Уравнение бернулли для потока реальной жидкости презентация

Уравнение Бернулли Поверхностное натяжение. Уравнение Бернулли Лекция для студентов ВУЗов. — презентация

Презентация была опубликована 6 лет назад пользователемМарина Гнедич

Похожие презентации

Презентация на тему: » Уравнение Бернулли Поверхностное натяжение. Уравнение Бернулли Лекция для студентов ВУЗов.» — Транскрипт:

1 Уравнение Бернулли Поверхностное натяжение. Уравнение Бернулли Лекция для студентов ВУЗов

2 Свойства жидкости и газа Жидкие тела характерны тем, что не оказывают сопротивления сдвигу и поэтому способны изменять свою форму под воздействием сколь угодно малых сил. При изменениях объема, происходящих в результате внешних воздействий, в жидкости возникают упругие силы, в конце концов уравновешивающие действия внешних сил. Упругие свойства жидкостей проявляются в том, что отдельные части их действуют друг на друга или на соприкасающиеся с ними тела с силой, зависящей от степени сжатия жидкости. Соотношение кинетической и потенциальной энергий в жидкости твердом теле и газе

3 Изменим определение водородной связи ? Водородные связи образуются между атомом Н, который связан двумя электроотрицательными атомами (кислород или фтор) в той же или соседней молекуле. Принто считать, что взаимодействие имеет электростатическую природу (положительный водород притягивается к электроотрицательному атому). Водородные связи порождают H 2 O и закручивают (прошивают) нити ДНК в двойную спираль. Вода жидкость уникальная и обладает максимальной плотностью при температуре +4 0 С, а реки и озера промерзают не снизу вверх, а сверху вниз, и в них зимой могут обитать живые существа. А может быть она частично ковалентна и происходит обобщение электронов водорода и второго образующего связь атома? А определение водородной связи сформулировать так — это взаимодействие между атомом Н в молекуле с более электроотрицательным атомом, чем водород, или группой атомов в той же или другой молекуле, у которого существуют признаки формирования ковалентной связи? Ученые сумели визуализировать водородные связи !

4 Поверхностное натяжение F r мод. На молекулу в поверхностном слое жидкости со стороны окружающих молекул действует результирующая сила, направленная вглубь жидкости. Обусловлено это просто большой разницей плотностей жидкости и газа над ее поверхностью, в котором оказывается часть сферы молекулярного действия, обозначенной на рисунке пунктиром. На молекулу в глубине жидкости со всех сторон действует одинаковое число молекул, поэтому результирующая равна нулю. Есть и силы притяжения и силы отталкивания. Силы притяжения спадают с расстоянием гораздо медленнее. Т.е. силы отталкивания действуют только на очень маленьких расстояниях. Т.е. отталкивают только окружающие молекулы, а притягивает огромное количество, но внутри их больше (плотность жидкости выше) r мол

5 Поверхностное натяжение Чтобы молекула из глубины жидкости смогла попасть в поверхностный слой ей нужно совершить определенную работу против силы притяжения остальных молекул, что достигается за счет уменьшения ее кинетической энергии, которая при этом частично переходит в потенциальную. В результате поверхностный слой обладает дополнительной потенциальной энергией. В положении равновесия потенциальная энергия должна быть минимальна, все «лишние» для поверхности молекулы втянуты силами притяжения вглубь жидкости и в результате любая жидкость принимает форму с минимальной поверхностью при данном объеме. Из геометрии известно, что это шар. В невесомости, а также если компенсировать силу тяжести другим путем, капли принимают именно эту форму. Как это сделать?

6 Капля в магнитном поле или черная дыра? В ядерной физике используется модель капли жидкости для описания ядра. Эксперимент позволят понять, как вращаются ядра, космические объекты и черные дыры. Поверхностное натяжение заставляет свободно падающую каплю принимать сферическую форму. Однако с ростом центростремительных сил вращающаяся капля принимает форму эллипсоида, потом делится на две доли (как гантели), на три, четыре. пока не примет, в идеале, форму тора. В частности исследователи космоса предполагают, что горизонт событий черной дыры действует как поверхностное натяжение. Падающую каплю рассмотрим на следующей лекции. На Земле в поле силы тяжести диамагнитная капля воды левитирует в градиенте поля сверхпроводящего магнита (16.5 Тесла). С помощью электродов можно регулировать токи, которые вращают каплю. R. J. A. Hill and L. Eaves PRL, 101, (2008).

