Качественная теория дифференциальных и функционально дифференциальных уравнений

«Л.Е. РОССОВСКИЙ КАЧЕСТВЕННАЯ ТЕОРИЯ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ И ФУНКЦИОНАЛЬНОДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ Учебное пособие Москва 2008 Инновационная образовательная программа Российского университета . »

ПРИОРИТЕТНЫЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ПРОЕКТ «ОБРАЗОВАНИЕ»

РОССИЙСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ДРУЖБЫ НАРОДОВ

КАЧЕСТВЕННАЯ ТЕОРИЯ

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ

И ФУНКЦИОНАЛЬНОДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ

Инновационная образовательная программа Российского университета дружбы народов «Создание комплекса инновационных образовательных программ и формирование инновационной образовательной среды, позволяющих эффективно реализовывать государственные интересы РФ через систему экспорта образовательных услуг»

Экс пе ртн ое за к лю ч ени е – доктор физико-математических наук, профессор В.В. Власов Россовский Л.Е.

Качественная теория дифференциальных и функциональнодифференциальных уравнений: Учеб. пособие. – М.: РУДН, 2008. – 190 с.

Учебное пособие знакомит с основными свойствами и современными методами качественного исследования краевых задач для функциональнодифференциальных уравнений в ограниченных областях евклидова пространства. Подробно рассматриваются дифференциально-разностные уравнения и уравнения, содержащие растяжения и сжатия аргументов искомой функции. Представленный в пособии материал находится на стыке теории функционально-дифференциальных уравнений, современной теории дифференциальных уравнений с частными производными и приложений.

Учебное пособие адресовано бакалаврам, обучающимся по направлению «Математика. Прикладная математика» (510100).

Учебное пособие выполнено в рамках инновационной образовательной программы Российского университета дружбы народов, направление «Комплекс экспортоориентированных инновационных образовательных программ по приоритетным направлениям науки и технологий», и входит в состав учебно-методического комплекса, включающего описание курса, программу и электронный учебник.

© Россовский Л.Е., Оглавление Введение. Глава 1 Краевые задачи для обыкновенных функциональнодифференциальных уравнений 1.1 Вариационные задачи, приводящие к краевым задачам для функционально-дифференциальных уравнений. . 1.1.1 Задача для дифференциально-разностного уравнения. 1.1.2 Задача для дифференциального уравнения со сжатием и растяжением аргумента. 1.2 Линейные краевые задачи для дифференциально-разностных уравнений. 1.2.1 Дифференциальное уравнение с нелокальными краевыми условиями. 1.2.2 Разностные операторы на конечных интервалах. 1.2.3 Решение краевых задач для дифференциально-разностных уравнений. 1.3 Линейные краевые задачи для функционально-дифференциальных уравнений с растяжениями и сжатиями аргумента 1.3.1 Оператор сжатия на R+ и (0, T ). 1.3.2 Краевая задача для функционально-дифференциального уравнения со сжатиями аргумента. 1.3.3 Краевая задача для функциональнодифференциального уравнения со сжатиями и растяжениями аргумента. 1.3.4 Приложение к задаче об успокоении системы управления с запаздыванием, пропорциональным времени. Примечания. Упражнения. Глава 2 Краевые задачи для эллиптических функциональнодифференциальных уравнений 2.1 Сильно эллиптические дифференциальные уравнения и системы уравнений с частными производными. 2.2 Первая краевая задача для сильно эллиптического дифференциально-разностного уравнения. 2.2.1 Разностные операторы в ограниченных областях пространства Rn. 2.2.2 Разрешимость и спектр первой краевой задачи для сильно эллиптического дифференциально-разностного уравнения. 2.2.3 Гладкость обобщённых решений первой краевой задачи для сильно эллиптического дифференциально-разностного уравнения. 2.3 Первая краевая задача для сильно эллиптического функционально-дифференциального уравнения с растяжениями и сжатиями аргументов. 2.3.2 Проблема коэрцитивности для функционально-дифференциального уравнения 2.3.3 Разрешимость и спектр задачи Дирихле для сильно эллиптического уравнения 2.3.4 Гладкость обобщённых решений первой краевой задачи для сильно эллиптического 2.3.5 Случай переменных коэффициентов. 2.3.6 Приложение к проблеме коэрцитивности для дифференциально-разностных операторов. Введение Целью данного пособия является знакомство с методами исследования краевых задач для эллиптических функционально-дифференциальных уравнений и их одномерных аналогов. Эта молодая область дифференциальных уравнений сложилась под влиянием теории функциональнодифференциальных уравнений, современной теории дифференциальных уравнений с частными производными и приложений.

Общей теории функционально-дифференциальных уравнений посвящён целый ряд монографий, среди которых широко известные книги А. Д. Мышкиса [19], Р. Беллмана, К. Кука [4], Дж. Хейла [38]. В книге А.Л. Скубачевского [59] изложена теория краевых задач для эллиптических дифференциально-разностных уравнений.

Для функционально-дифференциальных уравнений возможны различные постановки краевых задач. В пособии рассматриваются краевые задачи, к которым сводятся вариационные задачи для функционалов с отклоняющимися аргументами, и некоторые их обобщения. Подобные задачи возникают, например, в релятивистской электродинамике [57,60], математической теории управления [12,15,22,34], теории упругости [20,53].

Необходимость исследования краевых задач для эллиптических функционально-дифференциальных уравнений появляется и в современной нелинейной оптике при построении оптических систем с вращением поля в контуре обратной связи [61].

Кроме того, рассматриваемые в пособии задачи имеют приложения в теории эллиптических дифференциальных уравнений с нелокальными краевыми условиями, связывающими значения искомой функции (и её производных) в точках границы со значениями в некоторых внутренних точках области (см. [59]). Эта область стала интенсивно развиваться после опубликования известной работы А. В. Бицадзе, А. А. Самарского [5], где рассматривалась задача, возникающая в теории плазмы. Нелокальными эллиптическими краевыми задачами описываются также диффузионные процессы, происходящие в живых клетках [42].

В настоящем пособии краевые задачи ставятся для уравнений, содержащих преобразования аргументов в старших производных. Изложение строится на примере двух существенно различных классов функционально-дифференциальных уравнений: дифференциально-разностных уравнений и уравнений, в которых аргумент подвергается сжатиям и растяжениям. Наличие в старших членах уравнения таких преобразований, отображающих точки границы внутрь (или во внешность) области, приводит к ряду принципиально новых свойств по сравнению с теорией краевых задач для дифференциальных уравнений. Например, в отличие от эллиптических дифференциальных уравнений, гладкость обобщённых решений краевой задачи для эллиптического функциональнодифференциального уравнения может нарушаться внутри области и сохраняться только в некоторых подобластях. Символ самосопряжённого полуограниченного дифференциально-разностного оператора может менять знак. Краевая задача для эллиптического функционально-дифференциального уравнения со сжатиями аргумента может иметь наряду с единственным гладким решением бесконечномерное ядро, состоящее из негладких функций.

Используемый подход к изучению краевых задач для функциональнодифференциальных уравнений основан на свойствах эллиптических операторов и функциональных операторов.

Пособие состоит из двух глав. Глава 1 посвящена краевым задачам для функционально-дифференциальных уравнений, когда искомая функция зависит от одной переменной. В разделе 1.1 рассмотрены примеры, иллюстрирующие связь между задачей на экстремум квадратичного функционала с отклоняющимся аргументом и линейной краевой задачей для функционально-дифференциального уравнения. В разделе 1.2 изучаются линейные краевые задачи для обыкновенных дифференциально-разностных уравнений. Вначале, в пункте 1.2.1, излагаются теоремы о разрешимости и спектре обыкновенного дифференциального уравнения второго порядка с нелокальными краевыми условиями. Далее (пункт 1.2.2) рассматриваются свойства разностных операторов, необходимые для исследования в пункте 1.2.3 разрешимости, спектра и гладкости обобщённых решений краевых задач для дифференциально-разностных уравнений. Важным результатом является здесь теорема об изоморфизме, котоk рый осуществляет разностный оператор между пространством W2 (0, d) и некоторым подпространством функций из W2 (0, d). Этот изоморфизм позволяет сводить краевые задачи для дифференциально-разностных уравнений к дифференциальным уравнениям с нелокальными краевыми условиями. Затрагивается вопрос о том, при каких правых частях уравнения обобщённое решение будет непрерывно дифференцируемой функцией на всём интервале (0, d).

Те же вопросы решаются в разделе 1.3 для линейных функциональнодифференциальных уравнений, содержащих сжатия и/или растяжения аргумента под знаком второй производной. На основе изучения свойств определённого класса функциональных операторов (пункт 1.3.1) получены результаты о разрешимости, спектре и гладкости обобщённых решений краевых задач для функционально-дифференциальных уравнений (пункты 1.3.2, 1.3.3). Пункт 1.3.4 посвящён приложению к теории управления. Отметим, что как по используемому подходу, так и по своим свойствам задачи раздела 1.3 отличаются от задач раздела 1.2.

В главе 2 исследуются краевые задачи для сильно эллиптических функционально-дифференциальных уравнений. Ключевую роль здесь играет неравенство Гординга, которое устанавливается для дифференциальноразностных операторов в разделе 2.2 и для функционально-дифференциальных операторов с растяжениями и сжатиями аргументов в разделе 2.3.

В разделе 2.1 приводятся хорошо известные классические результаты из теории эллиптических дифференциальных уравнений и систем.

Раздел 2.2, посвящённый первой краевой задаче (задаче Дирихле) для сильно эллиптического дифференциально-разностного уравнения, начинается со свойств разностных операторов в ограниченных областях Q пространства Rn. Результаты пункта 2.2.1 являются обобщением соответствующих результатов из 1.2.2 на многомерный случай. Здесь делаются необходимые геометрические построения: определяются подобласти Qr Q как связные компоненты множества, полученного из Q выбрасыванием всевозможных сдвигов границы Q на векторы некоторой группы, связанной с видом разностных операторов. Эти подобласти играют важную роль в следующих пунктах. Пункт 2.2.2 посвящён нахождению необходимых условий и достаточных условий в алгебраической форме сильной эллиптичности дифференциально-разностного уравнения. Далее стандартными методами анализа доказываются фредгольмова разрешимость, дискретность и полуограниченность спектра первой краевой задачи для сильно эллиптического дифференциально-разностного уравнения. Наиболее интересные свойства эллиптических дифференциальноразностных уравнений связаны с гладкостью обобщённых решений. Этот вопрос рассмотрен в пункте 2.2.3. После того как сведением к системе эллиптических дифференциальных уравнений доказана внутренняя гладкость обобщённых решений в подобластях Qr, приводится пример, демонстрирующий наличие степенных особенностей у решения в окрестности некоторых точек Qr. Далее следует описание множества K носителя возможных особенностей решения. При этом для некоторых частных случаев можно гарантировать гладкость обобщённых решений вплоть до границ подобластей Qr. Типичным является также несовпадение следов нормальной производной на границе соседних подобластей, хотя есть примеры, когда обобщённое решение первой краевой задачи для сильно эллиптического дифференциально-разностного уравнения принадлежит W2 (Q), т.е. является гладким во всей области, для любой правой части из L2 (Q).

В разделе 2.3 исследуется первая краевая задача для сильно эллиптического функционально-дифференциального уравнения с растяжениями и сжатиями аргументов. Предполагается, что область Q, в которой задано уравнение, содержит начало координат. Это обстоятельство обуславливает принципиальное отличие таких задач от рассмотреных в разделе 2.2. В пункте 2.3.1 при помощи преобразования Гельфанда строится символьное исчисление для операторной алгебры, включающей операторы сжатия и растяжения аргументов, а также операторы умножения на однородные функции нулевой степени. После этого с использованием элементов теории дифференциально-разностных уравнений удаётся получить одновременно необходимые и достаточные условия сильной эллиптичности функционально-дифференциального уравнения с растяжениями и сжатиями аргументов в области, удовлетворяющей условию типа звёздности (пункт 2.3.2). Способ доказательства подсказывает и новый критерий сильной эллиптичности для дифференциальноразностных уравнений в бесконечном цилиндре (пункт 2.3.6). В пункте 2.3.3 формулируется теорема о разрешимости и спектре задачи Дирихле для сильно эллиптического уравнения, а пункт 2.3.4 посвящён исследованию гладкости обобщённых решений. Выяснение этого вопроса ещё далеко от завершения и изложенные здесь результаты носят скорее частный характер. Для сильно эллиптического уравнения, содержащего один функциональный оператор в старшей части, доказана гладкость обобщённых решений в подобластях и получены достаточные условия сохранения гладкости во всей области. Приведён пример решения с особенностью в начале координат. Для более общих сильно эллиптических уравнений с растяжениями и сжатиями остаётся открытым вопрос даже о локальной гладкости обобщённых решений в подобластях. Определённые трудности представляет и переход к уравнениям с переменными коэффициентами. Некоторые результаты приводятся в пункте 2.3.5. Интересно отметить, что значения коэффициентов при нелокальных членах вне сколь угодно малой окрестности начала координат на фредгольмовость задачи не влияют.

В примечаниях после каждой главы приведены ссылки на источники и указана связь с исследованиями других авторов.

Все основные результаты, изложенные в пособии, принадлежат автору пособия (разделы 1.3, 2.3) и А. Л. Скубачевскому (разделы 1.2, 2.2).

