Закон Кирхгофа
Вы будете перенаправлены на Автор24
Закон Кирхгофа связывает между собой параметры, связанные с тепловым излучением тел. Такие как монохроматический коэффициент поглощения (поглощательная способность) ($A_<\nu ,T>$) и спектральная плотность энергетической светимости тела ($E_<\nu ,T>$). Напомню, что коэффициент $A_<\nu ,T>\ $ определяется как:
где $dW_
Выражение, определяющее величину $E_<\nu ,T>$ имеет вид:
где $dW$- энергия теплового излучения единицы площади поверхности тела, в единицу времени при частоте, которая находится в интервале от $\nu $ до $\nu $+d$\nu $.
Дифференциальная форма закона Кирхгофа
Между вышеназванными величинами для любого непрозрачного тела существует соотношение, которое называют законом Кирхгофа. В дифференциальной форме он имеет следующий вид:
где $<\varepsilon >_<\nu ,T\ >$— излучательная способность абсолютно черного тела. Уравнение (3) показывает, что для любой температуры и частоты отношение излучательной способности тела к его поглощательной способности одинаково для любых тел и равно излучательной способности черного тела. $<\varepsilon >_<\nu ,T\ >=<\varepsilon >_<\nu ,T\ >(\nu ,T)$ — функция частоты и температуры ее еще называют функцией Киргхофа.
Из закона Кирхгофа следует, что если в данном интервале частот $A_<\nu ,T>=0$, то есть тело не поглощает излучение, то $E_<\nu ,T>=0$, то есть тело в этом же интервале частом не может и излучать. Чем больше тело излучает, на какой — то определенной частоте, тем больше поглощает на той же частоте. Наибольшее излучение при заданной температуре у абсолютно черного тела.
Интегральная форма закона Кирхгофа
Прежде, чем записать закон Кирхгофа в интегральной форме введем еще несколько необходимых физических величин, которые характеризует тепловое излучение тела. Интегральная излучательная способность (энергетическая светимость) тела ($E_T$) равна поверхностной плотности мощности теплового излучения тела. Математически определение $E_T$ записывается как:
где $E_<\lambda ,T>=\frac<с><<\lambda >^2>E_<\nu ,T>$ — излучательная способность тела. $E_T$ также называют энергией излучения всех возможных частот, которые испускаются с единицы поверхности тела на единицу времени. Интегральная излучательная способность ($<\varepsilon >_
Соотношение между интегральной излучательной способностью серого тела ($
Интегрирование уравнения Кирхгофа
Читайте также:
|
Рассмотрим интегрирование уравнения Кирхгофа для случая постоянного давления системы Р = const (для случая постоянного объема системы V = const рассмотрение аналогично):
d∆Н = ∆Ср dT,
а) Простейший случай; ∆С не зависит от температуры:
Тогда после интегрирования получаем:
где const — константа интегрирования.
Взяв определенный интеграл, получаем:
∆Ср
где ∆Н1, и ∆Н2 — тепловые эффекты реакции при температуре Т1, и Т2 соответственно. После интегрирования окончательно имеем:
Однако независимость теплоемкостей реагентов от температуры может приближенно наблюдаться лишь для узкого температурного интервала, когда изменение ∆С мало и для этого температурного интервала его можно принять приближенно за среднее значение. И действительности теплоемкости реагентов изменяются с изменением температуры, поэтому при более точном определении зависимости ∆Н от температуры величину ∆С нельзя считать постоянной.
б) Пусть ∆Сp = f(Т), т.е. есть функция температуры (изменяется с изменением температуры). Тогда следует учитывать зависимость ∆Сp от температуры Т, например, в виде полинома типа (2.9):
∆Ср = ∆a + ∆b Т + ∆c Т 2 + ∆c’ Т -2 ,
где коэффициенты а, b,с, c’должны быть известны для всех участников реакции. Тогда
где ∆Н1 , и ∆Н2 — тепловые эффекты при температурах Т1 и Т2 соответственно.
Если взять неопределенный интеграл, то после интегрирования получаем:
∆HT = ∆aТ + ∆bТ2 2 /2 + ∆cT 3 /3 — ∆c’/Т + const,
где константа интегрирования const — постоянная для данной реакции; ∆НТ — тепловой эффект реакции при температуре Т.
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.004 сек.)
http://studall.org/all3-17685.html