7 Установлено, что при напряжении в несколько кВ разноименно заряженные капли воды отталкиваются вместо того, чтобы притягиваться. Из-за сил натяжения водяные капли имеют сферическую форму. Однако при сближении двух электрически заряженных сфер их форма начинает меняться — между каплями формируется водяной мостик — опять как и ранее гантель! Возможно что то подобное происходит в грозовая туче? Молния? Площадь мостика постепенно растет и в конце концов две капли сливаются вместе. При больших значениях заряда через мостик происходит обмен зарядами, который заканчивается пробоем. Капли восстанавливают свою изначальную форму и разлетаются друг от друга под воздействием сил натяжения. Это важно учитывать при разработки микро жидкостных чипов – «минилабораторий», оперирующих с микроколичествами жидкостей. Что происходит в туче? Стрелками показаны места обмена зарядами.

8 Как мы знаем сила сухого трения пропорциональной нормальной составляющей силы реакции опоры. Тяжелые сани тащить тяжелее! А жидкую каплю? F тр.ж. = -b v ? Поместим капли масла объемом несколько микролитов на специальный механический рычаг, который вращается вокруг оси и меняя угол наклона рычага и скорость вращения (контролировать различные силы, действующие на каплю) заснимем поведение капли камеру. Цель опыта — продемонстрировать, что в случае движения микроскопических капель жидкости главную роль играют силы, отличные от привычных. Установлено, что важную роль в движении капли играет поверхностное натяжение. При некотором соотношении угла наклона и скорости вращения рычага оказалось, что каплям примерно на 27 % легче двигаться по поверхности (то есть капля сверху, поверхность снизу), чем быть подвешенными к ней (то есть поверхность сверху, капля снизу). При этом, во втором случае силы тяжести не мешают току капли, а помогают. Для капель свои законы ….трения? Капли во время опыта

9 Факультативно: Вода квантовый объект! На расстояниях в нм у молекул H 2 O могут появляться новые свойства. Британские ученые отслеживали характер распределения протонов в молекулах воды по уровням энергии. Исследователи заключали молекулы H 2 O в сверхпрочные углеродные нанотрубки диаметром 1,6 нанометра, и подвергали систему облучению высокоэнергетичными нейтронами. Предполагается, что, когда молекулы воды «сдавлены» в маленьком объеме пространства, протоны в них переходят в новое квантовое состояние. Такие свойства молекул H 2 O могут влиять на характер поведения в живых клетках, в которых расстояние между молекулами H 2 O приблизительно равно расстоянию в эксперименте.

10 Давление Давление – величина которая характеризует воздействие нормальных (перпендикулярных к поверхности) сил, с которыми одно тело действует на поверхность другого. Физика: 1Па=1Н/1 м 2 =0.102 кгс/м 2, 1 кгс=9.81Н (сила тяжести действующая на 1 кг) 1 мм.рт.ст. (1 торр)= Па=13.6 мм.вод.ст., 1 атм.=760 мм.рт.ст. = Па=1.033 кгс/см 2, Техника: 1 атм.=1 кгс/см 2 = Па= м.вод.ст. Метеорология: 1 бар=1 дин/см 2 =10 5 Па=0.987 атм. Челюсти крокодила развивают давление 1 т/см 2, а древних рептилий до 4 т/см 2 (10 до 100 кг на зуб). На зуб не попадаться !

11 Факультативно: Датчик внутриглазного давления Внутриглазное давление скоро можно будет измерять с помощью современных датчиков, подобных показанному на рисунке. На краешке искусственной линзы разместился крохотный датчик размером 2.5 на 2.6 миллиметра, который измеряет внутриглазное давление. Если оно повышается, что часто бывает при таком довольно распространенном заболевании, как глаукома, то глазной нерв может атрофироваться, что может приводить к потере зрения и даже слепоте.