Глава Краевые задачи для обыкновенных функционально-дифференциальных уравнений 1.1 Вариационные задачи, приводящие к краевым задачам для функционально-дифференциальных 1.1.1 Задача для дифференциально-разностного Как обычно, через W2 (a, b), ab +, k = 0, 1. обозначается линейное пространство функций на интервале (a, b), абсолютно непрерывных и принадлежащих L2 (a, b) вместе со своими производными до порядка k1 и имеющих k-ю производную из L2 (a, b) (частный случай пространства Соболева функций на интервале). Пространство W2 (a, b) является гильбертовым со скалярным произведением При k = 0 имеем W2 (a, b) = L2 (a, b). Для k подпространство функций из W2 (a, b), обращающихся в ноль на концах интервала вместе с производными до порядка k 1, обозначается через W2 (a, b).

Начнём со следующего примера. На вещественном пространстве рассмотрим квадратичный функционал (энергии) исследовании этого функционала на экстремум (минимум).

Отметим, что при |a| 1 интеграл убедиться, если ввести функции y1 (t), y2 (t), определённые на интервале (0, 1) и связанные с функцией y(t) следующим образом:

Понятно, что yi W2 (0, 1) и выражение задаёт эквивалентную норму в W2 (0, 2). Теперь можем записать Как известно (см., например [18, глава IV, §1]), в этом случае существует, и притом единственная, функция y W2 (0, 2), на которой функционал (1.1) достигает минимума.

Для нахождения минимизирующей функции выпишем необходимое и достаточным). Это условие представляет собой интегральное тождество, определяющее обобщённое решение краевой задачи для линейного дифференциально-разностного уравнения.

Итак, пусть функция y W2 (0, 2) минимизирует функционал (1.1).

Зафиксировав произвольную функцию v W2 (0, 2), рассмотрим сужение функционала (1.1) на прямую . Это сужение будет квадратным трёхчленом относительно параметра s:

где B(y, v) = Согласно нашему предположению, минимум J(y + sv) достигается при s = 0, что очевидно равносильно требованию B(y, v) = 0. Таким образом, решение y вариационной задачи удовлетворяет условию B(y, v) = для любой функции v W2 (0, 2). Наоборот, пусть это условие на y выполнено; предположим также, что |a| 1. Тогда, учитывая неотрицательность функционала J0, будем иметь для любой функции v W2 (0, 2), т.е. y доставляет минимум функционалу (1.1).

Между тем, в силу краевых условий (функции y и v обращаются в ноль вне интервала (0, 2)), интеграл не изменится при переходе к прежнему промежутку интегрирования (0, 2). Тождество B(y, v) = 0 может быть теперь записано в виде где функция v пробегает всё пространство W2 (0, 2). Это означает, что принадлежащая L2 (0, 2) функция y (t) + ay (t 1) + ay (t + 1) также имеет на интервале (0, 2) обобщённую производную из L2 (0, 2), равную f (t). Таким образом, минимизирующая функционал (1.1) функция y из пространства W2 (0, 2) является обобщённым решением краевой задачи а при |a| 1, как мы убедились, верно и обратное.

1.1.2 Задача для дифференциального уравнения Другой интересующий нас пример связан с обобщением задачи Н. Н. Красовского об успокоении системы управления с запаздыванием, пропорциональным времени.

Рассмотрим линейную систему управления с запаздыванием, описываемую уравнением где a, b, c R, q 1; u(t) управляющее воздействие. Функции y(t) и u(t) считаем вещественнозначными. Состояние системы в начальный момент времени задаётся условием Требуется привести систему (1.5), (1.6) в состояние равновесия к моменту времени T 0. Если управлять системой на промежутке (0, qT ) так, чтобы а затем сбросить управление, положив u(t) 0 (t qT ), то решение задачи (1.5)–(1.7) окажется тождественно равным нулю и при t qT.

При этом из всех возможных управлений требуется найти управление, обладающее минимальной энергией задаче минимизации квадратичного функционала на множестве функций y(t), удовлетворяющих заданному начальному условию (1.6), а также условию y(t) = 0 (t T ). Решение полученной вариационной задачи естественно искать в пространстве Здесь также можно показать (несколько сложнее, чем в предыдущем примере, это будет сделано далее в настоящей главе), что при |a| = q 1/ и для любых значений параметров b и c функционал (1.8) удовлетворяет на пространстве W2 (0, T ) оценке снизу Эта неравенство, в свою очередь, позволяет сделать вывод о существовании единственного решения вариационной задачи. Рассуждая так же, как и в первом примере, получим интегральное тождество, которому это решение удовлетворяет. Соответствующая билинейная форма имеет вид Здесь по-прежнему v произвольная функция из W2 (0, T ). Слагаемые, содержащие v (q 1 t) и v(q 1 t), после замены переменных q 1 t = примут вид В оставшихся слагаемых можно также перейти к интегралу по (0, T ) в силу условия v(t) = 0 (t T ). После приведения подобных членов будем иметь Интегрируя по частям во второй строке полученного выражения, приходим, наконец, к тождеству которое выполняется для всех v из W2 (0, T ) и, следовательно, определяет обобщённое решение y VT1 краевой задачи В данном примере функционал всегда неотрицателен. Поэтому если y есть обобщённое решение задачи (1.10), (1.11), то для любой функции v W2 (0, 2), так что y доставляет минимум функционалу (1.8). Установлена равносильность вариационной задачи (1.8), (1.6) и краевой задачи (1.10), (1.11). Заметим, что здесь, в отличие от краевой задачи (1.3), (1.4), уравнение получилось однородным, а краевые условия неоднородными. С другой стороны, рассматриваемые функционально-дифференциальные уравнения с неоднородными краевыми условиями легко сводятся к уравнениям с однородными краевыми условиями.

Решению краевых задач (1.3), (1.4) и (1.10), (1.11) и их обобщений посвящены следующие разделы настоящей главы.

1.2 Линейные краевые задачи для дифференциально-разностных уравнений В этом разделе исследуются разрешимость, гладкость решений и спектральные свойства первой краевой задачи для линейных дифференциально-разностных уравнений, обобщающих уравнение (1.3).

1.2.1 Дифференциальное уравнение с нелокальными краевыми условиями Одним из методов исследования краевых задач для дифференциально-разностных уравнений является сведение к дифференциальным уравнениям с нелокальными краевыми условиями.

Нам понадобится известное утверждение, являющееся частным случаем результатов работы [1] и касающееся разрешимости классической краевой задачи С задачей свяжем ограниченный оператор действующий по формуле L0 u = (u + a1 u + a2 u u, u(a), u(b)), и рассмотрим операторное уравнение L0 u = f, где f = (f0, f1, f2 ).

В пространствах W2 (a, b) и V (a, b) введём эквивалентные нормы, зависящие от параметра :

Теорема 1.2.1 Для любого 0 существует p0 0 такое, что для из области,p0 = < C : | arg |, || p0 >оператор L0 имеет ограниченный обратный L1 : V (a, b) W2 (a, b), причём для всех функций u W2 (a, b) справедливо неравенство где константы c1, c2 0 не зависят от и функции u.

Рассмотрим то же уравнение с новыми краевыми условиями Здесь j, j C, tj (a, b) (j = 1. m). Условия (1.14) являются представителем широкого класса так называемых нелокальных условий, отличающихся от классических тем, что содержат значения неизвестной функции не только на концах интервала, но и во внутренних точках.

Для краткости используем обозначения Оператор, отвечающий задаче (1.13), (1.14), обозначим L = L(). Он действует в тех же пространствах по формуле Удобно также ввести семейство L = L0 + (L L0 ), где параметр пробегает отрезок [0, 1], так что L = L1. Имеем Следующая теорема является прямым обобщением теоремы 1.2.1 на случай нелокальных краевых условий.

Теорема 1.2.2 Для любого 0 существует p1 0 такое, что для,p1 оператор L обладает ограниченным обратным оператором L1 : V (a, b) W2 (a, b), причём для всех u W2 (a, b) справедливо неравенство где константы c3, c4 0 не зависят от и функции u.

Доказательство. Нам понадобятся известные (см. [1]) неравенства справедливые для всех C и u W2 (a, b) (u W2 (a, b) для неравенства (1.17)), причём положительные константы 1 и 2 не зависят от и u. В (1.17) t0 произвольная точка из [a, b].

Сначала установим априорную оценку для операторов L. Предположим, что,p0 и L u = f. Тогда По теореме 1.2. Используя неравенство (1.17), а затем неравенство (1.16), будем иметь где функция C0 (a, b) выбрана так, что (t) = 1 при t [t1, tm ] и (t) = 0 при t [(a + t1 )/2, (b + tm )/2] (возникающие здесь и далее в оценках положительные константы не зависят от и u). По теореме 1.2. с учётом финитности функции u последнее выражение не превосходит Здесь мы применили формулу Лейбница и снова (1.16). В результате приходим к неравенству откуда при дополнительном ограничении || 42 следует, что Таким образом, для всех [0, 1] и,p1, где p1 = max(p0, 42 ), ко получается применением (1.16), (1.17). Двусторонняя оценка (1.15) для операторов L доказана. Остаётся показать существование обратного оператора L1, определённого на всём пространстве V (a, b).

Предположим, что,p1. В силу теоремы 1.2.1 оператор L0 имеет ограниченный обратный с нормой, не превосходящей c4. В таком случае Для таких существует ограниченный обратный оператор L1, норма которого также не превосходит c4 в силу (1.15). Аналогично оператор обратный с нормой, не превосходящей c4. Продолжая этот процесс, за конечное число шагов убеждаемся в существовании ограниченного оператора L1.

В случае, когда краевые условия (1.14) однородные, полезно рассматривать линейный неограниченный оператор AB : L2 (a, b) L2 (a, b) с областью определения действующий на функции из D(AB ) по формуле AB u = Au. Отметим, что D(AB ) является всюду плотным подпространством в L2 (a, b), поскольку содержит все бесконечно дифференцируемые на (a, b) функции, обращающиеся в ноль в окрестности концов интервала и точек tj (j = 1. m).

Теорема 1.2.3 Оператор AB фредгольмов; его спектр (AB ) состоит из изолированных собственных значений конечной кратности; для любого 0 все точки спектра (AB ), кроме, быть может, конечного числа, принадлежат углу | arg |.

Доказательство. Зафиксируем µ,p1. Теорема 1.2.2 означает, что на L2 (a, b) определён оператор (AB µI)1, ограниченный из L2 (a, b) в W2 (a, b). Но тогда в силу компактности вложения W2 (a, b) в L2 (a, b) резольвента (AB µI)1 : L2 (a, b) L2 (a, b) компактна. А хорошо известно [13, с.237], что всякий оператор с компактной резольвентой фредгольмов и имеет дискретный спектр (спектр, состоящий из изолированных собственных значений конечной кратности). Однако полезно убедиться в этом непосредственно, чтобы продемонстрировать приём, который мы и дальше будем использовать. Для любого C запишем (область определения обеих частей этого равенства есть D(AB )) и рассмотрим оператор I + (µ )(AB µI)1 : L2 (a, b) L2 (a, b), который является фредгольмовым как сумма тождественного и компактного операторов. Но из представления (1.18) следует, что образ оператора AB I совпадает с образом оператора I + (µ )(AB µI)1, а его ядро есть прообраз ядра оператора I + (µ )(AB µI)1 при биективном отображении AB µI подпространства D(AB ) на всё пространство L2 (a, b), т.е. имеет такую же конечную размерность. Таким образом, оператор AB I также фредгольмов (в том числе и при = 0).

Далее, ограниченный оператор I + (µ )(AB µI)1, а вместе с ним и неограниченный оператор AB I (в силу представления (1.18)), ограниченно обратимы в L2 (a, b) тогда и только тогда, когда число 1/( µ) не является собственным значением компактного оператора (AB µI)1.

Но отличные от нуля собственные значения компактного оператора изолированные и имеют конечную кратность (в нашем случае кратность, конечно, не больше двух). Поэтому спектр (AB ) состоит из изолированных собственных значений конечной кратности s = µ+1/s, где через s обозначаются собственные значения оператора (AB µI)1. Поскольку единственной предельной точкой для множества может быть лишь точка 0, в конечной части комплексной плоскости содержится конечное число собственных значений s. Вместе с включением (AB ) C\,p это полностью доказывает теорему.

1.2.2 Разностные операторы на конечных Далее, при изучении краевых задач для линейных дифференциальноразностных уравнений, нам понадобятся некоторые свойства разностных операторов. Под разностным оператором мы будем понимать оператор, который на функции, заданные на всей оси R, действует по формуле т.е. представляет собой линейную комбинацию (aj заданные комплексные числа) целочисленных сдвигов. Это не сужает общности по сравнению с соизмеримыми сдвигами, в то время как случай несоизмеримых сдвигов значительно сложней и рассматриваться в пособии не будет.

Естественный способ определить разностный оператор на функциях на конечном интервале состоит в том, что перед действием оператора (1.19) функция заданным образом продолжается в R мы будем продолжать функции нулём, что соответствует случаю однородных краевых условий, а после применения (1.19) результат сужается на исходный интервал. Таким образом, можно говорить о линейном ограниченном операторе R : L2 (0, d) L2 (0, d). Его мы и будем далее в пособии рассматривать. Без ограничения общности считаем d = N +, где 0 1, поскольку вклад сдвигов с |j| d на интервале (0, d) равен нулю.

Важно отметить, что свойства разностного оператора, действующего на конечном интервале (0, d), отличаются от свойств разностного оператора в R, даже если оба описываются выражением (1.19) с одними и теми же коэффициентами. Более того, свойства R : L2 (0, d) L2 (0, d) могут измениться при изменении длины интервала d. От d, например, зависит, будет ли оператор обратимым. Кроме того, положительный оператор может перестать быть таковым при увеличении d. В то время как важной характеристикой разностного оператора в L2 (R) служит его символ aj exp(ij), для оператора R : L2 (0, d) L2 (0, d) более подходящим j=N и естественным оказывается матричное описание.

