Уравнение Клаузиуса — Мосотти для неполярных газов и жидкостей
Между диэлектрической проницаемостью и поляризуемостью молекул существует определенное соотношение, называемое уравнением Клаузиуса — Мосотти.
Индуцированные электрические моменты молекул неполярного газа или жидкости одинаковы у всех молекул однородного по составу диэлектрика. Индуцированный момент пропорционален напряженности действующего на молекулу поля:
где α — поляризуемость молекулы, которая считается одинаковой для всех молекул.
Поляризация, т. е. электрический момент единицы объема, равна
,
где п — число молекул в единице объема.
Локальное поле связано с напряженностью среднего поля соотношением , так что
.
С другой стороны, между поляризацией и средним полем существует соотношение .
Исключив Р и Е из соотношений и , получим уравнение Клаузиуса — Мосотти для диэлектрической проницаемости неполярных газов и жидкостей
,
где pуд обозначена величина, называемая удельной поляризацией.
Уравнение Клаузиуса-Мосотти можно представить и в другой форме. Для этого умножим обе части уравнения на граммолекулярный объем, который равен отношению M/ρ, где M — молекулярный вес, а ρ — плотность,
.
Отношение n/ρ есть 1/m, где m — масса молекулы; отношение M/m представляет собой число Авогадро N = 6,06×10 23 . Следовательно,
,
где РM — молекулярная поляризация.
Для неполярных газов и жидкостей величина РM близка к величине молекулярной рефракции PR
.
Действительно, согласно электромагнитной теории света Максвелла показатель преломления света
,
где μ — магнитная проницаемость газов.
Магнитная проницаемость всех веществ, за исключением ферромагнетиков, как известно, близка к единице. Поэтому или .
Расхождение между ε и n 2 объясняется тем, что при частотах электромагнитного поля, равных частоте света, не успевает образоваться поляризация, связанная со смещением ядер. Этот вид поляризации устанавливается при частотах порядка 10 12 —10 13 гц и ниже, и, следовательно, ε должна быть несколько больше, чем n 2 из-за присутствия ядерной поляризации. Однако величина поляризации ядерного смещения очень невелика, так что можно считать, что для неполярных газов и жидкостей ε в первом приближении равна n 2 и молекулярная поляризация равна молекулярной рефракции.
Уравнение Клаузиуса—Мосотти справедливо, когда на молекулу действует локальное поле, определяемое выражением .
Уравнение для неполярных газов можно упростить. Для таких газов значение ε близко к единице. Поэтому в знаменателе формулы можно принять, что ε = 1. Тогда получим
.
Это уравнение справедливо только в случае малых диэлектрических проницаемостей, т. е. для газов.
Формула Клаузиуса — Моcсотти
Вы будете перенаправлены на Автор24
Нахождение дипольного момента молекулы
Как уже неоднократно подчеркивалось, среднее макроскопическое поле в диэлектрике ($\overrightarrow
Будем считать молекулы точечными, то есть пренебрежем их размерами в сравнении со средними расстояниями между ними. В таком случае изменениями поля в пределах молекулы можно пренебречь, то есть считать, что поле $\overrightarrow
$) можно записать следующее выражение:
Локальное поле $\overrightarrow
где $\overrightarrow
$ — вектор поляризованности кристалла. Эту формулу приближенно можно применить не только для кристаллов кубической системы, но и к неполярным жидкостям и газам, в которых молекулы расположены хаотично, если под вектором $\overrightarrow
Расчет поляризации диэлектрика
Используем формулу для расчета поляризации диэлектрика ($\overrightarrow
$):
где $n$ — концентрация молекул (количество молекул в единице объема) диэлектрика.
Формула Клаузиуса — Моссотти
Воспользуемся определением вектора смещения, получаем равенство:
Так как для изотропного диэлектрика $\overrightarrow
Готовые работы на аналогичную тему
Формула (5), которая называется формулой Клаузиуса — Моссотти, показывает, что для неполярных диэлектриков отношение, стоящее в левой части прямо пропорционально концентрации молекул, и, следовательно, плотности диэлектрика. Что хорошо подтверждается опытом. Помимо этого, если $n=const$, $\varepsilon $ не зависит от температуры, так как $\beta $ зависит только от строения молекулы. Этот факт также хорошо согласуется с опытом.
Формула Моссотти — Клаузиуса находится в удовлетворительном согласии с опытом для жидких и газообразных диэлектриков с неполярными молекулами, несмотря на то, что в жидкостях не выполняется условие точечности молекул. Для полярных диэлектриков формула (5) неприменима.
В системе СГС формула Моссотти — Клаузиуса примет вид:
Формулу Моссотти — Клаузиуса можно представить в виде (СИ):
где $N_A$ — постоянная Авогадро, $<\rho >_m$ — плотность вещества, $\mu $ — молярная масса вещества.
