Уравнение полного тока для кольцевой катушки

Магнитное поле катушки

Что такое магнитное поле катушки?

Магнитное поле катушки рассмотрим на примере магнитного поля кольцевой и цилиндрической катушек.

Магнитное поле кольцевой катушки

Магнитное поле кольцевой катушки состредоточено внутри катушки с током.

Силовые линии магнитного поля кольцевой катушки являются концентрическими окружностями.

Определим магнитное поле кольцевой катушки, используя закон полного тока.

Выбираем контур радиусом r внутри кольцевой катушки. Контур будет совпадать с силовой линией магнитного поля катушки. МДС F вдоль контура:

где H_r – проекция вектора напряженности магнитного поля катушки на направления касательной, напряженность одинакова для всех точек контура;
2πr – длина контура.

Отсюда получим значение напряженности:

где ΣI – полный ток;
w – число витков катушки.

Полученное формула напряженности магнитного поля кольцевой катушки и определяет магнитное поле катушки в каждой точке контура.

Магнитное поле цилиндрической катушки

Теперь рассмотрим цилиндрическую катушку с током. Высоту катушки обозначаем через L, а её внутренний диаметр через D. Если высота цилиндрической катушки больше или равна её пяти внутренним диаметрам, то напряженность магнитного поля в любой точке А в средней части цилиндрической катушки:

Если условие L >= 5D не соблюдается, то магнитное поле цилиндрической катушки определяем по формуле (см. аналогию в статье Магнитное поле прямолинейного тока):

Так описывается магнитное поле катушки с током.

Курс лекций по физике Электротехника

Магнитное поле кольцевой и прямой катушек

1. Магнитное поле кольцевой катушки. Воспользуемся законом полного тока для определения напряженности магнитного поля кольцевой катушки с током I, имеющей w равномерно распределенных витков (рис. 7.19, а). Для этого выделим замкнутый контур по средней Магнитной линии радиуса R. Во всех точках этого контура вектор напряженности магнитного поля совпадает с касательной к контуру и имеет одинаковое значение. Поэтому циркуляция вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру , а полный ток, пронизывающий ограниченную контуром поверхность, ∑I=I. По закону полного тока, т.е. . Следовательно, напряженность поля катушки по средней магнитной линии

а магнитная индукция

Так же можно определить напряженность поля и магнитную индукцию во всех точках окружности: внутреннего радиуса

внешнего радиуса .

Поверхность, ограниченная контуром, радиус которой меньше R1 (например радиус R3), не пронизывается током. Поэтому в точках, расположенных на этой окружности, H=0 и B=0. Поверхность, ограниченная контуром, радиус которой больше R2 (например, радиус R4), пронизывается током I в прямом и обратном направлениях раз. Так как положительные и отрицательные токи компенсируют друг друга, то в этих точках напряженность и магнитная индукция равны нулю.

Таким образом, магнитное поле кольцевой катушки не распространяется за ее пределы. В точках, расположенных на окружности внутреннего радиуса, магнитная индукция достигает наибольшего значения, а в точках на окружности внешнего радиуса — наименьшего. Среднее значение магнитной индукции определяется по формуле, выведенной для среднего радиуса катушки R.

2. Магнитное поле прямой катушки. Напряженность магнитного поля кольцевой катушки численно равна отношению намагничивающей силы l ко всей длине окружности 2πR. Напряженность поля находят и другим способом: путем деления намагничивающей силы l‘ части дуги окружности на длину этой дуги l’ (рис. 7.19, б), т. е. Н = I‘/l’. Прямую катушку (рис. 7.20) можно рассматривать как часть кольцевой с бесконечно большим радиусом. Поэтому напряженность магнитного поля по осевой линии прямой катушки при достаточно большой ее длине можно определить по следующей приближенной формуле:

Ошибка при определении Н будет тем меньше, чем больше отношение длины катушки к ее диаметру. Магнитная индукция прямой катушки

Сила взаимодействия токов двух параллельных проводов

1. Направление и значение силы взаимодействия. Опытным путем установлено, что магнитное поле действует на провод с током, помещенный в поле, с некоторой силой F, называемой электромагнитной. На практике часто встречается параллельное расположение проводов стоками, например в линиях электропередачи. Рассмотрим действие электромагнитных сил в системе двух параллельных прямолинейных проводов 1 и 2 длиной l, расположенных на расстоянии а друг от друга. Токи I1 и I2 указанных проводов направлены в одну сторону (рис. 7.21) или в противоположные (рис. 7.22). Проходящий по проводу 2 ток I2 создает поле, магнитная индукция которого на оси провода 1 выражается формулой (7.6):

Направление вектора индукции В2 определяется по правилу буравчика. Так как в магнитном поле провода 2 находится провод 1 с током I1, то на него действует электромагнитная сила

Провод 2 с током I2 находится в магнитном поле провода 1 с током I1. Магнитная индукция

а электромагнитная сила

Направление сил F1 и F2 определяется по правилу левой руки. Из сказанного следует, что провода с токами одного направления притягиваются друг к другу, а с токами противоположного отталкиваются друг от друга с силой F = µа

2. Принцип действия ваттметра электродинамической системы.

На принципе механического взаимодействия проводов с электрическими токами действуют приборы электродинамической системы. На рис. 7.23 показаны устройство и включение ваттметра электродинамической системы. Неподвижная катушка ваттметра (НК) имеет незначительное сопротивление и включается с приемниками энергии последовательно.

Подвижная катушка (ПК) вместе с добавочным сопротивлением гд имеет очень большое сопротивление и подключается к приемникам энергии параллельно. Благодаря взаимодействию тока неподвижной катушки I с током подвижной катушки IU подвижная система прибора вместе с указательной стрелкой повернется на некоторый угол а, зависящий от силы упругости противодействующей пружины. Этот угол пропорционален произведению токов в катушках, т.е. a=K1IIU=K1I × . Коэффициент К1, сопротивления гпк и гд являются постоянными величинами, поэтому их можно заменить одним постоянным коэффициентом K=K1/(rпк+rд). Тогда a=KIU=KP, где Р—мощность приемника энергии. Таким образом, угол поворота подвижной системы ваттметра пропорционален мощности приемника энергии.

Магнитные цепи и их расчёт

Содержание:

Расчет магнитных цепей:

Большинство электротехнических устройств (машины, трансформаторы, реле и др.) основано на использовании магнитного поля. Главной частью этих устройств является магнитная цепь, т. е. совокупность тел, большей частью ферромагнитных, в которых создается магнитный поток намагничивающей силой обмоток, обтекаемых током, или с помощью постоянных магнитов.

Расчет магнитной цепи заключается в установлении связи между магнитным потоком, током в обмотках, числом витков и геометрическими размерами цепи с учетом магнитных свойств материалов, из которых она выполнена. Если магнитная цепь состоит из участков с постоянными сечениями по их длине, применяется приближенный метод, основанный на допущении равномерного распределения потока по сечению магнитной цепи.
Самой простой магнитной цепью этого типа является тороид, средний диаметр которого значительно больше поперечных размеров магнитопровода (см. рис. 1.14). Поток тороида

где F —wl — намагничивающая сила (н. с.), l — длина средней линии, а величина

Подобно направлениям и I в электрических цепях нужно ввести положительные направления F и Ф в магнитных цепях. За положительное направление потока принимается то, которое связано с направлением намагничивающего тока правилом правого винта. Положительное направление и. с. в рассмотренной простой магнитной цепи совпадает с направлением потока Ф.

Для разветвленной магнитной цепи, например цепи рис. 5.1, а, могут быть получены зависимости, аналогичные законам Кирхгофа, если заменить токи I на потоки Ф, э. д. с. на н. с. F, электрические сопротивления R на магнитные сопротивления R_m. Тогда для узлов магнитной цепи по аналогии с первым законом Кирхгофа алгебраическая сумма

выражает принцип непрерывности магнитного потока. Для контуров по аналогии со вторым законом Кирхгофа

Здесь также должны быть учтены направления F_k и Ф_k.

Расчетная аналогия между электрическими и магнитными цепями не распространяется на физические процессы. В отличие от э. д. с., которая движет в проводниках элементарные заряды, н. с. движения не вызывает. В соответствии с законом Джоуля — Ленца в электрической цепи происходит непрерывная затрата электрической энергии; постоянное магнитное поле, раз созданное, не требует энергии для своего поддержания. В электрической цепи возможно существование э. д.с. без тока, когда цепь разомкнута, т.е. R =, в магнитной цепи при наличии н. с. всегда существует замкнутый магнитный поток, т. е. R_m в бесконечность не обращается.

Для магнитных цепей представляет интерес как прямая задача — нахождение потока по заданной н. с., так и обратная задача — определение потребных н. с. по заданному потоку в одном из участков.