Будем считать, что 0 1 (выкладки для случая = 1 проще;

отличия между этими двумя случаями будут легко видны в ходе изложения). Рассмотрим два семейства непересекающихся интервалов:

Каждые два интервала одного и того же семейства получаются друг из друга сдвигом на целое число.

Для всякой функции y L2 (0, d) через y1 L2 (0, d) обозначим функцию, совпадающую с y на интервалах семейства (1.20) и равную нулю на интервалах семейства (1.21). Введём также y2 = y y1. Если u = Ry, то легко видеть, что u1 = Ry1, u2 = Ry2. Далее, положим и составим вектор-функции Y1 LN +1 (0, ) и Y2 LN (, 1) с компонентами y1s (t) и y2s (t) соответственно. Аналогично определяются u1s, u2s, U1, U для функции u. При t (0, ) и s = 1. N + 1 имеем Если теперь ввести квадратную матрицу R1 размера N + 1 с элементами rij = aji, то можно будет записать U1 = R1 Y1. Таким же образом, U2 = R2 Y2, где матрица R2 получается из матрицы R1 вычёркиванием первой строки и первого столбца. Итак, уравнение Ry = u в L2 (0, d) эквивалентно двум линейным алгебраическим системам Лемма 1.2.1 Спектр (R) оператора R : L2 (0, d) L2 (0, d) есть объединение множеств собственных значений матриц R1 и R2.

Доказательство. Действительно, существование резольвенты (RI) оператора R равносильно невырожденности матриц R1 E1 и R2 E (E1 и E2 единичные матрицы соответствующих размерностей). В этом случае решением уравнения Ry y = u будет y = y1 + y2, где отвечающие yi вектор-функции Yi имеют вид Yi = (Ri Ei )1 Ui.

Замечание 1.2.1 При d = N + 1 имеем лишь один класс интервалов вида (s 1, s), s = 1. N + 1; соответственно, для описания разностного оператора используется одна матрица R1. В этом случае спектр оператора R : L2 (0, d) L2 (0, d) совпадает со спектром матрицы R1.

Пример 1.2.1 Пусть где a R, и рассмотрим оператор R : L2 (0, 2) L2 (0, 2). Ему отвечает Обратный оператор R1 : L2 (0, 2) L2 (0, 2) существует при a = ±1 и Поэтому разностные операторы R и будут взаимно обратными, если их рассматривать в L2 (0, 2) (но не на всей оси!) А теперь рассмотрим разностный оператор R : L2 (0, 3) L2 (0, 3), действующий в соответствии с той же формулой (1.24), но теперь уже на интервале (0, 3). Ему отвечает матрица уже при a = ±1/ 2 и имеет матрицу Хорошо видно, что эта матрица не отвечает никакому разностному оператору (на главной диагонали стоят разные числа).

ный в L2 (R) оператору (1.19). Легко видеть, что в L2 (0, d) соответствующие операторы также сопряжены.

Лемма 1.2.2 Оператор R : L2 (0, d) L2 (0, d) самосопряжённый тогда и только тогда, когда матрица R1 эрмитова, т.е. aj = aj. Самосопряжённый оператор R : L2 (0, d) L2 (0, d) положительно определён тогда и только тогда, когда положительно определена эрмитова матрица R1.

Доказательство. Первое утверждение леммы очевидно. Если матрица R1 = R положительно определена, то и матрица R2 положительно определена. Тогда для всех y L2 (0, d), Ry = u, выполнено соотношение (Ry, y)L2 (0,d) = (u, y)L2 (0,d) = (u1, y1 )L2 (0,d) + (u2, y2 )L2 (0,d) = = (U1, Y1 )LN +1 (0,) +(U2, Y2 )LN (,1) = (R1 Y1, Y1 )LN +1 (0,) +(R2 Y2, Y2 )LN (,1) где постоянная c 0 не зависит от y, т.е. оператор R : L2 (0, d) L2 (0, d) положительно определён. Для доказательства в обратную сторону достаточно применить (1.2.8) к функциям y, равным нулю на интервалах семейства (1.21) и постоянным на интервалах семейства (1.20).

Пример 1.2.2 Пусть разностный оператор действует по формуле (1.24).

Самосопряжённый оператор R : L2 (0, 2) L2 (0, 2) положительно определён тогда и только тогда, когда |a| 1, в то время как оператор R : L2 (0, 3) L2 (0, 3) положительно определён лишь при |a| 1/ 2.

Применяя преобразование Фурье и теорему Планшереля, убеждаемся, что необходимым и достаточным условием положительной определённости оператора (1.24) в L2 (R) будет |a| 1/2.

Перейдём теперь к исследованию разностных операторов в пространствах Соболева. Убедимся вначале, что разностный оператор непрерывно отображает W2 (0, d) в W2 (0, d) для любого k = 1, 2. Действительно, если y C0 (0, d), то Ry C [0, d], причём Поскольку множество C0 (0, d) всюду плотно в W2 (0, d), из (1.27) следуk k ет, что оператор R : W2 (0, d) W2 (0, d) непрерывен. Кроме того, равенk ство (1.26) и оценка (1.27) продолжаются на всё пространство W2 (0, d).

Далее мы будем предполагать выполненными условия det R1 = 0, det R2 = 0, равносильные существованию ограниченного обратного оператора R1 : L2 (0, d) L2 (0, d). Если Ry W2 (0, d), то очевидно, что Через ei (gi ) обозначим i-ю строку матрицы, полученной из R1 вычёркиванием первого (последнего) столбца. Матрица, полученная из R вычёркиванием первой строки и первого столбца, совпадает с матрицей, полученной из R1 вычёркиванием последней строки и последнего столбца, и равна R2. Поскольку det R2 = 0, строки e2. eN +1 образуют базис в CN, и то же относится к строкам g1. gN. Следовательно, однозначно определены числа 1i, 2i (i = 1. N ) такие, что Обозначим через W2, (0, d) подпространство функций в W2 (0, d), удовлетворяющих условиям Центральным местом этого пункта является следующая теорема об изоморфизме между W2 (0, d) и W2, (0, d), осуществляемом разностным оператором. Она позволяет свести краевую задачу для дифференциальноразностного уравнения к обыкновенному дифференциальному уравнению с нелокальными краевыми условиями.

Теорема 1.2.4 Пусть det R1 = 0, det R2 = 0. Тогда оператор R непреk рывно и взаимно однозначно отображает пространство W2 (0, d) на всё пространство W2, (0, d).

Заметим, что обратный оператор R1 : W2, (0, d) W2 (0, d) по теоk реме Банаха также ограничен.

Доказательство. Вначале докажем утверждение теоремы для k = 1.

Пусть y W2 (0, d). Мы уже знаем, что функция u = Ry принадлежит W2 (0, d). Покажем, что u удовлетворяет условиям (1.29) при p = 0.

Учитывая y(0) = y11 (0) = 0, будем иметь Аналогично показывается второе соотношение (1.29).

Наоборот, пусть есть функция u W2, (0, d). В силу условия теоремы определена функция y = R1 u L2 (0, d), причём Остаётся убедиться в том, что выполнены условия согласования (соотношения y(s + 0) = y(s 0), y(s 1 + + 0) = y(s 1 + 0), записанные при помощи y1s, y2s ), а также (условия y(0) = y(d) = 0). Для функции u соотношения вида (1.30) выполнены, так что имеем а также Кроме того, из (1.29) и определения чисел 1i следует, что нуля, поскольку в противном случае в силу (1.28) первая строка матрицы R1 была бы равна линейной комбинации остальных строк, а это невозможно, так как по условию det R1 = 0. Значит, y11 (0) = 0. С учётом этого левая часть (1.31) становится равной Сравнивая полученное выражение с правой частью (1.31), приходим к системе откуда в силу условия det R2 = 0 вытекает, что y1,s+1 (0) = y2s (1) для всех s = 1. N. Первая часть соотношений (1.30) получена. Из (1.29) и (1.32) аналогичным образом выводятся вторая часть соотношений (1.30) и равенство y1,N +1 () = 0. Для k = 1 теорема доказана.

Случай k 1 сводится к случаю k = 1 при помощи (1.26) и очевидных включений y (p) W2 (0, d) и u(p) W2, (0, d), справедливых при p k по определению рассматриваемых пространств.

Замечание 1.2.2 Из доказательства теоремы легко видно, что условие det R2 = 0 является существенным и в случае d = N + 1.

Замечание 1.2.3 Числа 1i, 2i можно получить в явном виде, если решить системы (1.28):

где Bij есть алгебраическое дополнение элемента rij в матрице R1, причём B11 = BN +1,N +1 = det R2. Соотношения (1.29) запишутся так:

Приведём ещё один результат, полезный при исследовании гладкости обобщённых решений дифференциально-разностных уравнений.

Лемма 1.2.3 Пусть выполнены условия теоремы 1.2.4, и пусть функция y W2 (0, d) такова, что Ry W2, (0, d) W2 (0, d). Тогда имеют место следующие утверждения.

(a) Если y (+0) = y (d 0) = 0, то y W2 (0, d).

(b) Если y W2 (0, d) и хотя бы один из коэффициентов a1. aN разностного оператора отличен от нуля, то y (+0) = 0.

(c) Если y W2 (0, d) и хотя бы один из коэффициентов a1. aN разностного оператора отличен от нуля, то y (d 0) = 0.

Доказательство. В условиях леммы Кроме того, имеют место аналогичные равенствам (1.31), (1.32) соотношения на производные:

вытекающие из принадлежности функции u пространству W2 (0, d).

(a) Из системы (1.33) с учётом y11 (0) = 0 получаем y1,s+1 (0) = y2s (1) или Точно так же из (1.34) и y1,N +1 () = 0 следует, что y2s () = y1s (), т.е.

Таким образом, y W2 (0, d).

(b) Используя равенства y1,s+1 (0) = y2s (1) для s = 1. N в (1.33), получаем Поэтому, если хотя бы один из коэффициентов a1. aN отличен от нуля, то y11 (0) = y (+0) = 0. Аналогично доказывается (c).

Из леммы 1.2.3 и теоремы 1.2.4 вытекает следующее утверждение.

Лемма 1.2.4 Пусть выполнены условия теоремы 1.2.4 и, кроме того, в разностном операторе присутствуют сдвиги в обе стороны. Решение y W2 (0, d) уравнения принадлежит W2 (0, d) тогда и только тогда, когда u W2, (0, d). В этом случае y W2 (0, d).

1.2.3 Решение краевых задач для дифференциально-разностных уравнений Рассмотрим дифференциально-разностное уравнение с однородными краевыми условиями разностный оператор вида (1.19), f L2 (0, d) комплекснозначная функция. Всюду в этом пункте мы считаем выполненными основные предположения det R1 = 0, det R2 = 0.

Дифференциально-разностное уравнение с неоднородными краевыми условиями легко сводится к уравнению с однородными краевыми условиями (см. [11]). Поэтому рассмотрение уравнения (1.35) с однородными условиями (1.36) не ограничивает общности.

Под решением (обобщённым) краевой задачи (1.35), (1.36) мы будем понимать функцию y W2 (0, d), продолженную нулём в R, такую, что функция Ry принадлежит пространству W2 (0, d) и имеет на интервале (0, d) обобщённую производную, равную f. Поскольку Ry = (Ry) для функций из W2 (0, d), вместо соотношения Ry W2 (0, d) можно писать Ry W2 (0, d). По-другому, y есть обобщённое решение, если y W2 (0, d) и для любой функции W2 (0, d). Удобно также ввести неограниченный линейный оператор AR : L2 (0, d) L2 (0, d) с областью определеu W2 (0, d) : Ry W2 (0, d), действующий по формуния D(AR ) = ле AR y = (Ry ) = (Ry). Тогда обобщённое решение задачи (1.35), (1.36) эквивалентно решению операторного уравнения AR y = f.

Теорема 1.2.5 Пусть det R1 = 0, det R2 = 0. Тогда оператор AR фредгольмов.

Доказательство. По теореме 1.2.4 существуют такие числа 1i, 2i (i = 1. N ), что оператор R непрерывно и взаимно однозначно отображает W2 (0, d) на W2, (0, d). Отсюда, а также из определения оператора AR и включения R(D(AR )) W2 (0, d) следует, что Таким образом, оператор AR можно представить в виде композиции с областью определения действующий по формуле A u = u. По теореме 1.2.3 оператор A фредгольмов. Поскольку R биективно отображает D(AR ) на D(A ), фредгольмовым будет и оператор AR.

Более тонкий вопрос об однозначной разрешимости краевой задачи (1.35), (1.36) в условиях теоремы 1.2.5 сводится к вычислению определителя системы двух линейных однородных алгебраических уравнений которая получится, если подставить общее решение c1 + c2 t уравнения u = 0 в нелокальные условия (1.29). Условие = 0 является очевидно необходимым и достаточным для существования и единственности обобщённого решения задачи (1.35), (1.36) при любой правой части f L2 (0, d).

Из определения обобщённого решения следует, что его сужение на каждый из интервалов (1.20) и (1.21) принадлежит W2 (s 1, s 1 + ) и W2 (s 1 +, s) соответственно. Однако первая производная решения может иметь разрывы в точках s и s 1 +, где s = 1. N. Поэтому обобщённое решение, вообще говоря, не принадлежит W2 (0, d).