Задание: Диэлектрическая восприимчивость ? аргона ($\mu =4\cdot 10^<-2>\frac<кг><моль>$) при нормальных условиях равна $\varkappa =5,54\cdot <10>^<-4>$. Определите диэлектрическую проницаемость жидкого аргона ($\varepsilon $), если его плотность при этом $\rho =1,4\cdot 10^3\frac<кг><м^3>.$
За основу решения примем формулу Моссотти — Клаузиуса в СИ:
При нормальных условиях концентрация молекул равна $n=2,\ 69\cdot 10^<25>м^<-3>$ (число Лошмидта).
Связь между диэлектрической восприимчивостью и поляризуемостью молекулы выражается формулой:
\[\varkappa =n \beta \left(1.2\right).\]
Тогда $\beta$ равно:
Выразим $\varepsilon $ из уравнения (1.1), получим:
\[\frac<\left(\varepsilon -1\right)><\varepsilon +2>=\frac<<\rho >_m\beta N_A><3\mu >\to 3\mu \left(\varepsilon -1\right)=<\rho >_m\beta N_A\left(\varepsilon +2\right)\to 3\mu \varepsilon -3\mu =<\rho >_m\beta N_A\varepsilon +2<\rho >_m\beta N_A\to \varepsilon =\frac<3\mu +2<\rho >_m\beta N_A><3\mu -<\rho >_m\beta N_A>\left(1.4\right).\]
Так мы получили, что диэлектрическая проницаемость жидкого аргона равна:
Рассчитаем сначала $\beta $ по формуле (1.3), чтобы уменьшить громоздкость вычислений:
Рассчитаем искомую диэлектрическую проницаемость, зная что $N_A=6,02\cdot <10>^<23>моль^<-1>$:
\[\varepsilon =\frac<3\cdot 4\cdot 10^<-2>+2\cdot 2,059\cdot 10^<-29>\cdot 6,02\cdot <10>^<23>\cdot 1400><3\cdot 4\cdot 10^<-2>-2,059\cdot 10^<-29>\cdot 6,02\cdot <10>^<23>\cdot 1400>\approx 1,507\]
Ответ: Для жидкого аргона $\varepsilon \approx 1,507.$
Задание: Определите при каком наибольшем значении $\varkappa =n\beta $, формула Моссотти — Клаузиуса примет вид более простой: $\varepsilon =1+\varkappa $, но погрешность при вычислении $\varepsilon $ в таком случае составит не больше чем 1%.
За основу решения примем формулу Моссотти — Клаузиуса в СИ:
Выразим из (2.1) диэлектрическую проницаемость, получим:
\[3\left(\varepsilon -1\right)=\beta n\left(\varepsilon +2\right)\to 3\varepsilon -3=\beta n\varepsilon +2\beta n\to 3\varepsilon -\beta n\varepsilon =2\beta n+3\ \left(2.2\right).\]
Получим что из (2.2)$\ \varepsilon $ равна:
Запишем уравнение для погрешности ($\delta $):
Из (2.4) получаем, что:
Рассмотрим случай 1, когда принимаем $1+\delta =1+0,01=1,01$, получаем из (2.5):
\[1,01\left(2\beta n+3\right)=\left(1+\beta n\right)\left(3-\beta n\right)\ \left(2.6\right).\]
Преобразуем (2.6) в квадратное уравнение получаем:
Если найти дискриминант такого уравнения он получится меньше нуля, следовательно, вещественных корней у уравнения нет.
Рассмотри второй случай. 1-$\ \delta =0,99$. Получим квадратное уравнение:
Ответ: $\varkappa \le 0,183$.
Получи деньги за свои студенческие работы
Курсовые, рефераты или другие работы
Автор этой статьи Дата последнего обновления статьи: 08 12 2021
КЛА́УЗИУСА – МОССО́ТТИ ФО́РМУЛА
В книжной версии
Том 14. Москва, 2009, стр. 244
Скопировать библиографическую ссылку:
КЛА́УЗИУСА – МОССО́ТТИ ФО́РМУЛА, выражает приближённую связь между статической диэлектрич. проницаемостью $ε$ диэлектрика, поляризуемостью $α$ составляющих его частиц (молекул, атомов, ионов) и их числом $N$ в 1 см 3 : $$\frac<ε-1><ε+2>=\frac<4\pi><3>\sum_kN_kα_k,\tag1 $$ где индекс $𝑘$ обозначает частицы разл. сорта. Часто К. – М. ф. записывают в виде $$\frac<ε-1><ε+2>\frac =\frac<4\pi><3>\sum_kN_Aα_k\tag2.$$ http://spravochnick.ru/fizika/elektrostatika/formula_klauziusa_-_mocsotti/ http://bigenc.ru/physics/text/2623279