Расчет линейных магнитных цепей

В ряде устройств их магнитные цепи работают на практически прямолинейном участке основных кривых намагничивания, т. е. могут рассматриваться как линейные.
В линейной магнитной цепи магнитная проницаемость участков постоянна и, следовательно, их магнитное сопротивление также является величиной постоянной. Решение как прямой, так и обратной задачи требует предварительного определения магнитного сопротивления участков цепи.

Расчет неразветвленной магнитной цепи постоянного сечения выполняется аналогично тороиду ; здесь l — также длина средней линии. Необходимо отметить, что наличие магнитного рассеяния приводит к неравномерному распределению потока вдоль магнитной цепи и расчет крайне затрудняется. В дальнейшем рассматривается только приближенный учет рассеяния.

Если разветвленная магнитная цепь (рис. 5.1, а и 5.2, а) представляет собой соединение призматических или цилиндрических участков, выполненных из материалов с различной ц, вычисление магнитных сопротивлений участков производится однозначно. Если материал всей цепи один и тот же, разделение ее на участки в известных пределах произвольно; средние линии показаны пунктиром.
После определения сопротивлений участков можно весьма наглядно
изобразить магнитную цепь наподобие электрической, как это сделано
на рис. 5.1, б для магнитной цепи рис. 5.1, а с двумя н. с. и на рис. 5.2, б для магнитной цепи рис. 5.2, а с одной н. с.

В таких цепях должны быть указаны положительные направления н. с. и магнитных потоков. Если не все направления известны, ими следует задаться с тем, чтобы в результате расчета определить правильные направления.
Расчет линейной цепи как для прямой, так и для обратной задачи выполняется подобно расчету электрической цепи аналогичными методами — по зависимостям, аналогичным законам Кирхгофа, методами преобразования магнитных цепей, контурных потоков, наложения, взаимности и узловых магнитных напряжений. Так, для цепи рис. 5.2, пользуясь методом преобразования, можно написать:

Расчет нелинейных магнитных цепей

Неразватвленная нелинейная (ферромагнитная) цепь:

В электротехнике самое широкое применение нашли магнитные цепи из ферромагнитных материалов, так как они имеют относительно малое магнитное сопротивление. Это позволяет при заданном магнитном потоке соответственно уменьшить н. с. при тех же размерах магнитопровода или размеры магнитопровода при той же н. с. Ферромагнитные цепи нелинейны, так как их магнитная проницаемость является функцией напряженности поля. К таким цепям можно применять методы расчета, аналогичные тем, которые были изложены в гл. 4-для электрических нелинейных цепей.

Далее рассматривается наиболее простой, но весьма важный для практики графо-аналитический метод расчета обратной задачи, для неразветвленной магнитной цепи. Пусть задана та индукция В_в, которую надо получить в воздушном зазоре электромагнита с участками магнитопровода, выполненными из разных материалов (рис. 5.3). Требуется найти необходимую н. с.

По заданным размерам магнитопронода проводится средняя линия пути потока во всех участках и определяется длина каждого из них. Длина d воздушного зазора должна быть задана.
Затем определяется полезный поток в воздушном зазоре

где S_B — его сечение, принимаемое равным сечению полюсов, т. е. участков l и 5.
Поток Ф_м в магнитопроводе за счет рассеяния у краев воздушного зазора несколько больше:

Ф_м = σФ_В,

где σ — коэффициент рассеяния; величина его зависит от формы
магнитопровода и лежит в пределах от 1,1 до 1,4.
По индукции в каждом из k участков магнитопровода

находят напряженность поля Н_к для каждого из участков по основным кривым намагничивания В (Н) соответствующих материалов (рис. 5.4).

Для воздушного зазора напряженность поля

Затем для отдельных участков магнитопровода и для воздушного зазора находят н. с.

и их суммированием — полную н. с. . Для магнитной цепи рис. 5.3, так как участки l и 5, а также 2 и 4 одинаковы, полная н. с.

По найденной н. с. и по заданному напряжению U, питающему обмотку, приближенно может быть найдено число витков w. Так как длина витков обмотки различна — внутренних меньше, наружных больше, то расчет начинается с определения длины среднего витка l_ср по известным размерам магнитопровода и выбранному расположению обмотки. Тогда из закона Ома

(где р — удельное сопротивление материала обмотки) определяется сечение провода

По сортаменту проводов выбирают ближайшее большее сечение S_c провода и определяют сечение провода с изоляцией S_из. После этого можно найти число витков по отношению площади окна (за вычетом сечения каркаса катушки и пр.) к сечению провода с изоляцией S₀

где а — коэффициент заполнения, учитывающий воздушные промежутки, остающиеся между проводами при намотке катушки; его величина лежит в пределах от 0,7 до 0,85 и зависит от формы сечения провода (для круглого меньше, для прямоугольного больше). Затем из приведенного выражения определяется плотность тока в обмотке:

Если полученная плотность тока превышает допустимую по нагреву, то это значит, что размеры магнитной цепи (площадь окна) не позволяют получить заданную индукцию.

Прямая задача расчета этой магнитной цепи — нахождение индукции в воздушном зазоре по заданной н. с. — решается графическим методом. В соответствии с указанной в аналогией, вольтамперным характеристикам U (I) электрических цепей соответствуют ампервеберные характеристики F (Ф) магнитных цепей.

Построение характеристик F_k(Ф_k) для отдельных участков магнитной цепи производят по кривым намагничивания В_к(Н_к) материала участка. Для этого ординаты В_к кривой намагничивания умножают на площадь сечения участка S_k и откладывают B_kS_k = Ф_k по оси абсцисс; абсциссы кривой намагничивания Н_к умножают на длину участка I_к и откладывают H_kl_k = F_k по оси ординат.

Для воздушного зазора получается прямая линия, в уравнении которой учитывается, что рассеяние увеличивает реальное сечение потока по сравнению с сечением S_B полюсов, примерно в σ раз, т. е. ординаты прямой В_в = умножают на S_Bσ и откладывают по оси абсцисс, а абсциссы Н_в умножают на длину воздушного зазора d и откладывают H_Bd =F_B по оси ординат.

Для магнитной цепи рис. 5.3 по ампервеберным характеристикам отдельных участков (одинаковые участки l и 5, а также 2 и 4 можно объединить), суммированием н. с. F (ординат) для разных значений потока (абсцисс) строится ампервеберная характеристика F (Ф) всей цепи (рис. 5.5).

При этом целесообразно начать построение для предельного значения потока Ф_m, которое можно вычислить для заданной н. с. F’, если пренебречь магнитным сопротивлением магнитопровода по сравнению с магнитным сопротивлением R_mB воздушного зазора:

Затем по кривой F(Ф) для заданного значения н. с. F’ находится значение Ф’, а затем искомая индукция в воздушном зазоре

а также индукция в любом участке цепи:

Разветвленная нелинейная (ферромагнитная) цепь

Пренебрегая рассеянием, решается обратная и прямая задачи расчета разветвленной магнитной цепи, изображенной на рис. 5.2, а. Каждый из трех участков этой цепи имеет свое сечение S_k, среднюю длину 1_к и выполнен из своего материала. Выбранные направления потоков показаны на рис. 5.2, а.
Пусть в обратной задаче необходимо найти н. с. F, обеспечивающую заданное значение индукции В₃ в третьем участке намагничивания поля.

Сначала находят поток Ф₃ = B₃S₃, а по кривой намагничивания В₃ (Н₃) для материала третьего участка определяют напряженность поля Н₃ и н. с. F₃ = H₃l₃. Так как участки 2 и 3 соединены параллельно, то F₃ = F₂ = H₂l₂; отсюда вычисляют , а по кривой намагничивания В₂ (H₂) находят соответствующее значение магнитной индукции В₂ и поток Ф₂ = B₂S₂.

Затем по аналогу первого закона Кирхгофа определяют поток Ф₁ = Ф₂ + Ф₃, индукцию и по кривой В₁(H₁) — напряженность поля Н_1, а по ней — н. с.

На основании аналога второго закона Кирхгофа искомая н. с. F = F₁ + F₂.
Прямая задача нахождения В₃ по заданной н. с. F’ решается построением ампервеберной характеристики всей цепи по характеристикам отдельных участков F_k (Ф_к) (рис. 5.6), построенных аналогично указанному в п. 1 этого
параграфа. Сначала сложением потоков Ф₂ и Ф₃ (абсцисс) параллельно соединенных участков для одинаковых значений н. с. (ординат) строят кривую F_2з (Ф).

