оси О-О1, W- водоизмещение.
23. Понятие об установившемся и неустановившемся движении жидкости. Неустановившееся движение – такое, при котором в любой точке потока скорость движения и давление с течением времени изменяются, т.е. u и P зависят не только от координат точки в потоке, но и от момента времени, в который определяются характеристики движения т.е.:

и .

Примером неустановившегося движения может являться вытекание жидкости из опорожняющегося сосуда, при котором уровень жидкости в сосуде постепенно меняется (уменьшается) по мере вытекания жидкости.
Установившееся движение – такое, при котором в любой точке потока скорость движения и давление с течением времени не изменяются, т.е. u и P зависят только от координат точки в потоке, но не зависят от момента времени, в который определяются характеристики движения:

и ,

и, следовательно, , , , .
24.Линия тока и элементарная струйка.
Геометрические представления о движении жидкости можно получить с помощью выкторных линий, назыв линиями тока.
Линия тока-линия в каждой точке которой в данный момент времени соответ-ет определ система линий тока, вид расположение которых характеризует поле скоростей.
В турбулентном режиме линии тока имеют расхождения. При установившемся движении значения и направления скоростей не изменяются во времени и линии тока совпадают с траекториями движения частиц жидкости.Линии тока не могут пересекаться. Они дают фотографический снимок с картин распр-я в жидкости векторов.
Поверхность, образ-я линиями тока, проведенными через все точки какой-либо заданной линии наз поверхностью тока.
Часть движ-ия жидкости,огр поверхностью тока, подведенной в данное мгновение черз все точки бескнонечно малого замкнутого контура,наход-я в обл,занятой жидкостью, наз элеметарной струйкой.
через боковую поверхность элементарной струйки жидкость не перетекает. В каждой точке поверхности скорости напр-ия по нормалям и в пределах этой бесконечно малой поверхности принимает одинаковые значения.
Живые сечения струйки(элементарной) –ее нормальное(поперечное) сечение.
Площадь живого сечения может изменятся по длине струйки.
25.Поток жидкости, расход и средняя скорость потока.
Ввиду 2 /2g.
Связь между скоростью ии высотой h_ииспользована для конструирова­ния приборов, позволяющих из­мерять скорости течения жидкос­ти, а также и воздуха, или же скорости движения тела в воде или воздухе.
Такие приборы на­зывают гидрометрическими, или напорными, трубками.
Простей­шая гидрометрическая трубка 1 (см. рис. 3.5) неудобна в работе, так как отсчет h_и приходится делать в непосредственной близости от воды. Этот недостаток устраняется, если соединить в один прибор трубки напорную (динамическую) 2 и пьезометрическую (статическую) 4.
Плоскость нижнего среза статической трубки параллельна направле­нию скорости.
Если понизить давление в обеих трубках отсосом воздуха через трубку 3, оба уровня поднимутся, но h_ипри этом не. изменится.
Зная h_и, легко подсчитать скорость: Разли­чают два основных типа гидрометрических трубок:
— трубка Пито — напорная трубка Г — образной формы, открытый конец которой, имеющий обтекаемую форму, воспринимает полное давление.