Рассмотрим случай, когда в уравнении (1.35) есть сдвиги в обе стороны. Из леммы 1.2.4 вытекает, что обобщённое решение y задачи (1.35), (1.36) будет гладким лишь в том случае, когда первая производная решения u соответствующей нелокальной задачи также удовлетворяет условиям, аналогичным (1.38):

Можно показать [11], что совместное выполнение (1.38), (1.39) для общеt го решения u(t) = c1 + c2 t (t )f ( ) d уравнения (1.37) равносильно тому, что функция f ортогональна в пространстве L2 (0, d) некоторому двумерному подпространству, при этом константы c1, c2 определяются однозначно.

Далее мы рассматриваем пример, показывающий, что гладкость обобщённого решения может нарушаться на интервале (0, d), а также демонстрирующий метод нахождения обобщённого решения задачи (1.35), (1.36) путём сведения её к обыкновенному дифференциальному уравнению с нелокальными краевыми условиями.

Пример 1.2.3 Рассмотрим краевую задачу где Ry(t) = 2y(t) + y(t + 1) + y(t 1).

Матрица R1, отвечающая оператору R, имеет вид так что 11 = 21 = 1/2. Оператор R непрерывно и взаимно однозначно отображает пространство W2 (0, 2) на пространство W2, (0, 2), состоящее из функций W2 (0, 2), удовлетворяющих условиям Таким образом, краевая задача (1.40), (1.41) эквивалентна уравнению с краевыми условиями (1.42). Подставляя общее решение c1 + c2 t t2 / уравнения (1.43) в краевые условия (1.42), убеждаемся, что решение краевой задачи (1.43), (1.42) существует, единственно и имеет вид Обобщённое решение исходной задачи (1.40), (1.41) находится теперь по формуле y = R1 u. Чтобы воспользоваться этой формулой, мы составляем функции выписываем обратную матрицу и получаем Очевидно, производная решения y имеет скачок в точке t = 1, так что y W2 (0, 2)\W2 (0, 2).

Пусть A1 : W2 (0, d) L2 (0, d) произвольный линейный ограниченный оператор. Рассмотрим оператор отвечающий уравнению с младшими членами. Несмотря на то, что область определения оператора AR содержит негладкие функции, нетрудно убедиться, опираясь на теорему 1.2.4, что оператор A1 является относительно компактным возмущением оператора AR, и доказать фредгольмовость оператора AR + A1.

Теорема 1.2.6 При выполнении условий det R1 = 0, det R2 = 0 оператор AR + A1 : L2 (0, d) L2 (0, d) фредгольмов.

Доказательство. Пусть µ резольвентная точка оператора A. Рассмотрим оператор Мы уже знаем (теорема 1.2.3), что оператор (A µI)1 ограничен из L2 (0, d) в W2 (0, d) и, следовательно, компактен из L2 (0, d) в W2, (0, d).

По теореме 1.2.2 оператор R1 ограничен из W2, (0, d) в W2 (0, d). Поэтому оператор компактный.

Справедливо представление В силу ограниченности оператора µR + A1 : W2 (0, d) L2 (0, d) оператор (µR + A1 )(AR µR)1 будет компактным оператором в L2 (0, d), а оператор в квадратных скобках фредгольмовым оператором в L2 (0, d).

Остаётся заметить, что AR µR биективно отображает D(AR ) на L2 (0, d).

Перейдём теперь к вопросу о спектре (AR + A1 ) оператора AR + A1.

Из представления (1.45), в которое вместо A1 надо подставить A1 I, видно, что в случае существования резольвента оператора AR + A1 компактна. Поэтому, если у оператора AR + A1 есть хотя бы одна резольвентная точка, то его спектр (AR + A1 ) дискретный. По теореме 1.2. для доказательства дискретности (AR +A1 ) достаточно установить, что при некотором C уравнение имеет единственное тривиальное решение. В противном случае спектр заполняет всю комплексную плоскость. Насколько известно автору, вопрос этот в случае произвольной длины интервала и при общих предположениях det R1 = 0, det R2 = 0 до сих пор остаётся открытым (даже для A1 = 0). Далее мы наложим дополнительные ограничения на операторы R и A1, гарантирующие дискретность спектра (AR + A1 ).

Теорема 1.2.7 Пусть det R1 = 0, det R2 = 0. Кроме того, предположим, что матрица R1 эрмитова, а линейный ограниченный оператор A1 : W2 (0, d) L2 (0, d) удовлетворяет условию Тогда оператор AR + A1 : L2 (0, d) L2 (0, d) самосопряжённый, а его спектр дискретный и вещественный.

Доказательство. Умножим обе части уравнения (1.46) скалярно на y в L2 (0, d):

Пусть x, y D(AR ). Интегрируя по частям с учётом однородных краевых условий и пользуясь самосопряжённостью оператора R в L2 (0, d), будем иметь (AR x, y)L2 (0,d) = ((Rx ), y)L2 (0,d) = (Rx, y )L2 (0,d) = (x, Ry )L2 (0,d) = Таким образом, оператор AR симметрический: AR A. В силу (1.74) симметрическим будет и оператор AR + A1. Это означает, что правая часть (1.48) может принимать только вещественные значения. Поэтому в случае, когда C\R, а функция y не равна тождественно нулю, равенство (1.48) не выполняется. Следовательно, при C\R уравнение (1.46) имеет лишь тривиальное решение. Но тогда, как мы отмечали выше, (AR + A1 ) состоит из изолированных собственных значений конечной кратности, причём все собственные значения вещественные.

Из того, что оператор AR + A1 : L2 (0, d) L2 (0, d) симметрический и имеет дискретный спектр, следует ( [8, с. 889, лемма 3]), что оператор AR + A1 самосопряжённый: AR + A1 = (AR + A1 ).

Пример 1.2.4 Пусть A1 y(t) = a(t)Ry(t), причём R1 = R, а непрерывная на R функция a(t) вещественная и 1-периодическая (последнее означает, что период функции равен 1). Тогда оператор A1 удовлетворяет условиям теоремы 1.2.7.

Действительно, ограниченность оператора A1 : W2 (0, d) L2 (0, d) очевидна. Кроме того, при сделанных предположениях оператор R самосопряжённый и коммутирует с оператором умножения на функцию a, поэтому (A1 x, y)L2 (0,d) = (aRx, y)L2 (0,d) = (Rx, ay)L2 (0,d) = (x, Ray)L2 (0,d) = Теорема 1.2.8 Пусть R1 + R 0. Тогда спектр (AR + A1 ) дискретный и полуограниченный, т.е. существует число c2 0 такое, что Доказательство. Заметим сразу, что матрицы R1 и R2 не могут быть вырожденными в случае, когда матрица R1 + R положительна. Поэтому для оператора AR + A1 справедливы все рассуждения, связанные с применением теоремы 1.2.4.

При y D(AR ) имеем так что (AR y, y)L2 (0,d) = (R y, y )L2 (0,d) и по условию теоремы и лемме 1.2.2. Кроме того, из условий на оператор A1, неравенства Коши – Буняковского и элементарного неравенства Но тогда Взяв достаточно малым, получим Сейчас предположим снова, что соотношение (1.46) выполняется при некотором C и функции y D(AR ), не равной тождественно нулю.

Умножая (1.46) скалярно в L2 (0, d) на y, переходя к действительным частям и применяя (1.49), получим Но это неравенство не выполнено, если Re таких, что Re решение. С учётом фредгольмовости оператора AR +A1 это означает, что (AR + A1 ) < C : Re c2 >; дискретность же спектра вытекает из компактности резольвенты, как мы отмечали ранее.

Замечание 1.2.4 Неравенство (1.49), часто называемое неравенством типа Гординга или свойством коэрцитивности оператора, играет важную роль в теории эллиптических уравнений и систем. Оно будет основным инструментом второй главы, посвящённой функционально-дифференциальным уравнениям с частными производными. Например, такие свойства оператора, как фредгольмовость, полуограниченность, дискретность спектра, можно вывести из оценки (1.49) непосредственно, опираясь на стандартные теоремы функционального анализа и не используя специальных методов, наподобие сведения к дифференциальному уравнению с нелокальными условиями; последнее не всегда, особенно в многомерной ситуации, возможно и/или удобно.

Пример 1.2.5 Пусть A1 такой же, как и в примере 1.2.4, но сейчас предположим, что R1 +R 0, а непрерывная 1-периодическая функция a(t) неотрицательна. Проверим, что в этом случае 0 (AR + A1 ), т.е. уравнение (AR + A1 )y = f однозначно разрешимо для любой f L2 (0, d).

Действительно, так что (A1 y, y)L2 (0,d) = (aR y, y)L2 (0,d) и 2Re (A1 y, y)L2 (0,d) = (a(R + R )y, y)L2 (0,d) = ( a(R + R )y, ay)L2 (0,d) = поскольку оператор R + R : L2 (0, d) L2 (0, d) положительно определён и коммутирует с умножением на непрерывную 1-периодическую функцию a. Поскольку функции, входящие в область определения оператора AR + A1, обращаются в ноль на концах интервала, существует постоянная 3 0 такая, что (1.49) постоянную c2 можно взять равной нулю. По теореме 1.2.8 точка 0 является резольвентной точкой оператора AR + A1.

Пример 1.2.6 Рассмотрим оператор AR : L2 (0, 2) L2 (0, 2), где отвечающая оператору R, является симметричной и знакопеременной.

По теореме 1.2.7 оператор AR самосопряжённый, его спектр вещественный и дискретный. Найдём собственные значения оператора AR и убедимся заодно, что спектр не является полуограниченным.

Речь идёт о существовании нетривиальных обобщённых решений следующей однородной краевой задачи:

Из (1.50) следует, что функции y11, y12 на интервале (0, 1) удовлетворяют системе обыкновенных дифференциальных уравнений и краевым условиям выражающим принадлежность y пространству W2 (0, 2). Но чтобы такое сведение к системе было равносильным, осталось ещё записать условие означающее гладкость функции Ry в точке t = 1. Легко видеть, что функция y, составленная по решению задачи (1.52), (1.53), (1.54), действительно является обобщённым решением задачи (1.50), (1.51).

Удобно, сделав замену y11 + y12 = w, y11 y12 = z, перейти к задаче Непосредственным вычислением убеждаемся, что при = 0 задача (1.55), (1.56), (1.57) имеет только нулевое решение, т.е. = 0 не является собственным значением оператора AR и, следовательно, краевая задача AR y = f однозначно разрешима для любой правой части.

Будем искать вначале положительные собственные значения. Общее решение системы (1.55) имеет вид Подставляя это решение в краевые условия (1.56), (1.57), приходим к системе из четырёх линейных однородных алгебраических уравнений относительно постоянных C1, C2, C3, C4. Определитель этой системы (с точностью до знакопостоянного множителя) равен где для удобства записи положили = 12µ2, µ 0. Очевидно, что собственные значения это в точности те, для которых выражение + обращается в ноль. Имеем две серии положительных собственных значений:

где µk положительные корни уравнения 3 tan µ + coth( 3µ) = 0.

Соответствующий определитель имеет вид где = 4 2, 0. Приравнивая к нулю, получаем две серии отрицательных собственных значений:

положительные корни уравнения 3 tan coth(/ 3) = 0.

где k Таким образом, (AR ) содержит собственные значения обоих знаков сколь угодно большие по модулю.

1.3 Линейные краевые задачи для функциональнодифференциальных уравнений с растяжениями Этот раздел посвящён разрешимости, гладкости решений и спектру краевой задачи для линейного функционально-дифференциального уравнения, содержащего сжатия и растяжения аргумента под знаком второй производной и являющегося непосредственным обобщением уравнения из пункта 1.1.2. По своим свойствам и методам исследования эти уравнения существенно отличаются от дифференциально-разностных уравнений, рассмотренных в разделе 1.2. Дело в том, что конец интервала является неподвижной точкой для оператора сжатия (растяжения). Эта особенность создаёт дополнительные трудности в исследовании таких уравнений (матричное описание перестаёт быть удобным, поскольку системы получаются бесконечными, а возникающие нелокальные условия содержат бесконечно много точек в окрестности конца интервала) и приводит к ряду новых свойств, таких, как существование бесконечномерного ядра и нарушение гладкости обобщённых решений даже в том случае, когда преобразования аргумента отображают интервал внутрь себя.

Зафиксируем число q 1 и рассмотрим в L2 (0, +) ограниченный оператор P, определённый по формуле Обратный и сопряжённый операторы имеют вид Следовательно, оператор q 1/2 P унитарен, а сам оператор P является нормальным, т.е. P P = P P.

Обозначим через A минимальную замкнутую подалгебру алгебры ограниченных операторов B(L2 (0, +)), содержащую операторы I, P, P. Тогда A есть коммутативная B -алгебра (см. [29, глава 11]). Из [29, теорема 11.29] следует, что спектр всякого оператора в A совпадает с его спектром в B(L2 (0, +)). В соответствии с [29, теорема 11.19] существует изометрический изоморфизм алгебры непрерывных функций на спектре оператора P на алгебру A, при котором r() (R(P )), 1 I, P. Функцию r() будем называть символом оператора R(P ). Очевидно, спектр оператора R(P ) совпадает с множеством значений его символа r().

Лемма 1.3.1 Спектр (P ) оператора P совпадает со всей окружностью C : || = q.