12 Факультативно: Датчик внутриглазного давления У такого датчика два электрода, верхний — гибкий, а нижний жесткий. Когда внутриглазное давление увеличивается, электроды сближаются, изменяется емкость устройства. Затем с помощью крошечной встроенной антенны на приемное устройство, расположенное вне глаза, передается электрический сигнал. Такой приемник может быть встроен, например, в очки. Разработчики считают, что понадобится два-три года, чтобы изобретение попало к пациентам. Датчик можно использовать для измерения внутричерепного и артериального давления, а также в других областях, например, для исследования прочности авиационных конструкций.

13 Поверхностное натяжение Стремление жидкости к сокращению своей поверхности можно описать и количественно с помощью сил поверхностного натяжения и коэффициента поверхностного натяжения. Выделим мысленно произвольный плоский участок поверхности жидкости, ограниченный замкнутым контуром длины l. Так как жидкость стремится сократить свою поверхность, то вдоль всей длины контура l выделенный участок действует на остальную часть поверхности с силой, направленной по касательной к поверхности (в нашем случае в плоскости) и перпендикулярной к контуру на каждом элементе этого контура. l F

14 Коэффициент поверхностного натяжения Обозначим величину общей для всего контура силы буквой F. Сила, действующая на единицу длины контура l, называется коэффициентом поверхностного натяжения и по модулю равна: В системе единиц СИ σ можно измерять либо в Ньютонах на метр (Н/м), либо как увидим далее также в Джоулях на квадратный метр (Дж/м 2 ). l F

15 Коэффициент поверхностного натяжения Рассмотрим рамку с невесомой подвижной перемычкой затянутую жидкой пленкой. Пленка имеет две поверхности (ту которую мы видим сверху и снизу под пленкой которая нам не видна). Чтобы перемычка не перемещалась, к ней надо приложить внешнюю силу F= 2l σ, уравновешивающую силу поверхностного натяжения 2-х поверхностей (в направлении действию силы). Увеличив внешнюю силу, сместим перемычку на расстояние dx. При этом совершим работу: где dS – суммарное приращение площади поверхности пленки (сверху и снизу). Работа пойдет на увеличение потенциальной энергии жидкости в пленке. Коэффициент поверхностного натяжения численно равен работе, которую надо совершить, чтобы увеличить площадь поверхности на единицу σ=dA/dS dx

16 Факультативно: А сила натяжения сильная? Используя силу поверхностного натяжения у капли воды, физики разработали новый метод для создания крошечных фигурок – сфер, тетраэдров и пирамид — из кусочка резины. Жозе Бико вместе с коллегами использовали силу поверхностного натяжения, чтобы собирать, направлять и разрушать объемные объекты. Они вырезали плоские фигурки миллиметрового размера из тонкой эластичной мембраны от 40 до 80 микрон толщиной. Затем капали на фигурку каплю воды достаточно большую, чтобы она касалась всех углов вырезанной фигуры. По мере испарения капли, ее поверхностное натяжение стягивало мембрану вокруг уменьшающегося объема капли, пока она полностью не оказывалась внутри созданной объемной фигуры

17 Динамика жидкости V При изучение и описание движения жидкостей возможно два подхода. Первый- следить за отдельной частицами например красителя. Второй- следить не за движением частиц самой жидкости, а за точками пространства (например, размещая датчики в данных точках) и исследуя в каждой точке скорость v(t), с которой через эту точку проходят частицы жидкости. Такой подход к изучению динамики жидкости называется методом Эйлера. Совокупность векторов v(t) для всех точек пространства называется полем вектора скорости. Для лучшего визуального представления его изображают с помощью линий тока, которые проводят таким образом, чтобы вектор v в каждой точке был направлен по касательной к соответствующей линии. v v v