Затем для последовательно соединенных участков l и 2, 3 складывают н. с. (ординаты) F₁ и F₂₃, что дает амперментную характеристику F (Ф) всей цепи. По этой кривой для заданной н. с. F’ находят поток Ф ‘, которому на кривой F₂₃(Ф) соответствует н. с. F₂₃ = F₃, а для нее по кривой F₃(Ф) определяется поток Ф₃, откуда искомая индукция

Аналогия с электрическими цепями может быть использована и для расчета более сложных магнитных цепей, например цепей с последовательно параллельным соединением участков, имеющих несколько обмоток с токами (см. рис. 5.1). В этом случае должны быть применены построения, изложенные для электрических цепей, содержащих источники напряжения.
Расчет потоков рассеяния можно выполнить для некоторых простых случаев методами теории электромагнитного поля (см. ч. IV).

Расчет цепи с постоянным магнитом

Постоянные магниты применяются в измерительных приборах, магнето, электрических машинах без возбуждения постоянным током, поляризованных реле, устройствах автоматики и телемеханики и т.д.
Широкому применению постоянных магнитов способствуют большие успехи, достигнутые мировой техникой в деле изготовления высоко качественных магнитнотвердых материалов, имеющих большую коэрцитивную силу Н_с и остаточную индукцию В_r.

При изготовлении тороидального магнита после снятия с ферромагнитного тороида намагничивающей его обмотки, в нем создают зазор d, получая таким образом постоянный магнит длиной I и сечением 5 (рис. 5 7). Основной характеристикой магнита является часть петли гистерезиса, лежащая во втором квадранте, — кривая размагничивания (рис. 5.8) в координатах В (Н) или пропорциональных им величинах Ф (F), так как Ф = BS, a F= HI.

При отсутствии зазора остаточный поток и индукция в тороиде равны соответственно Ф, и В_г, а напряженность поля Н = 0, так как при отсутствии обмотки с током по закону полного тока

При наличии воздушного зазора также

где F_M — н. с. магнита, F_B — н. с. воздушного зазора.
Предполагая сохранение однородности поля в магните и зазоре,

Тогда

Магнитное сопротивление при появлении зазора увеличивается.

Из-за этого магнитный поток и индукция должны уменьшиться по сравнению с Ф, и В_г, т. е. рабочая точка на кривой размагничивания должна несколько опуститься, где ей будут соответствовать отрицательные значения н. с. F_M и напряженности поля Н_M в сердечнике магнита.

Из-за постоянства магнитного сопротивления зазора

где S_B — сечение зазора; зависимость потока Ф_B в нем от величины н. с.
F_B = R_MФ_в изображается прямой линией, проходящей через начало координат (см. рис. 5.8) и образующей угол а с осью ординат, определяемый соотношением
где коэффициент k равен отношению масштабов по осям абсцисс и ординат. Ее наклон к оси абсцисс тем больше, чем больше R_M, т. е. чем
больше зазор d. При пренебрежении рассеянием потоки Ф_в и Ф_м равны между собой и рабочая точка п, определяющая искомый поток магнита, лежит на пересечении прямой Ф_в (— F_в) с кривой размагничивания Ф_м(—Ф_м).

Таким образом, поток магнита тем меньше остаточного потока Ф_r, чем больше зазор d.

Энергия магнитного поля в зазоре, учитывая соотношение между

т. е. равна энергии внутри магнита.
Вопрос о наивыгоднейшем положении рабочей точки n на кривой размагничивания определяется энергетическими соображениями — магнит должен работать в таком режиме, чтобы энергия магнитного поля в зазоре была максимальной.

Эта энергия, пропорциональная в каждой точке кривой размагничивания произведению ее ординаты на ее абсциссу, графически представлена как функция индукции в первом квадранте рис. 5.9, где по оси абсцисс отложена энергия. Для всех магнитнотвердых материалов по данным опыта с достаточной степенью точности можно принять, что рабочая точка m, соответствующая максимуму энергии, лежит на пересечении кривой размагничивания с диагональю прямоугольника, построенного на В_r и H_c.

В технике применяются также магниты сложной формы с неоднородным полем и большим рассеянием, из-за чего их расчет значительно усложняется. В реальных условиях использования постоянного магнита в его зазор вводятся дополнительные детали из магнитномягкого материала.

Так, например, в зазоре постоянного магнита в измерительном приборе
магнитоэлектрической системы (см. рис. 2.12) расположены ферромагнитные полюсные наконечники и цилиндрический сердечник.

Введение этих деталей вызывает уменьшение зазора и его магнитного
сопротивления. Магнитным сопротивлением самих деталей можно пренебречь.
Если магниту без деталей соответствовала индукция В₁ (рис. 5.10) при , то введение деталей, уменьшив магнитное сопротивление до величины из-за гистерезиса увеличит индукцию не до точки B₂ лежащей на кривой размагничивания, а до В₂, лежащей на той же прямой ОВ₂ и но ниже точки В₂. Переход к новому значению индукции будет происходить по кривой В₂аВ₁. Если эти детали удалить, обратный переход идет по кривой В₂bВ₁. Кривая называется частной петлей гистерезиса.
Так ка практически эта петля очень узка, то ее часто заменяют прямой возврата B₁B₂.

Такие переходы имеют место в электрических машинах с постоянными магнитами, в телефонных индукторах, магнето и т. п. Магнитное сопротивление воздушного зазора этих машин изменяется при вращении ротора, так как последний имеет сложную форму.

Магнитное поле и его параметры

Если магнитную стрелку поместить около проводника, по которому проходит ток, то на стрелку будут действовать силы, заставляющие стрелку установиться в определенном направлении. Если проводник с током вращать вокруг оси, перпендикулярной оси проводника, то и стрелка будет вращаться вместе с проводником.

Пространство, в котором обнаруживается действие сил на магнитную стрелку или ток, называется магнитным полем, магнитное поле создается электрическим током. Следовательно, магнитное поле и электрический ток неразрывно связаны. Магнитное поле не может существовать без электричекого тока.

За направление магнитного поля принимается направление, в котором устанавливается северный конец магнитной стрелки, расположенной в этом магнитном поле.

Для наглядности магнитное поле изображается магнитными линиями, которые в отличие от электрических линий всегда замкнуты. В качестве примера на рис. 7.1а приведены магнитные линии постоянного магнита прямоугольной формы.

Направление магнитных линий, т.е. направление магнитного (МП), и направление тока в проводниках различной конфигурации, создающего это поле, связаны правилом буравчика, прямого тока правило буравчика формулируется так: если поступательное движение буравчика совпадает с направлением прямого тока, то вращательное движение рукоятки буравчика при прямом указывает направление магнитного поля. Магнитное поле прямого тока, т. е. тока в прямолинейном проводнике, показано на рис. 7.1б.

Для кругового тока: если вращательное движение буравчика совпадает с направлением кругового тока, то поступательное движение буравчика при этом указывает направление магнитного поля. Поле кругового тока изображено на рис. 7.1 в.

На рис. 7.1г изображено магнитное поле, созданное током в цилиндрической катушке. Магнитное поле цилиндрической катушки с током аналогично магнитному полю прямоугольного магнита (рис. 7.1а). По аналогии этих полей конец катушки, из которого выходят магнитные линии, будет считаться северным полюсом N катушки, а конец, в который входят магнитные линии, — южным полюсом S катушки. Следовательно, магнитное поле цилиндрической катушки полярно, т. е. имеет северный N и южный S полюса. Полярным также является магнитное поле кругового тока (рис. 7.1 в), т. е. там, где магнитные линии выходят из круга, — северный полюс N, а там, где входят в круг, — южный полюс S круга.

В проводнике с током и вокруг него магнитное поле обусловлено этим током. Внутри постоянного магнита или намагниченного тела магнитное поле обусловлено внутренним и внутримолекулярным направленным движением элементарных заряженных частиц.

В атоме любого вещества вокруг ядра направленно, по определенным орбитам вращаются электроны (круговой ток). Следовательно, атомы любого вещества являются элементарными магнитными, которые называются доменами. Домены имеют северный полюс. Полярность домена зависит от направления тока нейтронов вокруг ядра. Направление тока электронов вокруг атома противоположно направлению вращения электрона.

Под влиянием внешних факторов (внешнего магнитного поля) магнитики-домены могут ориентироваться, т. е. поворачиваться в определенном направлении. Ориентация в определенном направлении обуславливает намагничивание. Все материалы обладают различной способностью намагничивания (магнитная проницаемость). Таким образом, намагнитить данный материал — значит сориентировать элементарные магнитики этого материала в определенном направлении, ограниченный материал, как и постоянный магнит, создает внешнее магнитное поле.

Магнитная индукция

Для характеристики интенсивности магнитного поля вводится понятие магнитной индукции. Магнитная индукция характеризуется силой, действующей на движущийся в магнитном поле электрический заряд (ток). Обозначается магнитная индукция кривой В.