Доказательство. Поскольку оператор q 1/2 P унитарен, спектр оператора P лежит на упомянутой окружности. Остаётся показать, что оператор P I не имеет ограниченного обратного, если || = q. Для этого достаточно построить последовательность yn L2 (0, +) такую, что yn L2 (0,+) ограничена по норме. Положим Тогда В нашем случае Легко может быть найдена резольвента (P 0 I)1 оператора P. Предположим вначале, что |0 | q. Тогда для некоторого 0 функция ( 0 )1 аналитична в круге || q +, и, следовательно, раскладывается в степенной ряд равномерно сходящийся на (P ). Но это означает, что (ряд сходится по операторной норме). Итак, Теперь пусть |0 | q; в этом случае функция ( 0 )1 аналитична в области || q и раскладывается в ряд Лорана также равномерно сходящийся на (P ). Получаем сходящийся по операторной норме ряд или является изоморфизмом;

(b) Если |0 | q 1/2k (k = 0, 1. ), то отображение является изоморфизмом.

Доказательство. (a) Почленным дифференцированием ряда в формуле (1.58) убеждаемся, что оператор (P 0 I)1 ограничен в W2 (0, +) для всех k = 0, 1. Поэтому P 0 I непрерывно и взаимно одноk значно отображает пространство W2 (0, +) на себя. Возьмём функцию y W2 (0, +), и пусть u = (P 0 I)y W2 (0, +). Ясно, что сужение u|(0,T ) функции u на интервал (0, T ) однозначно определяется сужением y|(0,T ) на интервал (0, T ) функции y, так что ограниченный оператор (P 0 I) : W2 (0, T ) W2 (0, T ) корректно определён. Но при помощи формулы (1.58) легко видеть, что сужение y|(0,T ) также однозначно определяется сужением u|(0,T ). Другими словами, ограниченный операk k тор (P 0 I) : W2 (0, T ) W2 (0, T ) имеет ограниченный обратный, причём этот обратный оператор по-прежнему имеет вид (1.58).

(b) Дифференцируя ряд в формуле (1.59) k раз в случае |0 | q 1/2k, получаем, что оператор P 0 I осуществляет изоморфизм пространства W2 (0, +). Кроме того, из (1.59) вытекает, что функция y(t) обращается в ноль при t равна нулю при t qT.

Лемма 1.3.3 Если |0 | q 1/2, то отображение (P 0 I) : VT1 VqT есть изоморфизм.

Для доказательства достаточно заметить, что y(0) = 0 u(0) = 0.

Тогда Доказательство. Рассмотрим частичные суммы ряда (1.60). Подставляя y(q 1 t) 0 y(t) вместо u(t), будем иметь Оценка второго слагаемого даёт Таким образом, ряд сходится к y в L2 (0, T ). Равенство (1.60) доказано.

Дифференцируя (1.60) k раз, получаем (1.61).

1.3.2 Краевая задача для функционально-дифференциального уравнения со сжатиями аргумента В этом пункте рассматривается ситуация, когда преобразования аргумента отображают интервал (0, T ) в себя. Поэтому краевые условия, в отличие от дифференциально-разностных уравнений, задаются лишь на концах интервала:

где f L2 (0, T ) комплекснозначная функция. Под обобщённым решением краевой задачи (1.62), (1.63) мы будем понимать функцию y W2 (0, T ) такую, что принадлежащая L2 (0, T ) функция Ry имеет на этом интервале (0, T ) обобщённую производную из L2 (0, T ), равную f. Стоит подчеркнуть, что при этом сама функция y не обязана иметь обобщённую производную из L2 (0, T ), т.е. принадлежать W2 (0, T ). Эквивалентным определением обобщённого решения может служить интегральное тождество которому функция y W2 (0, T ) должна удовлетворять при любой функции W2 (0, T ).

С уравнением (1.62) свяжем комплексный полином r() = символ оператора R = R(P ) = считаем, что старший коэффициент al = 0. Покажем, как разрешимость задачи (1.62), (1.63) зависит от расположения корней j (j = 1. l) полинома r() на комплексной плоскости C относительно окружности || = q.

для любой функции f L2 (0, T ) существует единственное обобщённое решение задачи (1.62), (1.63). Это решение принадлежит W2 (0, T ), если f W2 (0, T ) (k = 0, 1. ).

Перед тем как доказывать теорему, заметим, что отсутствие у полинома r() малых по абсолютной величине корней можно интерпретировать как малость нелокальных членов уравнения (за них отвечают коэффициенты a1. al ) по сравнению с локальным членом a0 y (t). Локальный член является доминирующим, и картина разрешимости повторяет классическую. Дальше мы покажем, что фигурирующее в теореме 1.3.1 ограничение на величину корней r() является в этом смысле принципиальным.

Доказательство. Воспользуемся разложением Пусть y W2 (0, T ) есть обобщённое решение задачи (1.62), (1.63).

Тогда Ry W2 (0, T ). Из лемм 1.3.2, 1.3.4 следует, что y также принадлежит W2 (0, T ). Таким образом, в условиях теоремы всякое обобщённое решение принадлежит W2 (0, T ). Элементарно проверяется, что причём |qj | равенству которое выполняется почти всюду на (0, T ).

По лемме 1.3.2 оператор R(q 1 P ) : L2 (0, T ) L2 (0, T ) имеет ограниченный обратный. Поэтому (1.65) равносильно уравнению y = g с решение y W2 (0, T ) W2 (0, T ), (лемма 1.3.2). Поэтому при f W2 (0, T ) будем иметь g W2 (0, T ) и, соответственно, y W2 (0, T ).

Пример 1.3.1 Рассмотрим краевую задачу Условие |1 | q 1/2. По теореме 1.3.1 задача (1.66), (1.63) имеет единственное |a| обобщённое решение для любой правой части f из пространства L2 (0, T ), q 1/2 ; при этом обобщённое решение является гладким, т.е.

если |a| принадлежит W2 (0, T ).

один корень полинома r(). Тогда для любой функции f L2 (0, T ) задача (1.62), (1.63) имеет бесконечно много обобщённых решений. Среди обобщённых решений бесконечно много негладких, т.е. не принадлежащих W2 (0, T ).

Стоит уточнить, что выражение бесконечно много в данном случае означает бесконечную размерность пространства решений соответствующей однородной задачи.

Доказательство. Пусть по-прежнему 1. l обозначают корни уравнения r() = 0. Можно считать, что |j | q для j = 1. m0 и |j | q для j = m0 + 1. l, где m0 l. Введём операторы Легко проверить, что причём |q 1 j | q 1/2 (j = m0 + 1. l). Таким образом, Рассмотрим краевую задачу По теореме 1.3.1 эта задача имеет единственное обобщённое решение u1 W2 (0, T ) W2 (0, T ). Обозначим T = q lm0 T T. Возьмём произвольную функцию u2 W2 (T, T ) и положим Очевидно, u W2 (0, T ) = VT1.

По лемме 1.3.2 оператор R2 (qP ) : VT1 VT1 имеет ограниченный обратный. Положим y = [R2 (qP )]1 u VT1. Мы утверждаем, что y есть обобщённое решение задачи (1.62), (1.63). Действительно, для любой функции W2 (0, T ) будем иметь Здесь мы учли, что R1 (P )u |(0,T ) = R1 (P )u1 |(0,T ). Поскольку решение y зависит от произвольной функции u2 W2 (T, T ), получаем первое утверждение теоремы.

Перейдём к вопросу о негладких решениях краевой задачи. Для простоты ограничимся уравнением (1.66) с двучленным функциональным оператором в случае |a| q 1/2. Мы только что показали, что всякая функция где является обобщённым решением задачи (1.66), (1.63).

Возьмём u2 W2 (T, qT )\W2 (T, qT ). Тогда из (1.59) следует, что Если же брать u2 W2 (T, qT ) W2 (T, qT ), то, как показывает (1.59), С другой стороны, легко проверить, что условия эквивалентны следующему условию согласования:

И если это условие не выполнено, то гладкость обобщённого решения нарушается во всех точках q i T (i = 1, 2. ).

1.3.3 Краевая задача для функциональнодифференциального уравнения со сжатиями и растяжениями аргумента Вспомним (см. пункт 1.1.2), что отвечающее вариационной задаче уравнение содержит как сжатие, так и растяжение аргумента. Поэтому необходимо рассматривать также уравнения одновременно с растяжениями и сжатиями. В случае, когда преобразования аргумента отображают некоторые точки интервала (0, T ) во внешность интервала, краевые условия задаются в окрестности интервала, как и для дифференциальноразностных уравнений. Снова без ограничения общности рассматриваем краевую задачу с однородными краевыми условиями где теперь Функция y VT1 по-прежнему называется обобщённым решением задачи (1.67), (1.68), если для любой пробной функции VT1.

пишем в виде где j (j = 1. l1 + l2 ) корни полинома l2 r(). Можно считать, что Очевидно, что справедливо соотношение R2 (P )y = (R2 (qP )y) = q l1 m0 ((P q 1 m0 +1 I) · · · (P q 1 l1 +l2 I)P l2 y), так что Ry = R1 (P )(R2 (qP )y). Поскольку |q 1 j | q 1/2, к операторам (P q 1 j I) при j = m0 + 1. l1 + l2 применима лемма 1.3.3. Из неё следует, что отображение R2 (qP ) : VT1 VT1 является изоморфизмом (T = q l1 m0 T ).

Теорема 1.3.3 (a) Пусть m0 = l1. Тогда для любой функции f L2 (0, T ) существует единственное обобщённое решение задачи (1.67), (1.68).

(b) Пусть m0 l1. Тогда для любой функции f L2 (0, T ) существует бесконечно много обобщённых решений задачи (1.67), (1.68).

(c) Пусть m0 l1. Тогда для существования обобщённого решения задачи (1.67), (1.68) необходимо и достаточно, чтобы функция f была ортогональна бесконечномерному подпространству в пространстве L2 (0, T ); при f = 0 однородная задача имеет единственное тривиальное решение.

Доказательство. Легко видеть, что функция y VT1 является обобщённым решением задачи (1.67), (1.68) тогда и только тогда, когда функция u = R2 (qP )y VT1 удовлетворяет интегральному тождеству Тогда, как мы уже убедились в предыдущем пункте, функция u на интервале (0, T ) удовлетворяет уравнению Следует рассмотреть три случая.

(a) При m0 = l1 имеем T = T, поэтому пространство VT1 совпадает с W2 (0, T ). Уравнение (1.69) на пространстве W2 (0, T ) имеет единственное решение Тогда функция y = [R2 (qP )]1 u VT1 есть решение задачи (1.67), (1.68).

(b) Условие m0 l1 означает, что T T. Поэтому, продолжая функцию u в (1.70) на интервал (T, T ) произвольной функцией из W2 (T, T ) и действуя затем на продолженную функцию оператором [R2 (qP )]1, мы получаем решение задачи (1.67), (1.68). Понятно, что в этом случае задача (1.67), (1.68) имеет бесконечно много обобщённых решений (пространство решений однородной задачи бесконечномерно).

(c) В случае m0 l1 имеем T T. Это означает, что функция (1.70) обращается в ноль на интервале (T, T ). Следовательно, Более того, когда t (T, T ). И поскольку u(t) = 0 на интервале (T, T ), должно выполняться соотношение Легко видеть, что условия (1.71), (1.72) являются также и достаточными для того, чтобы u(t) обращалась в ноль на (T, T ). Другими словами, задача (1.67), (1.68) имеет решение тогда и только тогда, когда функция g = [R1 (q 1 P )]1 f ортогональна в L2 (0, T ) всем функциям w L2 (0, T ) таким, что w|(0,T ) = t. Обозначив через сопряжённый оператор, перепишем эти условия ортогональности в виде Единственность решения y = [R2 (qP )]1 u VT1 очевидна.

Далее интересно исследовать гладкость обобщённого решения в ситуации, когда имеет место однозначная разрешимость, т.е. при условии m0 = l1. Единственное обобщённое решение определяется по формуле y = [R2 (qP )]1 u, где u имеет вид (1.70). Вначале покажем, что при l2 0, т.е. в случае, когда есть хотя бы одно растяжение, из условия y W2 (0, T ) следует, что y VT2 (другими словами, первая производная гладкого решения обязательно равна нулю в правом конце интервала;

это эффект той же природы, что и для дифференциально-разностных уравнений). Действительно, предположим противное, т.е. y W2 (0, T ), но y (T 0) = 0. Поскольку и, кроме того, l2 0, l1 +1 = 0, l1 +l2 = 0, мы приходим к тому, что u (q l2 T 0) = u (q l2 T +0). Это противоречит включению u W2 (0, T ).

Итак, пусть y VT2. Тогда и u VT2, т.е.

Переходя к f = R1 (q 1 P )g, перепишем это условие ортогональности в виде где w0 (t) = t.

С другой стороны, в силу леммы 1.3.2 условие гарантирует принадлежность y VT2 для всякой функции u VT2. Таким образом, доказана следующая теорема.

Теорема 1.3.4 Пусть l2 0. Предположим, что из l1 + l2 корней симq 1/2, а остальвола r() ровно l1 корней удовлетворяют условию || ные l2 корней (1.67), (1.68) (оно существует и единственно в силу теоремы 1.3.3) является гладким, т.е. принадлежит пространству W2 (0, T ), в том и только том случае, если правая часть f удовлетворяет условию ортогональности (1.73). При этом имеет место соотношение y (T 0) = 0.

Вновь удобно ввести отвечающий задаче (1.67), (1.68) неограниченный оператор AR : L2 (0, T ) L2 (0, T ), определённый на подпространстве D(AR ) = y VT1 : Ry W2 (0, T ) и действующий по формуле Будем считать, что m0 = l1. Оператор AR имеет ограниченный обратный, причём ограниченным будет и оператор A1 : L2 (0, T ) W2 (0, T ).