18 Динамика жидкости V Плотность линий (как и в случае представления электрического и магнитного поля) делают пропорциональной модулю скорости в данном месте. Если скорость в каждой точке пространства остается постоянной, то течение жидкости называется стационарным. При этом линии тока совпадают с траекториями частиц. Трубкой тока называют поверхность, образованную линиями тока, проведенными через все точки малого замкнутого контура. Частицы жидкости в процессе течения не пересекают стенок трубки тока. Т.е. в идеале если течение имеет сложный характер таких трубок может быть бесконечно много. Мы говорим о идеальном ламинарном течении. Реально конечно есть граничные эффекты и силы вязкого трения. v v v

19 Модель несжимаемой жидкости Несжимаемой жидкостью называется однородная жидкость постоянной плотности (плотность постоянна в процессе изучения). Реально через каждое сечение трубки тока за одно и то же время протекают одинаковые объемы идеальной жидкости. Для тонкой трубки тока, когда скорость частиц v в пределах поперечного сечения S постоянна за единицу времени протекает объем S v и можно записать: S v = const Это простое заключение, отражающее свойство несжимаемой жидкости при стационарном течении по трубке тока называется теоремой о неразрывности струи. Проще: сколько втекло столько и вытекло!

20 Идеальная несжимаемая жидкость Для жидкостей существует еще одна упрощающая модель – модель идеальной жидкости. Идеальной называют жидкость, у которой внутреннее трение между слоями полностью отсутствует. Реально оно конечно есть. Т.е. это такая же абстракция как и абсолютно твердое тело и идеальный газ. Рассмотрим стационарное течение идеальной несжимаемой жидкости в однородном силовом поле притяжения Земли. Пусть за Δt объем жидкости между нормальными сечениями 1 и 2 сместится вниз (p 1 >p 2 ) по трубке тока до сечений 1 и 2 (Δl 1Δl 2 ). Была совершена работа! На что израсходована? Какими силами? Земля F1F1 F2F2 h1h1 h2h2 F F l1l1 l2l2 S1S1 S2S p 2 ) по трубке тока до сечений 1 и 2 (Δl 1Δl 2 ). Была совершена работа! На что израсходована? Какими силами? Земля F1F1 F2F2 h1h1 h2h2 F F l1l1 l2l2 S1S1 S2S2 2 2 1 1″>

21 Уравнение Бернулли Работа силы F 1 -F 2 = приращению полной энергии = приращению (кинетической + потенциальной). Сила F работы не совершает так как она к направлению перемещения. A=F 1 Δl 1 cos0-F 2 Δl 2 cos0= p 1 S 1 Δl 1 -p 2 S 2 Δl 2 = (p 1 -p 2 )ΔV пожарный шланг! Движение стационарно и за Δt полная энергия жидкости заключенной между сечениями 1 и 2 (внутренняя часть трубки) не изменяется, поэтому приращение полной энергии ΔЕ за счет работы равно разности кинетичсекой и потенциальной энергий объемов ΔV=S 1 Δl 1 =S 2 Δl 2 жидкостей заключенных между сечениями 2-2 / и 1-1 / Земля F1F1 F2F2 h1h1 h2h2 F F l1l1 l2l2 S1S1 S2S

22 Уравнение Бернулли =(p 1 –p 2 ) ΔV где ρ – плотность жидкости, p 1 и p 2 – давление жидкости в сечениях 1 и 2. Сокращаем объем ΔV и после перегруппировки ½ρv 2 + ρgh + p = const Верно если сечение S малое и нет внутреннего трения Если h=const ? Если V=const? Если p=const? Опыт с протеканием воды по горизонтальной трубке уравнение Бернулли

Презентация по физике на тему: «Закон Бернулли»

Закон (уравнение) Бернулли является следствием закона сохранения энергии для стационарного потока идеальной (то есть без внутреннего трения) несжимаемой жидкости.

Скачать:

Предварительный просмотр:

Подписи к слайдам:

Презентация по физике на тему: «Закон Бернулли» Ученицы 10 класса ГБОУ СОШ № 1465 Галлямовой Алины Учитель: Круглова Лариса Юрьевна 2013 г.

