Поверхность равного давления и ее свойства
Читайте также:
|
. | (2.36) |
где X, Y, Z– ускорения массовых сил.
Поверхность равного давления обладает двумя свойствами.
Рисунок 2.4 — |
Первое свойство поверхности равного давления — поверхности равного давления не пересекаются между собой. Допустим, что поверхность с давлением p1 пересекается с поверхностью, на которой давление p2. Тогда в точках линии пересечения этих поверхностей давление было бы одновременно равным и p1 и p2 , что не возможно, т.к. p1 не равно p2, следовательно, пересечения этих поверхностей невозможно.
Второе свойство поверхности равного давления — массовые силы направлены перпендикулярно к поверхности равного давления. Доказать это положение можно следующим образом. Рассмотрим вектор массовой силы dF = dm(X i + Y j +Z k) и вектор смещения координаты точки вдоль поверхности равного давления dr = dx i + dy j +dz k. Найдем скалярное произведение этих векторов (dF·dr) = dm (X dx + Y dy +Z dz) =0. Скалярное произведение этих векторов обращается в ноль, так как выполняется уравнение поверхности равного давления (2.36). А скалярное произведение векторов равно нулю, если они перпендикулярны, что и доказывает второе свойство.
Следствие второго свойства поверхности равного давления — в поле силы тяжести в однородной жидкости поверхностью равного давления является любая горизонтальная поверхность. Жидкость называется однородной, если из одной точки жидкости можно перейти в другую точку жидкости не пересекая твердых стенок и других жидкостей. Действительно, сила тяжести направлена вниз, поэтому поверхность равного давления должна быть горизонтальной.
Дата добавления: 2015-04-18 ; просмотров: 408 ; Нарушение авторских прав
Линии и поверхности уровня
Содержание:
Линии и поверхности уровня
Понятие линии и поверхности уровня:
Для характеристики функций двух переменных вводится понятие линий уровня.
Определение 2. Линией уровня функции z = f (x, y) называется совокупность всех точек на плоскости Oxy, для которых выполняется условие f (x, y) = C.
Линии уровня можно получить, пересекая поверхность z = f (x, y) плоскостями z = C, где С = соnst.
Пример 1. Найти линии уровня функции z = x 2 + y 2 .
Решение.
Пусть z = C. x 2 + y 2 = C (C ≥ 0),
В этом случае линиями уровня является множество концентрических окружностей с центром в начале координат и радиусом С (рис. 2) .Аналогично вводится понятие поверхности уровня для функции трех переменных u = f (x, y, z), (f (x, y, z) = C).
Пример 2. Найти поверхности уровня функции u = x 2 + y 2 + z 2 .
Решение. Пусть u = C. Тогда x 2 + y 2 + z 2 = C (C ≥ 0) — это множество сфер с центром в точке O(0; 0; 0) и радиусом C.
Поверхности второго порядка
Наиболее изучены поверхности в курсе аналитической геометрии — поверхности второго порядка. В общем случае уравнение такой поверхности имеет вид:
a11 x 2 + 2a12 xy + a22 y 2 + 2a13 xz + 2a23 yz + a33 z 2 + 2a14 x + 2a24 y + 2a34 z + a44 = 0.
В зависимости от значений коэффициентов получают различные поверхности второго порядка.
Например:
1) — конус;
2) — полусфера;
Рис. 4.
3) — эллиптический параболоид;
Рис. 5.
4) — гиперболический параболоид;
рис.6
5) — трехосный эллипсоид.
Рис. 7.
Для изучения поверхностей в трехмерном пространстве применяется метод сечений. Суть этого метода такова: пересекаем заданную поверхность плоскостями x = C1, y = C2, z = C3. В результате получим некоторые кривые, характеризующие поверхность.
Пример 3. z = x 2 + y 2 . Пусть z = C1 (C1 ≥ 0). Получим уравнение x 2 + y 2 = C1 (уравнение окружности). Положим y = C2 , тогда — уравнение параболы в плоскости Оxz, которая смещена на единиц вверх по оси Oz. Положим x = C3 , получим уравнение
Получили уравнение параболы в плоскости Оyz, которая смещена на единиц вверх по оси Оz. Из этих исследований вытекает, что графиком функции z = x 2 + y 2 является параболоид вращения вокруг оси Оz.
Гиперповерхности уровня
Пусть задана функция от n переменных u = f (x1, x2, . xn) . Если положить u = C, то получим уравнение f (x1, x2, . xn) = C, которое называется уравнением гиперповерхности уровня в пространстве R n . Например: Если u = C, то уравнение является уравнением гиперсферы в R n с центром в точке O (0,0, . 0) и радиусом .
Присылайте задания в любое время дня и ночи в ➔
Официальный сайт Брильёновой Натальи Валерьевны преподавателя кафедры информатики и электроники Екатеринбургского государственного института.