Вспоминая представление Ry = R1 (P )(R2 (qP )y), нетрудно заметить, что область определения оператора AR состоит в точности из тех функций y L2 (0, T ), для которых R2 (qP )y W2 (0, T ) VT1. Действительно, если y VT1, то и R2 (qP )y VT1 это следует из определения оператора R2 (qP ). Кроме того, если Ry W2 (0, T ), то и (R2 (qP )y) W2 (0, T ) по леммам 1.3.2 и 1.3.4, т.е. R2 (qP )y W2 (0, T ). Наоборот, пусть функция y L2 (0, T ) такова, что R2 (qP )y W2 (0, T ) VT1. Тогда очевидно, что Ry W2 (0, T ); кроме того, y VT1, поскольку R2 (qP ) есть изоморфизм пространства VT1.

В случае уравнения с младшими членами легко доказать фредгольмову разрешимость краевой задачи. Пусть A1 : W2 (0, T ) L2 (0, T ) ограниченный линейный оператор; рассмотрим оператор Теорема 1.3.5 Пусть m0 = l1. Тогда оператор AR + A1 фредгольмов.

Доказательство. Через d2 обозначим оператор двойного дифференцирования в пространстве L2 (0, T ) с областью определения W2 (0, T ) W2 (0, T ). В условии теоремы определён линейный ограниченный оператор и справедливо представление Но оператор фредгольмов. Действительно, существует обратный оператор (d2 )1, ограниченный из L2 (0, T ) в W2 (0, T ) и, следовательно, компактный из L2 (0, T ) в W2 (0, T ). Компактным будет и оператор A2 (d2 )1 : L2 (0, T ) L2 (0, T ).

Остаётся заметить, что d2 + A2 = I A2 (d2 )1 d2.

Поскольку линейный оператор R2 (qP ) осуществляет биекцию между подпространствами D(AR +A1 ) и D(d2 +A2 ), а оператор R1 (q 1 P ) есть изоморфизм L2 (0, T ), фредгольмовым будет и оператор AR + A1.

Получим теперь некоторые достаточные условия дискретности спектра оператора AR + A1. Пусть m0 = l1. Из доказательства теоремы 1.3. видно, что в случае существования резольвента (AR + A1 I)1 будет компактным оператором в L2 (0, T ). Поэтому для доказательства дискретности (AR + A1 ) достаточно найти хотя бы одну резольвентную точку (при A1 = 0, как мы уже знаем, такой точкой будет = 0). В силу фредгольмовости оператора вопрос вновь сводится к существованию нетривиальных решений уравнения (AR + A1 I)y = 0. В следующей теореме рассмотрена ситуация, когда оператор самосопряжённый.

Теорема 1.3.6 Пусть r() = r() и r() = 0 при || = q, а линейный ограниченный оператор A1 : W2 (0, d) L2 (0, d) удовлетворяет условию Тогда оператор AR + A1 : L2 (0, d) L2 (0, d) самосопряжённый, а его спектр дискретный и вещественный.

Доказательство. Вещественность символа r() означает самосопряжённость оператора R(P ) : L2 (0, +) L2 (0, +) и, кроме того, позволяет записать этот символ в следующем виде:

Рассмотрим полином порядка 2l1. Он имеет 2l1 отличных от нуля корней. Непосредственной проверкой убеждаемся, что наряду со всяким корнем = у него есть и корень = q/. При этом, если || q, то |q/| q. Учитывая, что ни один из корней не лежит на окружности || = q, получаем, что из 2l корней ровно половина удовлетворяет условию || q, а оставшаяся условию || q. Другими словами, в предположениях половина теоремы имеем m0 = l1. Оставшаяся часть доказательства полностью повторяет доказательство теоремы 1.2.7.

спектр (AR + A1 ) дискретный и полуограниченный, т.е. существует число c Доказательство. Из результатов пункта 1.3.1 следует, что в условиях теоремы оператор R+R в L2 (0, +) положительно определён. Поэтому существуют такие положительные постоянные 1 и 2, что для всех y D(AR ). С учётом младших членов (см. доказательство теоремы 1.2.8) получаем оценку, ничем не отличающуюся от оценки (1.49):

Как мы упоминали в замечании 1.2.4 после теоремы 1.2.8, этой оценки достаточно для вывода нужных свойств оператора. В частности, не требуется никаких дополнительных рассуждений, связанных с расположением корней символа r(). Подробное доказательство в более общей многомерной ситуации будет дано во второй главе.

1.3.4 Приложение к задаче об успокоении системы управления с запаздыванием, пропорциональным времени Этот пункт посвящён решению краевой задачи (1.10), (1.11), связанной с вариационной задачей (1.8), (1.6) (см. пункт 1.1.2). Наряду с функционалом (1.8), рассмотрим вспомогательный функционал на пространстве VT1.

Лемма 1.3.5 Пусть |a| = q 1/2. Тогда существует константа такая, что для всех w VT1.

Доказательство. Повторяя выкладки, аналогичные приведённым в пункте 1.1.2, получим Учитывая, что w обращается в ноль при t T, можем записать Оператор в квадратных скобках, действующий в пространстве L2 (0, +), имеет символ r() = 1 + a2 q + a + aq1. Вспомним, что a R, а = qei, где пробегает R. Поэтому r() = 1 + a2 q + 2a q cos вещественная функция, причём минимум r() равен (1 |a| q)2. Поэтому, если |a| = q 1/2, то r() (1 |a| q)2 0. В силу описанного в пункте 1.3.1 алгебраического изоморфизма получаем, что действующий в L2 (0, +) оператор R(P ) = (1 + a2 q)I + aP + aqP 1 является самосопряжённым и положительно определённым:

эквивалентную норму в W2 (0, T ).

Вернёмся к исходному функционалу с младшими членами Лемма 1.3.6 Пусть |a| = q 1/2. Тогда существует константа такая, что для всех w VT1.

Доказательство. Из леммы 1.3.5 при помощи элементарного алгебраического неравенства ( + )2 2 /2 2 (, R) легко вытекает существование константы 1 0 такой, что для любой функции w VT1. В то же время предположим, что оценка (1.76) не имеет места. Это означает, что для любого натурального n найдётся функция wn VT1 такая, что В силу компактности вложения W2 (0, T ) в L2 (0, T ) перейдём к подпоследовательности wnk, фундаментальной в L2 (0, T ). Но из (1.77) и (1.78) тогда будет следовать и фундаментальность wnk в W2 (0, T ):

Таким образом, wnk сходится к некоторой функции w0 в VT1. Очевидно, т.е. w0 VT1 удовлетворяет уравнению почти всюду на (0, qT ). Поскольку w0 (t) = 0 (t T ), уравнение (1.79) на интервале (T, qT ) превращается в уравнение aw0 (q 1 t) + cw0 (q 1 t) = или (конечно, считаем, что a2 + c2 = 0). Отсюда с учётом w0 (T ) = 0 слеq 1 T ). Продолжая дальше влево аналогичным дует, что w0 (t) = 0 (t образом, получаем w0 = 0 и приходим к противоречию.

Однозначная разрешимость вариационной и соответствующей краевой задач выводится теперь стандартным образом. Надо перейти к однородным краевым условиям (это делается заменой неизвестной функции) и воспользоваться оценкой (1.76).

Теорема 1.3.8 Пусть |a| = q 1/2. Тогда задача (1.10), (1.11) имеет единственное обобщённое решение y VT1.

Доказательство. Напомним, что искомая функция y удовлетворяет при всех v VT1 интегральному тождеству (1.9), которое коротко может быть записано как B(y, v) = 0. Введём функцию Очевидно, VT2 и (0) = y0. Положим x = y VT1. Интегральное тождество примет вид Но B(x, x) = J(x), а тогда по лемме 1.3.6 непрерывная симметрическая билинейная форма B(x, v) задаёт на VT1 = W2 (0, T ) эквивалентное скалярное произведение: B(x, v) = (x, v)W 1 (0,T ).

довательно, по теореме Рисса существует единственная функция F VT такая, что Теперь (1.80) можно переписать в виде откуда и получаем, что решением задачи (1.10), (1.11) будет функция Конечно, исследовать существование и единственность решения краевой задачи (1.10), (1.11), рассматривая её отдельно от задачи (1.8), (1.6), т.е. игнорируя её вариационную природу, было бы затруднительно изза наличия громоздких младших членов. Но если b = c = 0, то однозначная разрешимость задачи (1.10), (1.11) при |a| = q 1/2 непосредственно следует из теоремы 1.3.3. Действительно, после описанной выше замены y = + x, относительно x получается задача вида (1.67), (1.68) с правой частью из L2 (0, T ) (поскольку VT2 ) и оператором R = (1 + a2 q)I + aP + aqP 1, причём корни 1 = aq и 2 = 1/a символа r() = 1 + a2 q + a + aq1 таковы, что всегда один из них по абсолютной величине больше, а другой меньше, чем q.

Кроме того, опираясь на результаты пунктов 1.3.1–1.3.3, легко выписать в этом случае решение задачи (1.10), (1.11) в явном виде. Проинтегрировав (1.10) один раз, получаем Воспользуемся разложением Предположим вначале, что |a| q 1/2. Тогда |aq| q 1/2, в то время как |1/a| q 1/2. Из леммы 1.3.2 и формулы (1.58) следует, что (1.81) равносильно соотношению Учитывая тот факт, что y (t) = 0 при t T, последнее равенство можно переписать в виде где hT (t) = 1 для t T и hT (t) = 0 для t T. Обращая оператор при y в соответствии с формулой (1.59), получаем Постоянная c2 находится из условия y(T ) = 0:

Окончательно Соответственно, управление В случае |a| q 1/2, который рассматривается совершенно аналогично, будем иметь Нетрудно увидеть, что формулы (1.83), (1.84) и (1.85), (1.86) задают кусочно-линейную траекторию и кусочно-постоянное управление с особенностями в точках q i T (i = 0, 1. ). Таким образом, обобщённое решение не принадлежит W2 (0, T ).

Примечания Постановки краевых задач для дифференциальных уравнений с отклоняющимся аргументом в старших производных и первые результаты в теории обобщённых решений таких задач опубликованы в работе [10].

Теории вариационных задач для функционалов с отклоняющимся аргументом и связанных с ними краевых задач посвящены работы [9, 48]. К задаче на экстремум функционала с отклоняющимся аргументом сводится, например, задача об успокоении системы с запаздыванием, изучавшаяся Н.Н. Красовским [15]. Для системы, содержащей отклонения аргумента под знаком производной, аналогичная задача рассматривалась также в [22, 34].

Результаты пункта 1.2.1 носят вспомогательный характер и используются в исследовании разрешимости и спектра краевых задач для дифференциально-разностных уравнений (см. 1.2.3). С другой стороны, методы, изложенные в 1.2.1, имеют ряд важных приложений для уравнений с частными производными; они впервые были применены при исследовании эллиптических уравнений с нелокальными краевыми условиями и краевых задач для эллиптических дифференциально-разностных уравнений (см., например, [31]).

При описании в пунктах 1.2.2, 1.2.3 свойств разностных операторов и спектральных свойств краевых задач для дифференциально-разностных уравнений применены методы, предложенные в работах [31, 32]. Связь между обобщёнными и гладкими решениями краевых задач для дифференциально-разностных уравнений изучалась в статье [11]. Систематизированное изложение соответствующего материала можно найти в монографии [59, глава 1]. В [46] задача (1.35), (1.36) исследовалась без предположения о невырожденности матрицы R2.

Функционально-дифференциальные уравнения с линейным преобразованием аргумента в одномерном случае рассматривались многими авторами (см. [41, 44, 47, 50, 51]). Содержание пунктов 1.3.1, 1.3.2, 1.3.3, посвящённых краевой задаче для уравнения с растяжениями и сжатиями аргумента, опирается на работу [56]. Первый результат подобного сорта был получен в [16]. Приложение к теории управления (пункт 1.3.4) рассматривалось в [22].

Упражнения 1. Разностный оператор определён выражением Будет ли оператор R + R положительным в L2 (R); L2 (0, 2); L2 (0, 3)?

2. Решить краевую задачу где Ry(t) = 3y(t) + 2y(t 1) 2y(t + 1).

3. Решить краевую задачу где Ry(t) = 2y(t) + y(t 1) + y(t + 2).

4. При каких значениях параметров, R, q 1 оператор самосопряжённый; положительно определённый?

5. Решить краевую задачу Здесь и далее в упражнениях i = 1.

6. Найти необходимые и достаточные условия на функцию f L2 (0, 2), при которых обобщённое решение задачи принадлежит W2 (0, 2).

7. Найти минимум функционала на множестве функций y V11, удовлетворяющих начальному условию y(0) = 1.

8. Исследовать разрешимость краевой задачи 4(1 i)y (t) + (i 4)y (t/2) + 4iy (2t) + y (t/4) = f (t) (0 t 2), при f L2 (0, 2).

9. Исследовать разрешимость краевой задачи 4(1 i)y (t) + (i 4)y (t/5) + 4iy (5t) + y (t/25) = f (t) (0 t 5), при f L2 (0, 5).

Глава Краевые задачи для эллиптических функционально-дифференциальных уравнений 2.1 Сильно эллиптические дифференциальные уравнения и системы уравнений с частными производными В ограниченной области Q пространства Rn рассмотрим дифференциальный оператор второго порядка с гладкими в Q комплекснозначными коэффициентами aij (x) (коэффициенты a0 (x), a1 (x). an (x) в данном случае особой роли играть не будут; можно считать их измеримыми ограниченными). Символом оператора A, а точнее, его старшей части, называется выражение Напомним, что оператор A называется эллиптическим, если Если же то оператор A называют сильно эллиптическим.