Как известно, неподвижная жидкость в сосуде, согласно закону Паскаля, передает внешнее давление ко всем точкам жидкости без изменения. Но когда жидкость течет без трения по трубе переменной толщины, давление в разных местах трубы неодинаково. Оказывается, в узких местах трубы давление жидкости меньше, чем в широких. В узких местах трубы высота столбика жидкости меньше, чем в широких. Это значит, что в этих узких местах давление меньше. Смотри рисунок 1 Рисунок 1

Скорость жидкости и сечение трубы. Предположим, что жидкость течет по горизонтальной трубе, сечение которой в разных местах различное. Выделим мысленно несколько сечений в трубе, площади которых обозначим S 1 , S 2 , S 3 . За какой-то промежуток времени t через каждое из этих сечений должна пройти жидкость одного и того же объема. Вся жидкость, которая за время t походит через первое сечение, должна за это же время пройти второе сечение и третье сечение. Заметим, что мы считаем, что жидкость данной массы повсюду имеет один объем, что она не может сжиматься (несжимаема). Но как жидкость, протекающая через первое сечение, может «успеть» за то же время протечь через значительно меньшее сечение S 2 ? Очевидно, что для этого при прохождении узких частей трубы скорость движения жидкости должна быть больше, чем при прохождении широких.

Уравнение неразрывности струи. Рассмотрим стационарный (скорость в данной точке не изменяется со временем) поток идеальной (нет внутреннего трения) несжимаемой жидкости. В этом случае выполняется закон сохранения массы. Пусть за время t через сечение трубы S 1 проходит жидкость массой m 1

Тогда через сечение S 2 за тоже время проходит жидкость массой m 2 : Так как m 1 =m 2 , то или Где сечение трубы меньше, там скорость жидкости больше, и наоборот (если S 1 > S 2 , то v 1 < v 2 ).

Скорость и давление. Так как при переходе жидкости из широкого участка в узкий скорость течения увеличивается, то это значит, что где-то на границе между узким и широким участком трубы жидкость получает ускорение. А по второму закону Ньютона для этого на этой границе должна действовать сила. Этой силой может быть только разность между силами давления в широком и узком участках трубы. В широком участке трубы давление должно быть больше, чем в узком. Этот вывод следует из закона сохранения энергии. Если в узких местах трубы увеличивается скорость жидкости, то увеличивается и ее кинетическая энергия. А так как мы условились, что жидкость течет без трения, то этот прирост кинетической энергии должен компенсироваться уменьшением потенциальной энергии, потому что полная энергия должна оставаться постоянной. Но это не потенциальная энергия mgh , потому что труба горизонтальная и высота h везде одинакова. Значит, остается только потенциальная энергия, связанная с силой упругости. Сила давления жидкости – это и есть сила упругости сжатой жидкости. В широкой части трубы жидкость несколько сильнее сжата, чем в узкой. Правда, мы только что говорили, что жидкость считается несжимаемой. Но это значит, что жидкость не настолько сжата, чтобы сколько-нибудь заметно изменился ее объем.

Очень малое сжатие, вызывающее появление силы упругости, неизбежно. Оно и уменьшается в узких частях трубы. В этом и состоит закон (принцип), открытый в 1738 г. петербургским академиком Даниилом Бернулли: Давление в жидкости, текущей в трубе , больше в тех частях, где скорость ее движения меньше, и наоборот, в тех частях, где скорость больше, давление меньше. Закон Бернулли относится не только к жидкости, но и к газу, если газ не сжимается на столько, чтобы изменился его объем. В узких частях труб скорость течения жидкости велика, а давление мало. Можно подобрать такое маленькое сечение трубы, что давление в потоке будет меньше атмосферного.

Примеры: Если взять полоску бумаги и дуть вдоль ее поверхности, то полоска поднимется вверх. Давление газа над полоской меньше давления снизу. Если сильно дуть через соломинку над легким шариком от пинг-понга то это приведет к такому уменьшению давления сверху, что давление на шарик снизу должно будет поддерживать его висящим в воздухе.

Презентация на тему: «Движение жидкости. Уравнение Бернулли».