Элементарная магнитная индукция созданная в какой-либо А элементом длины проводника по которому проходит ток I, на расстоянии г от элемента длины (рис 7.2) определяется выражением:

Где: — абсолютная магнитная проницаемость среды, в которой определяется индукция; — радиус-вектор (расстояние между элементом длины и исследуемой точкой А); — угол между направлением тока по элементу длины провод, ника и радиусом-вектором

Для определения магнитной индукции В, которая создается всем проводником длиной с током I, в точке А необходимо просуммировать (проинтегрировать) элементарные индукции по всей длине проводника

Магнитная индукция — величина векторная. Вектор магнитной индукции в каждой точке магнитного поля направлен по касательной к магнитной линии в этой точке.

В качестве примера определяется магнитная индукция в центре кольцевого проводника радиусом по которому проходит ток I (рис. 7.3).

Величина магнитной индукции определяется по выражению (7.2), т.е.

(согласно (7.1)).

Так как радиус окружности всегда перпендикулярен касательной к окружности, т.е. то

Вынося постоянные величины за знак интеграла, получим

Тогда

Иначе

где — диаметр окружности.

Таким образом, магнитная индукция в магнитном поле пропорциональна величине тока создающего поле, и абсолютной магнитной проницаемости среды в которой она создается. Кроме того, магнитная индукция в каждой точке магнитного поля зависит от формы проводника, по которому проходит ток, создающий магнитное поле, от длины этого проводника и от расстояния между исследуемой точкой и этим проводником.

Магнитное поле, магнитная индукция в каждой точке которого нет одинаковое значение и магнитные линии параллельны друг другу, называется однородным.

Основной единицей измерения магнитной индукции является Однако в практических расчетах иногда рационально воспользоваться единицами, эквивалентными основной единице:

Кроме того, иногда пользуются единицей магнитной индукции:

Магнитная проницаемость

Из выражений (7.1) и (7.3) следует, что магнитная индукция в магнитном поле зависит от абсолютной магнитной проницаемость характеризующей магнитные свойства среды, в которой дается поле.

Абсолютная магнитная проницаемость среды характеризует спорность среды намагничиваться. Единицей абсолютной магнитной проницаемости является (из (7.3))

Абсолютная магнитная проницаемость вакуума — величина постоянная и называется магнитная постоянная. Ее значение равно

Абсолютную магнитную проницаемость любой среды удобно выражать через магнитную постоянную и магнитную проницаемость которая показывает, во сколько раз абсолютная магнитная проницаемость среды больше или меньше магнитной постоянной:

тогда

Иногда называют относительной магнитной проницаемостью.

В зависимости от магнитной проницаемости все вещества делятся на диамагнитные, парамагнитные и ферромагнитные.

1. Магнитная проницаемость диамагнитных (противомагнитных) веществ Так, например, для меди для серебра К диамагнитным веществам относятся кварц, водород, вода, медь, серебро и др.

2. Магнитная проницаемость парамагнитных веществ Так, например, для воздуха для платины К парамагнитным веществам относятся алюминии, кислород, воздух, платина и др.

Магнитная проницаемость диамагнитных и парамагнитных материалов — величина постоянная и в технических расчетах принимаются равной единице

3. Магнитная проницаемость ферромагнитных материалов во много раз больше единицы Так, например, для чугуна для стали для пермаллоя К ферромагнитным материалам относятся сталь, никель, кобальт, их сплавы и др. Магнитная проницаемость ферромагнитных материалов зависит от интенсивности магнитного поля и температуры, поэтому ее значения указаны приближенно.

Магнитный поток

Магнитный поток Ф сквозь площадку S, перпендикулярную вектору магнитной индукции в однородном магнитном поле, определяется выражением

Магнитный поток измеряется в веберах (основная единица):

В практических расчетах встречается единица магнитного потока максвелл, которая в раз меньше вебера: т.е.

Если вектор магнитной индукции составляет угол с перпендикуляром к площадке S (рис. 7.4), то нормальная (перпендикулярная) составляющая вектора магнитной индукции определяется как B

В общем случае при определении магнитного потока через произвольную поверхность в неоднородном магнитном поле площадку S разбивают на бесконечно малые площадки для каждой из ко-поле можно считать однородным. Тогда элементарный магнитный поток через элементарную площадку определяется так:

Магнитный поток Ф через всю поверхность площадью S определется суммированием (интегрированием) элементарных магнитных потоков по всей площади S

Магнитный поток сквозь замкнутую поверхность равен нулю так как каждая магнитная линия, входящая в замкнутую поверхность, должна из нее выйти.

Магнитный поток, как один из параметров магнитного поля, необходимо знать или определять при анализе и расчете режима работы различных электротехнических приборов, устройств и установок (магнитных цепей, электрических машин, трансформаторов, электромагнитов различного назначения, электроизмерительных приборов и др.).

Напряженность магнитного поля

Напряженность в каждой точке магнитного поля — это расчетная величина, характеризующая интенсивность магнитного поля в точке, созданного током, без учета среды, в которой создается поле.

Обозначается напряженность магнитного поля буквой Н. Если в катушку, по которой проходит ток внести сердечник из терромагнитного материала (рис. 7.1 г), то величина магнитной продукции В в каждой точке магнитного поля увеличивается, а напряженность Н в этих точках остается неизменной.

Разница между напряженностью Н и индукцией В в какой-либо точке магнитного поля (хотя обе величины характеризуют интенсивность магнитного поля) заключается в том, что напряженность в точке магнитного поля характеризует интенсивность поля й точке, созданного током без учета магнитной проницаемость среды, в которой создается поле, а индукция в этой точке характеризует интенсивность магнитного поля, созданного током, которая намагничивается и изменяет его интенсивность; т.е напряженность является расчетной величиной, не имеющей физического смысла, так как физически невозможно представить обе, что интенсивность поля не зависит от среды.

Таким образом, соотношение между В и Н в какой-либо точке магнитного поля выглядит следующим образом:

так как характеризует способность среды намагничиваться. Следовательно, напряженность в этой точке

Из выражения (7.8) определяем единицу измерения напряженности в любой точке магнитного поля:

В практических расчетах можно встретить единицу напряженности эрстед (Э).

Напряженность — величина векторная, причем направление вектора напряженности в каждой точке совпадает с направлением магнитного поля в этой точке (касательная к магнитной линии в этой точке).

Если магнитное поле создано несколькими токами, то напряженность в каждой точке этого поля определяется геометрической суммой напряженностей, созданных каждым током в этой точке (рис. 7.5):

Очевидно, для каждой точки магнитного поля напряженность имеет определенную величину и направление.

Закон полного тока

Допустим, что в точке А вектор напряженности Н составляет угол с элементом длины замкнутого контура, ограничивающего поверхность, пронизываемую токами (рис. 7.6).

Проекцию вектора напряженности Яна элемент длины контура или на его продолжение , называют продольной составляющей вектора напряженности:

Сумма (интеграл) произведений элементов длины замкнутого контура и продольных составляющих в каждой точке этого контура, взятая по всему контуру, называется магнитным напряжением или магнитодвижущей силой

Выражение иногда называют циркуляцией вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру.

Магнитное напряжение магнитодвижущая сила F измеряются в амперах:

Алгебраическая сумма токов, пронизывающих площадь, ограниченную замкнутым контуром(рис. 7.6), называется полным током сквозь поверхность, ограниченную этим контуром.

Это и есть математическое выражение полного тока для площади, ограниченной контуром (рис. 7.6).

Для определения знака каждого тока (7.10), пронизывающего площадь, ограниченную замкнутым контуром, задаются направлением обхода контура (по или против часовой стрелки). Тогда ток, совпадающий с поступательным движением буравчика, рукоятка которого вращается в заданном направлении обхода контура, в алгебраической сумме берется со знаком «плюс».

Установлено, что магнитное напряжение (магнитодвижущая сила) поля по замкнутому контуру равно полному току, пронизывающему поверхность, ограниченную этим контуром:

Формула (7.11) и есть математическое выражение закона полностью тока.

Если напряженность имеет одинаковую величину по всему контуру и направлена по магнитной линии то уравнение закона полного тока упрощается:

Закон полного тока нашел широкое применение для расчета магнитных цепей, магнитных полей, прямого тока, тока катушки и др.

Магнитное поле прямолинейного проводника с током

Напряженность в каждой точке магнитного поля, созданного током прямолинейного проводника, и индукцию в этой точке легко определить, воспользовавшись законом полного тока. То есть закон полного тока позволяет определить интенсивность магнитного поля (Н и В) в любой точке А магнитного поля, расположенной на расстоянии от центра прямолинейного проводника радиусом по которому проходит ток (рис. 7.7).

Можно определить Н и В, созданные током в точке А, расположенной:

1) вне проводника с током и

2) внутри проводника с током.