Очевидно, что из (2.2) следует (2.1), т.е. всякий сильно эллиптический оператор будет эллиптическим. Обратное неверно: оператор в плоской области, заданный выражением ux1 x1 + 2iux1 x2 ux2 x2, является эллиптическим, но не сильно эллиптическим. Действительно, 1 2 + 2i1 2 = при 1 + 2 = 0, в то время как выражение 1 2 обращается в ноль на прямых 1 = ±2.

С другой стороны, если символ оператора A вещественный (например, aji = aij ), то из (2.1) следует (2.2): непрерывная вещественная функция a(x, ), не обращаясь в ноль на связном множестве Q Rn \ <0>, знакопостоянна, и её без ограничения общности можно считать положительной.

Замечание 2.1.1 Рассмотрим функцию Re a(x, )/||2 на связном компакте Q S n1 (здесь S n1 единичная сфера в Rn ). Она непрерывна и достигает своей нижней грани m. Если имеет место (2.2), то m нее неравенство с учётом однородности продолжается по на Rn \ <0>.

Для = 0 оно также верно. Таким образом, условие (2.2) может быть записано в виде Замечание 2.1.2 Тот факт, что накладывается условие положительности действительной части символа, для нас не является принципиальным, поскольку оператор может быть умножен на произвольное отличное от нуля комплексное число, например, на 1 или i.

В то время как эллиптичность оператора A обеспечивает фредгольмову разрешимость, более тонкое условие сильной эллиптичности связано с такими свойствами, как, например, дискретность и полуограниченность спектра задачи Дирихле для уравнения Au = f. Ключевую роль здесь играет оценка Требуется, чтобы это неравенство выполнялось для всех функций u из C0 (Q); постоянные c1 0 и c2 не зависят от u. Обычно (2.4) называют неравенством Гординга. Вопрос о выполнении неравенства (2.4) естественно ставить и для функционально-дифференциальных операторов.

Задача Дирихле для уравнения Au = f с оператором A, удовлетворяющим (2.4), называется коэрцитивной. Нахождение необходимых и достаточных условий выполнения неравенства Гординга в алгебраической форме, т.е. в терминах коэффициентов оператора, называется проблемой коэрцитивности. Для дифференциальных уравнений (с обобщением на системы и высокий порядок) эта проблема была решена в [6, 45] (см.

«Книги с приложением CD-ROM (естественно-научные, медицина, экономика) 53 А 333 Федорова В.Н. Медицинская и биологическая физика. Курс лекций с задачами : учебное пособие / В.Н. Федорова, Е.В. Фаустов. – Москва : ГЭОТАР-Медиа, 2010. — 592 с. + 1 CD-Rom. 54 (035) К 836 Кротов Ю.А. Предельно допустимые концентрации химических веществ в окружающей среде : справочник / Ю.А. Кротов. — 2-е изд., доп. – Санкт-Петербург : Профессионал, 2003. — 430 с. + 1 CD-Rom. 575 (07) О 28 Общая генетика . »

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ, МОЛОДЕЖИ И СПОРТА УКРАИНЫ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ВЫСШЕЕ УЧЕБНОЕ ЗАВЕДЕНИЕ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ГОРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ И.П. Гаркуша ЭЛЕМЕНТЫ ФИЗИКИ ПОЛУПРОВОДНИКОВ Учебное пособие Днепропетровск НГУ 2012 УДК 53(075.4) ББК 22.379 Г 43 Рекомендовано редакційною радою Державного ВНЗ НГУ як навчальний посібник для бакалаврів галузі знань 0503 Розробка корисних копалин (протокол № 2 від 26.06.2012). Гаркуша И.П. Г 43 Элементы физики полупроводников [Текст]: учеб. пособие : – Д. »

«ЦЕНТРАЛЬНАЯ ПРЕДМЕТНО-МЕТОДИЧЕСКАЯ КОМИССИЯ ВСЕРОССИЙСКОЙ ОЛИМПИАДЫ ШКОЛЬНИКОВ ПО ФИЗИКЕ С.М. Козел В.П. Слободянин М.Ю. Замятнин РЕКОМЕНДАЦИИ по проведению муниципального этапа всероссийской олимпиады школьников по физике в 2013/2014 учебном году Москва 2013 Содержание Введение 1. 3 Общие положения 2. 4 Функции организационного комитета 3. Функции жюри 4. Порядок регистрации участников олимпиады 5. Форма проведения школьного и муниципального этапов 6. Порядок проведения туров 7. Процедура. »

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ГОУ ВПО СИБИРСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ ГЕОДЕЗИЧЕСКАЯ АКАДЕМИЯ Л.Д. Дикусар, И.Г. Баранник ПОСОБИЕ ДЛЯ ПОДГОТОВКИ К ИНТЕРНЕТ-ЭКЗАМЕНУ ПО ФИЗИКЕ Утверждено Редакционно-издательским советом академии в качестве учебного пособия Новосибирск СГГА 116 2009 УДК 53 (О75) Д 45 Рецензенты: Академик академии естествознания, доктор физико-математических наук, профессор Новосибирского государственного университета экономики и управления Т.Я. Дубнищева Кандидат. »

«КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Физический факультет Петухов В.Ю., Гумаров Г.Г. ИОННО-ЛУЧЕВЫЕ МЕТОДЫ ПОЛУЧЕНИЯ ТОНКИХ ПЛЕНОК (учебно-методическое пособие к практикуму по физике поверхности и тонких пленок) Издание второе, исправленное и дополненное Казань 2010 1 Печатается по решению Редакционно-издательского совета Физического факультета Казанского государственного университета УДК 539.21:539.12.04 Петухов В.Ю., Гумаров Г.Г. ИОННО-ЛУЧЕВЫЕ МЕТОДЫ ПОЛУЧЕНИЯ ТОНКИХ ПЛЕНОК. »

«Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский государственный университет им. А.М.Горького А.А.Вшивков ХИМИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ЖИЗНИ Учебное пособие Екатеринбург 2008 ПРЕДИСЛОВИЕ Основной задачей современного естествознания является познание живой природы и бесконечного многообразия ее форм. Выполнение этой задачи невозможно без тесного взаимодействия естественных наук – физики, химии, биологии. Подтверждением этого является тот факт, что с внедрением физических методов исследования. »

«Факультет мониторинга окружающей среды Кафедра экологического мониторинга, менеджмента и аудита Кафедра ЮНЕСКО Н. В. Гончарова, В. Н. Копиця ПРИНЦИПЫ ЭКОЛОГИИ Учебно-методическое пособие Минск МГЭУ им. А. Д. Сахарова 2009 УДК 502/504(075.32) ББК 20.18я722 Г65 Рекомендовано к изданию учебно-методическим объединением высших учебных заведений Республики Беларусь по экологическому образованию в качестве учебно-методического пособия (протокол № 2 от 30 октября 2009 г.). Авторы: Н. В. Гончарова. »

«Аннотация Программа составлена на базе Примерной программы среднего (полного) общего образования физике (профильный уровень) и авторской программы Г.Я. Мякишева Учебно-методический комплект 1. Мякишев Г. Я. Физика. Механика. 10 класс. — М.: Дрофа,2013г. 2. Мякишев Г. Я., Синяков А. 3. Физика. Молекулярная физика. Термодинамика. 10 класс. -М.: Дрофа, 2007. 3. Мякишев Г. Я., Синяков А. 3. Физика. Колебания и волны. 10 класс. — М.: Дрофа, 2007. 4. Мякишев Г. Я., Синяков А. 3., Слободсков Б. А. »

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ, МОЛОДЕЖИ И СПОРТА УКРАИНЫ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ВЫСШЕЕ УЧЕБНОЕ ЗАВЕДЕНИЕ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ГОРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ И.П. Гаркуша, В.П. Куринной ФИЗИКА Часть 2 МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА Учебное пособие Днепропетровск НГУ 2012 УДК 53(075.4) ББК 22.3я72 Г44 Рекомендовано редакційною радою Державного ВНЗ НГУ як навчальний посібник для бакалаврів галузі знань 0503 Розробка корисних копалин (протокол № 11 від 30.11.2012) Гаркуша И.П. Г 44 Физика. Ч. 2. Молекулярная физика и. »

«Научно-исследовательский институт ядерной физики имени Д. В. Скобельцына Московского Государственного Университета имени М. В. Ломоносова Л. И. Мирошниченко Физика Солнца и солнечно-земных связей Под редакцией профессора М. И. Панасюка Учебное пособие Москва Университетская книга 2011 УДК 551.5:539.104(078) ББК 22.3877 М64 Научный редактор профессор М. И. Панасюк На первой странице обложки: логотипы двух российских спутников для исследования Солнца — КОРОНАС-Ф (слева) и КОРОНАС-ФОТОН. »

«Фокин В.Г. Оптические системы передачи и транспортные сети Учебное пособие для студентов, обучающихся по направлению Телекоммуникации Рекомендовано УМО по образованию в области телекоммуникаций в качестве учебного пособия для студентов высших учебных заведений, обучающихся по специальностям 21040165 Физика и техника оптической связи, 21040465 Многоканальные телекоммуникационные системы, 21040665 Сети связи и системы коммутации Москва, 2008 УДК 621.391 621.395 621.396 ББК 32.88 Ф74 В.Г. Фокин. »

«1 МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Российский химико-технологический университет им. Д.И. Менделеева НОВОМОСКОСКИЙ ИНСТИТУТ Издательский центр МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА примеры решения задач Новомосковск 2000 2 Составители: А.Л. Дюков, В.П. Коняхин. Молекулярная физика и термодинамика. Примеры решения задач: методические указания / РХТУ им. Д.И. Менделеева Новомоскоский институт, сосот.: А.Л. Дюков, В.П. Коняхин. Новомосковск 2000, 67 с. Методические указания составлены в. »

«Федеральное агентство по образованию ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ СИСТЕМ УПРАВЛЕНИЯ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ Кафедра электронных приборов (ЭП) Орликов Л.Н. ТЕХНОЛОГИЯ МАТЕРИАЛОВ И ИЗДЕЛИЙ ЭЛЕКТРОННОЙ ТЕХНИКИ Учебное пособие 2006 Учебное пособие рассмотрено и рекомендовано к изданию методическим советом кафедры электронные приборы ТУСУР _2006 г. Развитие научно-технического прогресса поставило задачу резкого усложнения техники и технологии на базе применения ЭВМ. Большинство явлений. »

«ПРИОРИТЕТНЫЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ПРОЕКТ ОБРАЗОВАНИЕ РОССИЙСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ДРУЖБЫ НАРОДОВ А.В. КРАСНОСЛОБОДЦЕВ ГРУППОВОЙ И БИФУРКАЦИОННЫЙ АНАЛИЗ НЕЛИНЕЙНЫХ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ И ИНТЕГРО-ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ В ЗАДАЧАХ ПЕРЕНОСА, ВОЗНИКАЮЩИХ В БИОФИЗИКЕ Учебное пособие Москва 2008 Инновационная образовательная программа Российского университета дружбы народов Создание комплекса инновационных образовательных программ и формирование инновационной образовательной среды, позволяющих эффективно. »

«Министерство образования Российской Федерации Ухтинский государственный технический университет И.Ф. Чупров, Е.А. Канева, А.А. Мордвинов Уравнения математической физики с приложениями к задачам нефтедобычи и трубопроводного транспорта газа Учебное пособие Допущено Учебно-методическим объединением вузов Российской Федерации по высшему нефтегазовому образованию в качестве учебного пособия для студентов, обучающихся по направлению 650700 – Нефтегазовое дело Ухта 2004 УДК 622.276:532.5 Ч 92 Чупров. »

«Новосибирский государственный аграрный университет Инженерный институт Физика Элементы физики твёрдого тела Учебное пособие Новосибирск 2012 УДК 539.21 (075) ББК 22.37, Я 73 Э 456 Кафедра теоретической и прикладной физики Составители: канд. техн. наук, доц. В.Я. Чечуев; канд. техн. наук, доц. С.В. Викулов; доц. И.М. Дзю Рецензенты: д-р физ.-мат. наук, проф. М.П. Синюков, НГАВТ; канд. физ.-мат. наук, доцент В.И. Сигимов, НГАВТ Элементы физики твёрдого тела: учеб. пособие / Новосиб. гос. аграр. »

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ СЫКТЫВКАРСКИЙ ЛЕСНОЙ ИНСТИТУТ (ФИЛИАЛ) САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКОЙ ГОСУДАРСТВЕННОЙ ЛЕСОТЕХНИЧЕСКОЙ АКАДЕМИИ ФИЗИКА МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ. РАБОЧАЯ ПРОГРАММА И КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ ДЛЯ СТУДЕНТОВЗАОЧНИКОВ ИНЖЕНЕРНО-ТЕХНИЧЕСКИХ СПЕЦИАЛЬНОСТЕЙ РАЗДЕЛ 6 ФИЗИКА АТОМА ФИЗИКА ТВЕРДОГО ТЕЛА ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ СЫКТЫВКАР 2000 РАССМОТРЕНО И РЕКОМЕНДОВАНО К ИЗДАНИЮ УЧЕНЫМ СОВЕТОМ СЫКТЫВКАРСКОГО ЛЕСНОГО ИНСТИТУТА (ФИЛИАЛ) САНКТ-ПЕТЕРБУРСКОЙ. »

«М.В. Кириков, В.П. Алексеев ФИЗИКА Учебное пособие для подготовительных курсов Министерство образования Российской Федерации Ярославский государственный университет им. П.Г. Демидова Центр дополнительного образования М.В. Кириков, В.П. Алексеев Физика Учебное пособие для подготовительных курсов Ярославль 1999 ББК Вя73 К43 Физика: Учебное пособие для подготовительных курсов / Сост. М.В. Кириков, В.П. Алексеев; Яросл.гос. ун-т. Ярославль, 1999. 50 с. Цель учебного пособия — систематизация и. »

«ПРИОРИТЕТНЫЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ПРОЕКТ ОБРАЗОВАНИЕ РОССИЙСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ДРУЖБЫ НАРОДОВ Г.М. НОВИКОВА ОСНОВЫ РАЗРАБОТКИ КОРПОРАТИВНЫХ ИНФОКОММУНИКАЦИОННЫХ СИСТЕМ Учебное пособие Москва 2008 Инновационная образовательная программа Российского университета дружбы народов Создание комплекса инновационных образовательных программ и формирование инновационной образовательной среды, позволяющих эффективно реализовывать государственные интересы РФ через систему экспорта образовательных услуг Экс пе ртн ое. »

«ЗАЯВКА на размещение информации в образовательном портале КЭУ Структура/Кафедра: Математики и естественнонаучных дисциплин Автор(ы): Жумукова Самара Ташыновна Название материала(работы) : Физика Вид (тип) материала: Учебное пособие Для направления/специальности: Коммерция Профиль/ специализация : Таможня и экспертиза товаров Для размещения в базе данных портала: Краткое название материала : Физика В работе дается краткий теоретический курс, примеры и методика решения задач, а также контрольные. »

© 2013 www.diss.seluk.ru — «Бесплатная электронная библиотека — Авторефераты, Диссертации, Монографии, Методички, учебные программы»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.