Все авторские права на размещённые материалы сохранены за правообладателями этих материалов. Любое коммерческое и/или иное использование кроме предварительного ознакомления материалов сайта natalibrilenova.ru запрещено. Публикация и распространение размещённых материалов не преследует за собой коммерческой и/или любой другой выгоды.
Сайт предназначен для облегчения образовательного путешествия студентам очникам и заочникам по вопросам обучения . Наталья Брильёнова не предлагает и не оказывает товары и услуги.
Уравнение поверхности уровня.
Поверхностью уровня называют такую поверхность, во всех точках которой давление одинаково (dP=0)
то, с учетом уравнение Эйлера:
для поверхности уровня: (280)
В случае идеальной жидкости: (281)
Пример, Пусть жидкость покоится в поле тяготения 3емли.
Плоскость 0XY горизонтальна, а ось z направлена вертикально вверх. В этом случае:
Тогда:
т.е. z=const, т.о. поверхности уровня (в частности, свободная поверхность) горизонтальны.
ЗАКОН ПАСКАЛЯ.
Жидкость покоится в поле тяготения Земли. В этом случае уравнения Эйлера имеют вид:
С учетом (282) и (283) последнее уравнение (284) принимает вид:
откуда: (286)
где удельный вес жидкости. Интегрируя (286), получаем (287)
Постоянная интегрирования будет определена, если в точке с координатой z0 известно давление p0 . Тогда
Последнее выражение обычно записывают в виде:
(288)
т.е. для жидкости, покоящейся в поле тяготения Земли, сумма геометрической (Z) и пьезометрической (p/g)) высот для всех точек объема жидкости одинакова. Это и есть закон Паскаля.
Сообщающиеся сосуды, заполненные однородной жидкостью
Свободные поверхности в левом и правом коленах находятся на уровнях Z1 и Z2, а давление на этих поверхностях равно атмосферному Рa. Сравним свободные поверхности с общей для обоих сосудов частью, уровнем Z0, на котором давление равно P0, как показано на рисунке
Откуда:
Следовательно, свободные поверхности устанавливаются на одном уровне.
Закон Архимеда.
Тело погружено в жидкость
На его поверхность со стороны жидкости действуют силы давления, выделим в теле объем малого сечения, ось которого вертикальна. На верхнюю и нижнюю грани этого объема действуют силы давления
Равнодействующая сил давления в проекции на вертикальную ось равна:
где: dS — проекция dS1 (или dS2) на горизонтальную плоскость. Разность давлений по закону Паскаля равна
где: dZ — разность уровней центров граней выделенного объема. Тогда равнодействующая сил давления равна
где dV — величина выделенного объема.
Вертикальная проекция сил давления, действующих на всю смоченную поверхность тела, может быть получена путем интегрирования предыдущего выражения:
т.е. сила, действующая со стороны жидкости на погруженное в нее тело по величине равна весу жидкости, вытесненной телом.
Формулировка закона: на тело, погруженное в жидкость действует выталкивающая сила, равная весу жидкости в объеме, вытесненном телом , и приложенная в той точке смоченной поверхности тела, в которой вертикаль, проведенная через центр масс вытесненной жидкости, пересекает эту поверхность.
Существенным в формулировке закона Архимеда является правильное указание точки приложения выталкивающей силы. Действительно, поскольку сила Архимеда обусловлена действием распределенных по поверхности сил давления со стороны жидкости, то и равнодействующая сил давления должна быть приложена к смоченной поверхности тела (но не к центру масс вытесненной жидкости, как это часто утверждается). Кроме того, наличие в плавающем теле деформаций можно объяснить только при таком рассмотрении силы Архимеда.
Механика движущихся жидкостей. Расход жидкости. Уравнение неразрывности струи жидкости.
При изучении движения жидкостей и газов применяются различные способы описания движения. Наиболее часто используется метод, предложенный Эйлером. Но Эйлеру в области пространства, занятой движущейся жидкостью, выделяется точка, в которой определяются параметры движения различных жидких частиц, проходящих через эту точку в различные моменты времени.
Основной задачей механики движущейся жидкости является нахождение распределений скорости, плотности и давления по потоку жидкости:
Для установившегося потока, когда параметры потока в фиксированной точке его не изменяются с течением времени, задача сводится к нахождению распределений:
Ещё более упрощается задача для идеальной жидкости. В случае установившегося потока идеальной жидкости необходимо найти распределения:
ОПРЕДЕЛЕНИЯ
1.Линией тока называют кривую, в каждой точке которой касательные к ней совпадают по направлению с вектором скорости в данный момент времени.
2.Поверхностью тока называют поверхность, образованную линиями в тока.
3.Поверхность тока, проходящую через замкнутый контур, называют трубкой тока.
4.Часть потока жидкости, ограниченную трубкой тока, называют струёй жидкости.
Пpи установившемся потоке жидкость внутри трубки тока а движется как в трубке с твердыми стенками.
http://natalibrilenova.ru/linii-i-poverhnosti-urovnya/
http://lektsia.com/5x6a89.html