1. Напряженность в точке А, расположенной вне проводника с током, т. е. (рис. 7.7а), определяется по закону полного тока. Для этого через точку А проводится условная окружность радиусом Эта окружность и является контуром, который ограничивает площадь круга, пронизываемую током

Таким образом, полный ток

Тогда

При этом напряженность и по всей окружности радиусом имеет одинаковое значение, а — длина окружности радиусом

Таким образом, величина напряженности в точке А, расположенной вне проводника, будет равна

Величина магнитной индукции в точке А согласно выражению (7.15)

Если магнитное поле создается в воздухе, т.е. , тогда

Интенсивность магнитного поля в любой точке А, расположенной проводника с током, обратно пропорциональна расстоянию от проводника до этой точки ((7.14), (7.15) и (7.16)).

Напряженность в точке А, расположенной внутри проводника с током, (рис. 7.7б), также определяется по закону полного тока. Окружность радиусом ограничивает площадь сечения Сечение проводника радиусом равно Плотность тока в проводнике определяется как Тогда величину напряженности магнитного поля в точке А внутри проводника можно рассчитать по формуле

Величина магнитной индукции в той же точке А внутри проводка будет равна ,

Интенсивность магнитного поля в любой его точке, расположенной внутри проводника с током, пропорциональна расстоянию от центра проводника до этой точки ((7.17) и (7.18)).

Зависимость интенсивности магнитного поля внутри и вне проводника с током от расстояния от центра проиллюстрирована на графике рис. 7.7в. Из графика видно, что с увеличением расстояния от центра внутри проводника интенсивность поля увеличивается пропорционально а за пределами проводника уменьшается обратно пропорционально Таким образом, наибольшей интенсивности магнитное поле достигает на поверхности проводника с током, при

Пример 7.1

По медному проводнику радиусом проходит ток Определить напряженность и индукцию магнитного поля, созданного этим током, на расстоянии от центра проводника.

Решение

Вычисление значений Ни В производят по выражениям (7.14), (7.15), (7.17) и (7.18), учитывая, что Для среды вокруг и внутри медного провода. Итак:

Таким образом, пример 7.1 подтверждает, что наибольшая интенсивность магнитного поля имеет место на поверхности проводника с током. Кроме того, напряженность магнитного поля на поверхности проводника можно определить по формулам (7.14) или (7.17) — результат получается одинаковым.

Магнитное поле кольцевой и цилиндрической катушек

Напряженность магнитного поля кольцевой катушки с числом токов W, по которым проходит ток I (рис. 7.8а), определяется е по закону полного тока.

Точка А находится на окружности радиусом и длиной образующей замкнутый контур. Поверхность, ограниченную контуром, пронизывают все W витков, по которым проходит ток I. Следовательно, полный ток, пронизывающий поверхность, ограниченную этим замкнутым контуром, будет равен

Напряженность поля Н во всех точках замкнутого контура одинакова и направлена по касательной в каждой точке окружности (рис. 7.8а).

Для определения напряженности Н в любой точке этой окружности можно воспользоваться выражением (7.12):

Произведение тока и числа витков обмотки W, т. е. называют ампер-витками.

Таким образом, напряженность магнитного поля в любой точке кольцевой катушки определяется ампер-витками приходящимися на единицу длины этой катушки:

На расстоянии меньше и больше магнитное поле отсутствует, так как полный ток, пронизывающий поверхность, ограниченную окружностью радиусом (меньше и больше ), равен нулю т. е. магнитное поле вне катушки отсутствует.

Напряженность в любой точке кольцевой катушки можно определить выражением (7.19), если воспользоваться частью кольцевой катушки длиной на которой расположена часть витков катушки (рис. 7.86):

Цилиндрическую катушку (рис. 7.8в) можно рассматривать как часть кольцевой катушки (рис. 7.86) с бесконечно большим радиусом. Поэтому и для цилиндрической катушки справедливо выражение

Используя это уравнение, можно определить напряженность в точке А, расположенной на осевой линии цилиндрической катушки длиной (рис. 7.8в). Однако выражение (7.19) является приближенным.

Ошибка в определении напряженности в цилиндрической катушке будет тем меньше, чем больше длина катушки, меньше ее сечение и исследуемая точка лежит ближе к центру цилиндра.

Более точным выражением для определения величины напряженности в точке А на осевой линии цилиндрической катушки является выражение

Величина магнитной индукции в точке А цилиндрической катушки

Пример 7.2

Определить напряженность в точке А на оси катушки (рис. 7.9), если ток в катушке число витков катушки Вычислить ошибку, полученную при определении напряженности в точке А по приближенному выражению (7.19). Габариты катушки даны в сантиметрах.

Решение
Определяется напряженность магнитного поля в точке по приближенному выражению:

Для определения напряженности в точке А по более точному напряжению определяется Причем так равны углы

Тогда

Погрешность, полученная при определении напряженности по приближенному выражению:

Электромагнитная сила

В однородное магнитное поле с индукцией В помещен проводник длиной по которому проходит ток направленный перпендикулярно магнитным линиям (рис. 7.10а).

Вокруг проводника с током создается магнитное поле которое накладывается на магнитное поле

Направление поля определяется по правилу буравчика. В результате наложения магнитных полей (рис. 7.10), справа от проводника магнитное поле усиливается, а слева ослабляется (рис. 7.10б). В результате такого наложения полей, как видно из рис. 7.10б, на проводник с током в магнитном поле действует сила под действием которой проводник будет вытесняться из магнитного поля в определенном направлении.

Эта сила т. е. сила взаимодействия тока с магнитным полем, называется электромагнитной силой.

Направление электромагнитной силы определяется по правилу левой руки:

Левую руку располагают так, чтобы магнитные линии входили в ладонь, вытянутые четыре пальца совпадали с направлением тока в проводнике, тогда отогнутый большой палец укажет направление электромагнитной силы.

Направление электромагнитной силы на рис. 7.106 подтверждает это правило.

Очевидно, на проводник длиной по которому проходит ток перпендикулярно магнитным линиям поля с индукцией В действует электромагнитная сила

Электромагнитная сила, т. е. сила взаимодействия тока I, проходящего по проводнику длиной перпендикулярно магнитному полю с индукцией В, пропорциональна произведению этих величин.

Если же проводник с током поместить в однородное магнитное поле под углом (рис. 7.11), то величина электромагнитной силы определяется по формуле (7.23).

В общем случае для однородного магнитного поля и прямолинейного проводника с током, расположенного в этом поле, величина электромагнитной силы определяется выражением

где — активная длина проводника, т. е. часть проводника, которая находится в магнитном поле; — угол между током и магнитным полем.

Единица силы ньютон связана с единицей магнитной индукции тесла следующим соотношением:

Если в неоднородное магнитное поле помешен криволинейный проводник с током то элементарную бесконечно малую электромагнитную силу действующую на бесконечно малый элемент длины проводника для которого поле считается однородным, определяют выражением

Для вычисления электромагнитной силы, действующей на весь проводник, элементарные электромагнитные силы суммируются (интегрируются) по всей активной длине проводника

Взаимодействие тока с магнитным полем широко используется электрических машинах, электроизмерительных приборах, тяговых и подъемных электромагнитах, контакторах и др.

Электромагнитные силы приходится учитывать при расчете электрических аппаратов, распределительных устройств электростанций, линий электропередачи, сетей и в других случаях.

Взаимодействие проводников с токами

Параллельное расположение проводников стоками на практике встречается часто, например в линиях электропередачи, при установлении шин распределительных устройств электрических станций и подстанций, в кабелях и др. Для того чтобы правильно выдать провода, шины, изоляторы, на которых они закреплены, приходится определять электромагнитные силы взаимодействия проводников или шин.

Сила взаимодействия проводников с токами (рис. 7.12), расположенных на расстоянии друг от друга параллельно по длине и зависит от индукции в созданной током одного проводника в центре другого, и тока другого проводника.

Индукция созданная током в центре второго проводника (рис. 7.126), определяется выражением (7.15):

Тогда электромагнитная сила взаимодействия второго тока , индукции согласно (7.22) равна

где — сила, с которой первый проводник действует на второй проводник. С такой же силой второй проводник действует на первый. Следовательно, это и есть сила взаимодействия двух проводников с током, т. е.

Выражение (7.25) позволяет определить силу взаимодействия двух проводников с током с большой степенью точности, если длина параллельно расположенных проводников значительно больше расстояния между ними.

Выражение (7.25) является математическим выражением закона Ампера для определения силы взаимодействия проводников с током.

На практике удобно рассчитывать силу взаимодействия проводников с токами приходящуюся на единицу длины проводников:

Направление силы взаимодействия двух проводников с током можно определить по правилу левой руки, определив предварительно направление магнитной индукции каждого проводника в центре другого проводника (рис. 7.13).