Качественная теория дифференциальных и функционально дифференциальных уравнений

Дифференциальные уравнения — раздел математики, изучающий теорию и способы решения уравнений, содержащих искомую функцию и ее производные различных порядков одного аргумента (обыкновенные дифференциальные) или нескольких аргументов (дифференциальные уравнения в частных производных). Дифференциальные уравнения широко используются на практике, в частности для описания переходных процессов.

Теория дифференциальных уравнений — раздел математики, занимающийся изучением дифференциальных уравнений и связанных с ними задач. Их результаты применяются во многих естественных науках, особенно широко — в физике.

Проще говоря, дифференциальное уравнение — это уравнение, в котором неизвестной величиной является некоторая функция.При этом, в самом уравнении участвует не только неизвестная функция, но и различные ее производные. Дифференциальным уравнением описывается связь между неизвестной функцией и ее производными. Такие связи отыскиваются в различных областях знаний: в механике, физике, химии, биологии, экономике и др.

Различают обыкновенные дифференциальные уравнения и дифференциальные уравнения в частных производных. Более сложными являются интегро-дифференциальные уравнения.

Сначала дифференциальные уравнения возникли из задач механики, в которых участвовали координаты тел, их скорости и ускорения, рассматриваемые как функции от времени.

Дифференциальное уравнение называется интегрируемых в квадратурах, если задачу нахождения всех развязок связей можно свести к вычислению конечного числа интегралов от известных функций и простых алгебраических операций.
История

Леонард Эйлер Жозеф-Луи Лагранж

Дифференциальные уравнения изобретены Ньютоном (1642-1727). Ньютон считал это свое изобретение настолько важным, что зашифровал его в виде анаграммы, смысл которой в современных терминах можно свободно передать так: «законы природы выражаются дифференциальными уравнениями».

Основным аналитическим достижением Ньютона было разложение всевозможных функций в степенные ряды (смысл второй, длинной анаграммы Ньютона в том, что для решения любого уравнения нужно подставить в уравнение ряд и приравнять члены одинакового степени). Особое значение имела здесь открытая им формула бинома Ньютона (разумеется, не только с целыми показателями, для которых формулу знал, например, Виет (1540-1603), но и, что особенно важно, с дробными и отрицательными показателями). Ньютон разложил в «ряды Тейлора» все основные элементарные функции Это, вместе с составленной им таблице первобытных (которая перешла в почти неизменном виде в современные учебники анализа ), позволяло ему, по его словам, сравнивать площади любых фигур «за половину четверти часа».

Ньютон указывал, что коэффициенты его рядов пропорциональны последовательным производным функции, но не останавливался на этом подробно, поскольку он справедливо считал, что все вычисления в анализе удобнее проводить не с помощью кратных дифференцировок, а путем вычисления первых членов ряда. Для Ньютона связь между коэффициентами ряда и производными был скорее средством вычисления производных, чем средством составления ряда. Одним из важнейших достижений Ньютона является его теория солнечной системы, изложенная в «Математических принципах натуральной философии» («Principia») без помощи математического анализа. Обычно считают, что Ньютон открыл с помощью своего анализа закон всемирного тяготения. На самом деле Ньютону (1680) принадлежит лишь доказательство эллиптичности орбит в поле притяжения по закону обратных квадратов: сам этот закон был указан Ньютону Гуком (1635-1703) и, пожалуй, угадывался еще несколькими учеными.

Пьер-Симон Лаплас

Из огромного числа работ XVIII века по дифференциальным уравнениям выделяются работы Эйлера (1707-1783) и Лагранжа(1736-1813). В этих работах была прежде развита теория малых колебаний, а следовательно — теория линейных систем дифференциальных уравнений; попутно возникли основные понятия линейной алгебры (собственные числа и векторы в n-мерном случае). Характеристическое уравнение линейного оператора долго называли секулярным, поскольку именно из такого уравнения определяются секулярные (возрастные, т.е. медленные по сравнению с годовым движением) возмущения планетных орбит согласно теории малых колебаний Лагранжа. Вслед за Ньютоном Лаплас и Лагранж, а позже Гаусс (1777-1855) развивают также методы теории возмущений.

Жозеф Лиувилль

Когда была доказана неразрешимость алгебраических уравнений в радикалах, Жозеф Лиувилль (1809-1882) построил аналогичную теорию для дифференциальных уравнений, установив невозможность решения ряда уравнений (в частности таких классических, как линейные уравнения второго порядка) в элементарных функциях и квадратурах. Позже Софус Ли (1842-1899), анализируя вопрос об интегрировании уравнений в квадратурах, пришел к необходимости детально исследовать группы дифеоморфизмив (получившие впоследствии имя групп Ли ) — так по теории дифференциальных уравнений возникла одна из самых плодотворных областей современной математики, дальнейшее развитие которой было тесно связано совсем с другими вопросами ( алгебры Ли еще раньше рассматривали Симеон-Дени Пуассон (1781-1840) и, особенно, Карл Густав Якоб Якоби (1804-1851)).

Анри Пуанкаре

Новый этап развития теории дифференциальных уравнений начинается с работ Анри Пуанкаре (1854-1912), созданная им «качественная теория дифференциальных уравнений» вместе с теорией функций комплексных переменных привела к основанию современной топологии. Качественная теория дифференциальных уравнений, или, как теперь ее чаще называют, теория динамических систем, сейчас развивается наиболее активно и имеет наиболее важные применения теории дифференциальных уравнений в естествознании.

Лекции по качественной теории дифференциальных уравнений, Оболенский А.Ю., 2005

Лекции по качественной теории дифференциальных уравнений, Оболенский А.Ю., 2005.

Данное учебно-методическое пособие содержит краткий курс лекций по качественной теории дифференциальных уравнений.
Для студентов и аспирантов математических специальностей и преподавателей теории дифференциальных уравнений.

Римановы поверхности и аналитические множества.
При рассмотрении дифференциальных уравнений, не разрешенных относительно старшей производной, возникает необходимость рассмотрения многозначных функций. Рассмотрим понятия аналогичные римановым поверхностям над комплексной плоскостью. Здесь мы изложим основные определения п некоторые результаты, связанные с этим понятием.

Каждое комплексное многообразие размерности и посредством локальных координат локально гомеоморфно отображается в пространство Сn. Однако локальные координаты не определены глобально на многообразии, т.е. не являются на нем функциями в обычном смысле.

ОГЛАВЛЕНИЕ
Предисловие
ГЛАВА 0 ПРЕДВАРИТЕЛЬНЫЕ СВЕДЕНИЯ
§1. Топологические пространства
0.1.1. Упорядоченные множества
0.1.2. Сети
п.0.1.3. Предварительные сведения из общей топологии
0.1.4. Непрерывные отображения
0.1.5. Сети в топологическом пространстве
0.1.6. Произведение пространств и произведение топологий
п.0.1.7. Бикомпактные пространства
0.1.8. Теорема Тихонова
§2. Метрические пространства
0.2.1. Определение и основные свойства
0.2.2. Отображения, удовлетворяющие условию Липшица
0.2.3. Теорема Бэра
§3. Банаховы пространства
п.0.3.1. Определение и основные свойства
0.3.2. Теорема Хана -Банаха
0.3.3. Операторные топологии
0.3.4. Теорема об обратной функции
0.3.5. Теорема Асколи-Арцела
ГЛАВА 1 ТЕОРЕМЫ СУЩЕСТВОВАНИЯ И ЕДИНСТВЕННОСТИ
§1. Теоремы существования
1.1.1. Теорема Пикара — Линделёфа
1.1.2. Теорема Пеано
п. 1.1.2. Теорема Кнезера
1.1.3. Пример неединственности
§2. Дифференциальные неравенства и их применение
1.2.1. Дифференциальные неравенства
1.2.2. Теорема Уинтнера
п. 1.2.2. Теоремы единственности
§3. Зависимость от начальных условий и параметров
1.3.1. Предварительные замечания
п. 1.3.2. Непрерывность
п. 1.3.3. Дифференцируемость
ГЛАВА 2 ЭЛЕМЕНТЫ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЙ ТОПОЛОГИИ
§1. Многообразия
2.1.1. Определения
2.1.2. Примеры дифференцируемых многообразий
2.1.3. Касательное расслоение
2.1.4. Векторные поля и производные Ли
§2. Теорема Фробениуса
§3. Теорема Сарда
2.3.1. Доказательство теоремы Сарда
2.3.2. Теорема Брауэра о неподвижной точке
ГЛАВА 3 ЛИНЕЙНЫЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ
§1. Автономные системы
3.1.1. Резольвента и её свойства
3.1.2. Операторное исчисление..
п.3.1.3. Разбиение спектра и пространства
3.1.4. Линейные системы в конечномерном пространстве
§2. Линейные аналитические уравнения
3.2.1. Предварительные сведения. Теория Флоке — Ляпунова
3.2.2. Простые особенности
3.2.3. Условия Фукса
3.2.3. Группа монодромии
3.2.4. Уравнение Римана
ГЛАВА 4 НЕЛИНЕЙНЫЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ В КОМПЛЕКСНОЙ ОБЛАСТИ
§1. Теоремы существования
4.1.1. Метод мажорант
4.1.2. Римановы поверхности и аналитические множества
4.1.3. Классификация особых точек
4.1.4. Уравнение Риккати
§2. Уравнения первого порядка не первой степени
4.2.1. Условия Фукса
4.2.2. Теорема Пенлеве
ГЛАВА 5 УРАВНЕНИЯ С ЧАСТНЫМИ ПРОИЗВОДНЫМИ ПЕРВОГО ПОРЯДКА
§1. Постановка задачи. Линейные и квазилинейные уравнения
§2. Теорема существования и единственности
ГЛАВА 6 ДИНАМИЧЕСКИЕ СИСТЕМЫ
§1. Определение. Общие предельные свойства
6.1.1. Определение динамической системы. Основные свойства
6.1.2. Устойчивость по Лагранжу
6.1.3. Устойчивость по Пуассону
§2. Центральные движения
6.2.1. Центр Биркгофа
6.2.2. Минимальный центр притяжения
§3. Рекуррентные и почти периодические движения
6.3.1. Минимальные множества и рекуррентные движения
6.3.2. Почти периодические движения
§4. Расширения динамических систем и неавтономные дифференциальные уравнения
§5. Теорема Пуанкаре — Бендиксона
§6. Уравнения второго порядка
ГЛАВА 7 ЭЛЕМЕНТЫ ЭРГОДИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ
§1. Определение. Основные свойства
§2. Теорема Биркгофа -Хинчина
§3. Разложение инвариантных мер
7.3.1. Теорема Крейна — Мильмана
п.7.3.2. Разложение инвариантных мер
ГЛАВА 8 СТРУКТУРНАЯ УСТОЙЧИВОСТЬ
§1. Определения. Подход Смейла
§2. Гладкие динамические системы на торе
8.2.1. Гомеоморфизмы окружности
8.2.2. Теорема Данжуа
8.2.3. Потоки на торе
§3. Теорема Гробмана — Хартмана
ГЛАВА 9 АСИМПТОТИЧЕСКИЙ МЕТОД
§1. Усреднение на конечном интервале
§2. Функция Грина
9.2.1. Ограниченное решение неоднородного уравнения
9.2.2. Ограниченное решение квазилинейного уравнения
§3. Вторая теорема Боголюбова
Литература.

Бесплатно скачать электронную книгу в удобном формате, смотреть и читать:
Скачать книгу Лекции по качественной теории дифференциальных уравнений, Оболенский А.Ю., 2005 — fileskachat.com, быстрое и бесплатное скачивание.

Скачать pdf
Ниже можно купить эту книгу по лучшей цене со скидкой с доставкой по всей России. Купить эту книгу