План-конспект урока

Урок № 20 Дата Класс 10

Тема урока: Движение жидкости. Уравнение Бернулли.

Цель урока: Дать представление о понятиях: ламинарное и турбулентное движение жидкости, линии тока, уравнение непрерывности уравнение Бернулли.

Задачи: образовательная: выявление связи теплового движения молекул и температуры тела, углубление представлений о них.

развивающая: развитие умений выделять главное, существенное в материале, искать связь между температурой и тепловым явлением

воспитательная: воспитание, аккуратности, бережного отношения к проборам.

Тип урока: изучение нового материала.

Методы: словастный, наглядный, практический.

Технологии: разноуровневая дифференциация.

Форма проведения: фронтальная.

Оборудование: картинки, фотографии.

Методическое обеспечение: мультимедийный проектор.

Ход урока

II Домашнее задание.

III Изучение нового материала.

IV Закрепление пройденного материала.

Обеспечить благоприятную обстановку на уроке, психологически подготовить учащихся к обучению.

П 2.8 (вопросы для самоконтроля).

Записать число и тему урока «Движение жидкости. Уравнение Бернулли»

— статистическое давление.

— плотность потенциальной энергии.

— плотность кинетической энергии.

Давление = сила / площадь опоры.

Давление в паскалях (Па)

Давление в жидкостях измеряют в атмосферах (1 атм.= при t=0, 760 мм.рт.ст = 105Па)

Домашнее задание.

Итоги урока.

Просмотр содержимого документа
«Презентация на тему: «Движение жидкости. Уравнение Бернулли».»

Движение жидкости. Уравнение Бернулли.

При небольших скоростях жидкость (газ) течет как бы разделенной на слои , которые скользят друг относительно друга не перемешиваясь. Такое течение называют ламинарным.

При увеличении скорости характер течения жидкости изменяется. Слои жидкости начинают беспорядочно перемешиваться , возникают завихрения. Такое течение называют турбулентным.

Через все сечения трубы проходят одинаковые объемы жидкости V 1 = V 2 = V 3 =…..V n

Скорость течения жидкости в трубе переменного сечения обратно пропорциональна площади поперечного сечения трубы.

Давление жидкости, текущей в трубе , больше в тех частях трубы , где скорость её движения меньше , и наоборот.

Сумма давления и плотностей кинетической и потенциальной энергий при стационарном течении идеальной жидкости остается постоянной для любого сечения потока.

Даниил родился в Гронингене (Голландия) 29 января (8 февраля) 1700, где его отец тогда преподавал математику в университете. С юных лет увлёкся математикой, вначале учился у отца и брата Николая, параллельно изучая медицину. После возвращения в Швейцарию подружился с Эйлером.

1725: вместе с братом Николаем уезжает по приглашению в Петербург, где по императорскому указу учреждена Петербургская академия наук.

1738: как результат многолетних трудов выходит фундаментальный труд «Гидродинамика». Среди прочего там основополагающий «закон Бернулли». Дифференциальных уравнений движения жидкости в книге ещё нет (их установил Эйлер в 1750-е годы).

1750: перешёл на кафедру физики Базельского университета, где и трудился до кончины в 1782 году. Дважды был избран ректором. Умер за рабочим столом весной 1782 года

Физик-универсал, он основательно обогатил кинетическую теорию газов, гидродинамику и аэродинамику, теорию упругости и т. д. Он первый выступил с утверждением, что причиной давления газа является тепловое движение молекул. В своей классической «Гидродинамике» он вывел уравнение стационарного течения несжимаемой жидкости (уравнение Бернулли), лежащее в основе динамики жидкостей и газов. С точки зрения молекулярной теории он объяснил закон Бойля-Мариотта.

Бернулли принадлежит одна из первых формулировок закона сохранения энергии (живой силы, как тогда говорили), а также (одновременно с Эйлером) первая формулировка закона сохранения момента количества движения (1746). Он много лет изучал и математически моделировал упругие колебания, ввёл понятие гармонического колебания, дал принцип суперпозиции колебаний