Определить направление силы взаимодействия двух проводников с токами можно иначе — определив направления магнитных полей каждого проводника по правилу буравчика (рис. 7.14). Как видно на рис. 7.14а, магнитное поле между проводниками ослаблено, а на рис. 7.14б -усилено. Электромагнитные силы направлены в сторону ослабленного поля. В любом из предложенных методов определения направления электромагнитных сил (рис. 7.13 и 7.14) легко увидеть, что при одинаковом направлении взаимодействующих токов проводники притягивается (рис. 7.13а и 7.14а), а при разных направлениях — отталкивается (рис. 7.13б и 7.14б).

Пример 7.3

Определить величину и направление сил, действующих на единицу длины проводов 1, 2, 3 и 4, расположенных на расстояниях, показанных в сантиметрах на рис. 7.15а, если по проводам проходят токи:

Решение

Для решения примера 7.3 необходимо определить расстояние между проводами (1-4) и (2—3), т.е. расстояние (рис. 7.15а).

Расстояние между проводами Расстояние между проводами Тогда так как r и g являются катетами прямоугольного треугольника, а расстояние b является гипотенузой этого треугольника.

Силы взаимодействия между проводами с указанными токами, приходящиеся на единицу длины этих проводов, определяются выражению (7.26):

При расчете учтено, что так как провода находятся в воздухе.

Направления сил взаимодействия указаны на рис. 7.15б.

Магнитные цепи и их расчет

В состав многих электротехнических устройств входят магнитные цепи.

Магнитная цепь представляет собой сочетание тел преимущественно из ферромагнитных материалов, в которых замыкается магнитный поток.

Простейшей магнитной цепью является сердечник кольцевой катушки (рис. 7.8а), в котором замыкается магнитный поток, соединенный током этой катушки. Магнитные цепи трансформатор, электрических машин, измерительных приборов и других электрических аппаратов имеют более сложную форму.

Отдельные участки магнитных цепей могут изготавливаться из различных ферромагнитных материалов различной формы и размеров. Одним из участков магнитной цепи может быть воздушный зазор.

Конструктивно различают неразветвленные и разветвленные магнитные цепи (рис. 8.1).

Характерной особенностью неразветвленной магнитной цепи (рис 8.1а) является то, что магнитный поток Ф, созданный токами моток для всех участков и сечений магнитной цепи, имеет одинаковое значение (как ток в неразветвленной электрической цепи). Для разветвленной магнитной цепи (рис. 8.1б) характерно то, что созданный током магнитный поток Ф разветвляется, при этом его величина определяется алгебраической суммой магнитных потоков в разветвлениях (как и ток в разветвленной электрической цепи — по первому закону Кирхгофа).

Разветвленная магнитная цепь может быть симметричной или несимметричной. Цепь считается симметричной, если правая и левая ее части имеют одинаковые размеры, выполнены из одинакового материала (включая воздушные зазоры) и действующие в каждой части магнитодвижущие силы одинаковы.

Магнитные цепи могут быть однородными и неоднородными. Однородная магнитная цепь представляет собой замкнутый сердечник (рис. 7.8а), который по всей длине имеет одинаковое сечение S и выполнен из определенного материала.

Неоднородная магнитная цепь (рис. 8.1а) состоит из нескольких однородных участков, каждый из которых по всей своей длине имеет одинаковое сечение и выполнен из определенного материала.

На рис. 8.1а изображена неразветвленная неоднородная магнитная цепь, состоящая из трех однородных участков длиной и где — воздушный зазор.

Закон Ома для магнитной цепи

Если по кольцевой катушке с числом витков проходит ток (рис. 7.8а), то этот ток в сердечнике катушки дайной и сечением S создает напряженность (7.19)

На рис. 7.8а изображена однородная неразветвленная магнитная цепь, сердечник которой по всей длине выполнен из одного материала с относительной магнитной проницаемостью Тогда магнитный поток в сердечнике кольцевой катушки можно определить по формуле

где

Это же уравнение (8.1) можно записать иначе:

где числитель — магнитодвижущая сила, или магнитное напряжение магнитной цепи а знаменатель полное сопротивление магнитной цепи (по аналогии с электрическим сопротивлением, зависящим от длины, удельной проводимости и сечения проводника — см. (2.8)), т. е.

Тогда магнитный поток магнитной цепи

Это и есть математическое выражение закона Ома для разветвленной однородной магнитной цепи, изображенной на рис. 7.8а, т. е. магнитный поток в рассматриваемой магнитной и пропорционален магнитному напряжению и обратно пропорционален магнитному сопротивлению (как и ток по закону Ома для участка электрической цепи).

Если неразветвленная цепь неоднородна и на сердечнике имеются две обмотки, т.е. две магнитодвижущие силы и три однородных участка (рис. 8.1а), то закон Ома для такой магнитной цепи:

и иначе:

Как и ток в неразветвленной электрической цепи с несколькими источниками и несколькими сопротивлениями).

В выражениях (8.5) и (8.6) знак «плюс» между магнитными напряжениями ставят тогда, когда обмотки (рис. 8.1а) подключены «согласно», т. е. создают магнитные потоки в сердечнике одного направления, а знак «минус» — когда обмотки включены «встречно», т. е. создают магнитные потоки в сердечнике, направленные друг против друга.

Из выражений (8.3) и (8.5) следует, что наибольшим сопротивлением в магнитной цепи обладает воздушный зазор так относительная магнитная проницаемость его притом, что магнитная проницаемость ферромагнитных участков исчисляется десятками тысяч.

Как видно, законы в магнитной цепи для определения магнитного потока во многих случаях аналогичны законам в электрических цепях для определения электрического тока, что в значительной степени помогает при расчетах магнитных цепей.

Однако пользоваться законом Ома с использованием выражений (8.4) и (8.5) для расчета магнитных цепей не представляется возможным, так как магнитная цепь нелинейная. Нелинейность магнитной цепи обусловлена тем, что магнитное сопротивление ферромагнитных участков магнитной цепи, определяющее магнитный поток, само зависит от магнитного потока.

Тем не менее законы Ома для однородной и неоднородной цепи решают качественную задачу расчета цепей, т. е. зависимость параметров магнитных цепей друг от друга.

Расчет магнитных цепей производится с использованием закона полного тока.

Намагничивание ферромагнитных материалов

Так как ферромагнитный материал является основой магнитных цепей, то для исследования и расчета магнитных цепей необходимо изучить свойства и характеристики ферромагнитных материалов.

Если по катушке с числом витков W, расположенной на замкнутом магнитопроводе длиной проходит ток (рис. 8.2), то в катушке создается магнитное поле, напряженность которого

Если магнитопровод выполнен из неферромагнитного материала, то индукция в магнитном поле магнитопровода

Если же магнитопровод катушки выполнен из ферромагнитного материала, то этот материал намагничивается, т. е. происходит ориентация доменов ферромагнитного материала в направлении внешнего магнитного поля, созданного магнитодвижущей силой катушки IW. Тем самым создается добавочная магнитная индукция обусловленная намагничиванием ферромагнитного материала магнитопровода: где М — величина, характеризующая намагниченность материала.

Таким образом, магнитная индукция В в магнитопроводе катушки складывается из двух компонентов — магнитной индукции внешнего поля, созданной МДС катушки и добавочной индукции созданной намагниченным магнитопроводом из ферромагнитного материала, т. е.

Зависимость магнитных индукций от изменения напряженности Н представлена на рис. 8.3.

Зависимость — Кривая линия из начала координат (прямая 1).

Характер изменения добавляемой индукции можно объяснить следующим образом (кривая 2):

Участок — намагниченность сердечника М увеличивается пропорционально напряженности Н;

Участок — рост намагниченности сердечника М замедляется, как большинство доменов уже сориентировалось в направленного магнитного поля катушки;

Участок — рост намагниченности сердечника М прекращается т.е. наступает режим магнитного насыщения, так как все до-сориентировались в направлении внешнего магнитного (участок параллелен оси абсцисс).

Суммарная кривая строится путем сложения ординат

Суммарная кривая 3 зависимости индукции ферромагнитного материала от напряженности магнитного поля называется кривой намагничивания данного ферромагнитного материала. Кривые намагничивания различных ферромагнитных материалов приведены в Приложениях 5 и 6.

Ферромагнитные материалы относятся к нелинейным средам, поэтому магнитные цепи, в которых они используются, являются нелинейными.

Магнитная проницаемость ферромагнитных материалов — величина непостоянная и зависит от предварительного намагничивания, т. е. от напряженности поля, созданного в материале. Характер этой зависимости представлен кривой (рис. 8.4). Кривая построена по уравнению, полученному в соответствии следующими зависимостями:

Из выражения (7.7)

Тогда

Если левую и правую части этого уравнения разделить на Н то получается

Из уравнения видно, что изменение зависит от отношения (остальные величины постоянные). С увеличением Н на участке (рис. 8.3 и 8.4) М растет быстрее, чем Н, следовательно, отношение увеличивается, и увеличивается (8.8).

Максимального значения абсолютная магнитная проницаемость достигает на участке ab зависимости (рис. 8.4). В режиме же насыщения (участок bс) намагниченность (М) остается неизменной, следовательно, отношение М/Н уменьшается, вызывая уменьшение (выражение (8.8) и рис. 8.4). При дальнейшем увеличении (8.8), т. е. ферромагнитный материал теряет свои ферромагнитные свойства.

Определить магнитную проницаемость ферромагнитного материала при определенной напряженности Н или индукции В можно, воспользовавшись кривой намагничивания данного ферромагнитного материала:

Циклическое перемагничивание

Изменение тока в катушке (рис. 8.2) и соответственно напряженности Н магнитного поля в ней не только по величине, но и по направлению приводит к изменению индукции в ферромагнитном сердечнике катушки по величине и направлению (рис. 8.5).

Зависимость магнитной индукции В в сердечнике от напряженности Н при изменении тока катушки по величине и направлению можно проследить по кривой рис. 8.5.

Если в катушке находится полностью размагниченный сердечник, то при токе (Рис. 8.5).

Увеличение тока приводит к увеличению напряженности Н, а следовательно, и индукции В в ферромагнитном материале до насыщения по кривой 0-1, т.е. по кривой намагничивания данного ферромагнитного материала (рис. 8.5). Если уменьшать ток до нуля, то и напряженность Я уменьшается до нуля, а индукция при этом уменьшается от величины (насыщение) до значения 0—2 по кривой 1—2. Значение индукции 0-2, оставшейся в сердечнике катушки (рис. 8.5) при повышении напряженности до , называется остаточной индукцией в данном ферромагнитном материале. Остаточная индукция в сердечнике имеет счет того, что не все электромагнитные магнитики материала ориентировались при размагничивании, т. е. часть доменов были сориентированными в направлении внешнего поля катушки.

Если изменить направление тока в катушке, а следовательно, и направление напряженности в сердечнике и увеличивать эту напряженность (в обратном направлении), то можно добиться уменьшения индукции до нуля (кривая 2-3), т. е. сердечник полностью размагнитится. Напряженность 0—3, которая потребность для того, чтобы размагнитить ферромагнитный материал, полностью дезориентировать домены, называется задерживающей, или коэрцитивной, силой

Если продолжить увеличение напряженности, то индукция изменит свое направление и ее значение будет увеличиваться в новом направлении от нуля до насыщения по кривой 3-4.

Если уменьшать напряженность до нулевого значения, то ин-уменьшится по кривой 4-5, где отрезок 0-5 — остаточная индукция в обратном направлении. Чтобы размагнитить сердечник, т. е. уменьшить индукцию до нуля, необходимо снова изменить направление тока и напряженности (в первоначальном направлении) и увеличивать его. При этом индукция в сердечнике уменьшится до нуля по кривой 5-6, где отрезок 0-6 — задерживающая, или коэрцитивная, сила в первоначальном направлении которая снова размагничивает сердечник — уничтожает точную индукцию. Дальнейшее увеличение напряженности едет к увеличению индукции от нуля до насыщения в первоначальном направлении по кривой 6—1.

Циклическое перемагничивание имеет место в магнитопроводах (сердечниках) электрических машин, трансформаторов, электроизмерительных приборов, дросселей и др., по обмоткам которых проходит переменный ток.

Циклическое перемагничивание сопровождается затратой электрической энергии, которая преобразуется в тепловую и в большинстве случаев рассеивается в пространстве. Такие тепловые потери относят к магнитным потерям и называют потерями энергии (мощности) на циклическое перемагничивание, или потерями на гистерезис. Мощность потерь на циклическое перемагничивание данного ферромагнитного материала пропорциональна площади, ограниченной петлей гистерезиса этого материала. Для борьбы с подобными потерями в различных аппаратах и машинах применяют различные меры, основной из которых является выбор ферромагнитного материала для сердечников с узкой петлей гистерезиса.

Искусственно циклическое перемагничивание можно применить для размагничивания ферромагнитного материала, т. е. для уменьшения остаточной индукции до нулевого значения. Для этого по катушке, расположенной на магнитопроводе из ферромагнитного материала, пропускают изменяющийся по величине и направлению ток (переменный ток), величину которого постепенно уменьшают до нулевого значения.

Ферромагнитные материалы

Свойства большинства ферромагнитных материалов являются одинаковыми, однако проявляются они по-разному в зависимости от химического состава материала. В этой связи различают две основные группы ферромагнитных материалов: а) магнитно-мягкие и б) магнитно-твердые.

А. Магнитно-мягкие ферромагнитные материалы обладают высокой магнитной проницаемостью низкой задерживающей (коэрцитивной) силой и узкой петлей гистерезиса, т. е. малыми потерями на гистерезис.

Магнитно-мягкие ферромагнитные материалы легко намагничиваются и размагничиваются.

К магнитно-мягким материалам относятся металлы и сплавы: электролитическое железо, электротехническая сталь, пермаллой, ферриты, магнитодиэлектрики и др.

Железо и электротехническая сталь нашли широкое применение для магнитных цепей электрических машин, аппаратов, трансформаторов, электроизмерительных приборов, т.е. там, где необходимо создать сильное магнитное поле при относительно больших магнитодвижущих силах (IW).

Ферриты и магнитодиэлектрики применяются в качестве магнитопроводов в аппаратуре проводной и радиосвязи, в магнитных удлинителях, вычислительных машинах и других видах техники.

Дермаллой используется при изготовлении сердечников, предназченных для работы в высокочастотных устройствах до 10000 кГц. Магнитные свойства пермаллоев в значительной степени зависят от технологии их изготовления.

Магнитно-твердые ферромагнитные материалы обладают значительной магнитной проницаемостью — порядка нескольких сотен), относительно высокой остаточной индукцией (0,3125) Тл, большой задерживающей (коэрцитивной) силой (500024000) А/м и имеют широкую петлю гистерезиса.

Из магнитно-твердых материалов изготавливаются постоянные магниты, применяемые в технике связи, электроизмерительной сфере и т. п.

Магнитно-твердым материалам, обладающим лучшими магнитными свойствами, относятся такие сплавы, как альни, альнипальнико и др.

Пример 8.1

Определить и изобразить изменение относительной магнитной проницаемости электротехнической стали при следующих значениях напряженности в ней:

Решение

Результаты расчета заносятся в таблицу 8.1, воспользовавшись живой намагничивания электротехнической стали (Приложение 6) и следующими выражениями:

Расчет неоднородной магнитной цепи

Прямая задача расчета неразветвленной неоднородной магнитной цепи (рис. 8.9) решается в следующей последовательности.

1. По заданному магнитному потоку Ф, который для всех участков неразветвленной цепи имеет одинаковое значение, определяют магнитную индукцию В каждого участка где S — площадь сечения участка.

Для прямоугольного сечения (рис. 8.7) для круглого сечения (рис. 8.8)

Если задана магнитная индукция какого-либо участка то находят магнитный поток этого участка который для всех участков неразветвленной цепи имеет одинаковое значение. Затем определяют магнитную индукцию остальных участков, как показано выше.

2. По кривым намагничивания материалов (Приложение 5 или 6) определяют напряженности ферромагнитных участков и Напряженность в воздушном зазоре вычисляется по отношению

3. Определив длину средней линии каждого участка, по закону полного тока (второй закон Кирхгофа для магнитной цепи) вычисляют намагничивающую силу рассчитываемой магнитной цепи или ток I, или витки W.

Пример 8.2

Определить число витков обмотки, расположенной на сердечнике из электротехнической листовой стали, размеры которого указаны на рис. 8.9. в см, если по обмотке проходит ток который создает в магнитной цепи магнитный поток

Решение

Магнитная цепь состоит из 3-х однородных участков сечением (воздушный зазор).

1. По заданному потоку определяется магнитная индукция в каждом однородном участке:

По кривой намагничивания для листовой электротехнической стали (Приложение 5 или 6) определяются напряженности первого — и второго — участков. Напряженность в воздушном зазоре

Составляется уравнение по закону полного тока для магнитной цепи: из которого определяется искомое число витков обмотки

Предварительно вычисляется длина средней линии каждого участка:

• 1.
• 2.
• 3.

Обратная задача расчета неоднородной неразветвленной магнитной цепи, т.е. определение магнитного потока по заданной магнитодвижущей силе (МДС), может быть решена методом последовательных приближений. Для этого задаются несколькими значениями магнитного потока и для каждого из них решают данную задачу расчета магнитной цепи. По результатам расчетов замагничивающих сил для разных магнитных потоков строят зависимость (рис. 8.10), по которой определяют искомый магнитный поток по заданной МДС

Пример 8.3

Определить магнитный поток в замкнутом сердечнике из листовой электротехнической стали, размеры которого указаны на рис. 8.11 в мм, если на сердечнике расположена обмотка (катушка) с числом витков W= 500, по которой проходит ток (обратная задача). Длина каждого воздушного зазора мм (рис. 8.11).

Решение

Сечение сердечника магнитной цепи при указанных размерах будет равно

Длина четырех воздушных зазоров на стыках сердечника:

Длина средней линии сердечника: так как длина каждой стороны квадрата сердечника

Как видно, длина воздушного зазора очень мала по сравнению с длиной средней линии сердечника, поэтому ее влиянием на длину сердечника можно пренебречь.

Магнитная цепь в рассматриваемом примере состоит из двух однородных участков — сердечника из листовой электротехнической стали длиной сечением и воздушного зазора длиной сечением

Для выбора одного из магнитных потоков на графике зависимости например (рис. 8.10), предполагается, что магнитное сопротивление воздушного зазора равно магнитному сопротивлению всей магнитной цепи

Это предположение обусловлено тем, что сопротивление воздушного зазора значительно больше сопротивления ферромагнитных участков цепи, магнитная проницаемость которых в тысячи раз больше магнитной проницаемости воздуха Поэтому магнитным сопротивлением ферромагнитной части, в таком приближении, можно пренебречь.

Таким образом по закону Ома для магнитной цепи

Тогда

Магнитный поток

Магнитодвижущая сила (IW), необходимая для создания магнитного потока определяется в следующей последовательность.

Магнитная индукция в магнитопроводе и воздушном зазоре будет равна

Напряженность магнитного поля в сердечнике из листовой электро-технической стали (Приложение 6)

При этом магнитное напряжение

А напряженность в воздушном зазоре

Магнитное напряжение при этом

Следовательно, магнитодвижущая сила для создания магнитного потока в магнитной цепи будет равна

Так как заданные ампер-витки меньше, чем требуется для создания магнитного потока то для построения графика зависимости в необходимых пределах произвольно выбираемый магнитный поток необходимо уменьшать, то определяется МДС для создания магнитных потоков

Магнитодвижущая сила для каждого из выбираемых магнитных потоков определяется тем же методом и в той же последовательности, что и для магнитного потока .

Результаты расчетов заносят в таблицу 8.2 и график строится по этим результатам (рис. 8.12).

Примечание. Если по таблице 8.2 значение , то это означает, что

По этому графику определяется магнитный поток Ф, созданный заданными ампер-витками

Как видно (рис. 8.12), заданная создает в магнитной цепи магнитный поток

Такой же результат можно получить при расчете той же магнитной цепи графо-аналитическим методом пересечений (рис. 8.13).

Как указывалось выше, магнитная цепь является нелинейной цепью, так как кривая намагничивания любого ферромагнитного материала, из которого состоит магнитная цепь, — кривая линия (см. рис. 8.3 и Приложение 6).

Таким образом, рассматриваемая в примере 8.3 (рис. 8.11) неответвленная магнитная цепь состоит из двух однородных участков. участок, выполненный из листовой электротехнической стали нелинейный участок и воздушный зазор — линейный участок

Следовательно, расчет нелинейной неразветвленной магнитной цепи можно осуществить графо-аналитическим методом пересечений аналогично методу расчета нелинейных неразветвленных электрических цепей постоянного тока (см. рис. 5.36, 5.6, 5.86). я нелинейного участка неразветвленной магнитной цепи строится кривая зависимости Ф =f(U_c) по результатам, полученным при расчете обратной задачи примера 8.3 (таблица 8.2). Кривая зависимости Ф =f(U_c) называется магнитной характеристикой магнитной цепи.

Для построения магнитной характеристики выписываются значения величины магнитного потока Ф и магнитного напряжения ферромагнитных участках в таблицу 8.3 из таблицы 8.2. По полученным данным строится магнитная характеристика нелинейного участка рассматриваемой цепи (рис. 8.13).

Согласно второму закону Кирхгофа для магнитной цепи, изображенной на рис. 8.11, в соответствии с законом полного тока:

откуда

где — магнитное сопротивление воздушного зазора, , что следует из закона Ома для участка магнитной цепи (8.4).

Зависимость (8.10) линейная и графически изображается прямой линией, построение которой производится по двум точкам А и В (рис. 8.13).

Точка А откладывается на оси абсцисс при Ф = 0 (т. е. при ), а точка В откладывается на оси ординат Ф при (т. е. ). Точка пересечения прямой АВ с магнитной характеристикой нелинейного участка магнитной цепи (точка Q определяет искомый магнитный поток Ф (на оси ординат) и магнитное напряжение (на оси абсцисс), соответствующее этому магнитному потоку. Таким образом, магнитное напряжение (рис. 8.13) создает магнитный поток в магнитной цепи .

Как видно, результат получился таким же, как при расчете цепи (рис. 8.11) методом последовательных приближений.

Расчет разветвленных магнитных цепей

Расчет симметричной разветвленной магнитной цепи рассматривается на примере 8.4 (прямая задача).

Пример 8.4

На среднем стержне Ш-образного сердечника, выполненного из электротехнической стали Э21 (1311), расположена обмотка с числом витков W=515 (рис. 8.14). Якорь А этой разветвленной магнитной цепи выполнен из стали Э42 (1512). Между якорем А и сердечником находится воздушный зазор = 0,2 мм. Размеры магнитной цепи даны в мм.

Определить величину тока в обмотке, расположенной на среднем стержне, при котором в якоре А создается магнитная индукция В_А = 1,2 Тл.

Решение

Магнитная цепь по оси симметрии (00′) делится на две равные части. Каждая часть рассчитывается отдельно как неоднородная неразветвленная магнитная цепь. Магнитный поток Ф в каждой части определяется по заданной магнитной индукции в якоре

где

В каждой части (половине) вычисленный магнитный поток зачтен через якорь, воздушные зазоры и участок Ш-образного сердечника.

По вычисленному потоку Ф определяется магнитная индукция в однородных участках.

На участке

В зазоре бокового стержня

В зазоре среднего стержня

В якоре — В_А= 1,2 Тл.

Напряженность магнитного поля для ферромагнитных участков (Приложение 5):

Напряженность в воздушных зазорах:

3. Величина тока определяется из уравнения, составленного по закону полного тока:

где длина средней линии каждого участка магнитной цепи соответственно равна:

Таким образом, индукцию В_А=1,2 Тл в якоре разветвленной магнитной цепи (рис. 8.14) создает ток =2 А.

Расчет несимметричной разветвленной магнитной цепи рассматривается на примере 8.5 (прямая задача).

Пример 8.5

Для разветвленной несимметричной магнитной цепи (рис. 8.15) известны длины пяти участков, их поперечные сечения и магнитный поток Ф₅ в воздушном зазоре длиной . Остальные участки выполнены из ферромагнитного материала, кривая намагничивания которого известна.

Определить магнитодвижущую силу (МДС), созданную двумя обмотками, необходимую для создания в зазоре магнитного потока Ф₅.

Решение произвести в общем виде. Стрелками указано направление магнитного потока участков цепи.

Решение

Магнитные потоки участков 3, 4 и 5 одинаковы, т. е. следовательно, можно определить магнитную индукцию в каждом участке , и если сечения этих участков одинаковы, то и магнитная индукция в них одинакова, т.е.

Для участков 3 и 4, выполненных из ферромагнитного материала, по кривой намагничивания определяется напряженность поля, а напряженность в воздушном зазоре определяется по формуле

Магнитное напряжение на участках 3, 4, 5, между точками А и В, определяется соотношением

Такое же магнитное напряжение будет на участке , так как расположен между точками А и В, т. е. , откуда вычисляется

По кривой намагничивания для материала участка определяется индукция и магнитный поток .

Магнитный поток согласно первому закону Кирхгофа для разветвленной магнитной цепи будет равен

Величина магнитной индукции вычисляется отношением

По кривой намагничивания определяется Тогда искомая МДС будет равна Обратную задачу расчета разветвленной магнитной цепи решают с использованием схем замещения и графоаналитическим методом.

Расчеты всех магнитных цепей произведены с учетом отсутствия рассеяния магнитного потока.

• Цепи переменного тока
• Символический метод расчета цепей
• Четырехполюсники
• Линейные диаграммы
• Индуктивность и ее расчет
• Энергия в электрических цепях
• Линейные электрические цепи
• Нелинейные электрические цепи

При копировании любых материалов с сайта evkova.org обязательна активная ссылка на сайт www.evkova.org

Сайт создан коллективом преподавателей на некоммерческой основе для дополнительного образования молодежи

Сайт пишется, поддерживается и управляется коллективом преподавателей

Whatsapp и логотип whatsapp являются товарными знаками корпорации WhatsApp LLC.

Cайт носит информационный характер и ни при каких условиях не является публичной офертой, которая определяется положениями статьи 437 Гражданского кодекса РФ. Анна Евкова не оказывает никаких услуг.