Уравнения реакций для которых в изобарно изотермических условиях

В системе, не совершающей никакой работы, кроме работы расширения, и находящейся при постоянных температуре и давлении (Р = const, Т = const), самопроизвольно могут протекать только те процессы, которые приводят к уменьшению изобарно-изотермического потенциала системы (G). Когда G достигнет минимального значения при данных Р и Т, система приходит в равновесие и процесс прекращается.

если 1) A = PdV; 2) Р = const, Т = const, то при самопроизвольном процессе, протекающем неравновесным путем G2 – G1 Если система не совершает никакой работы и ее объем и температура остаются постоянными (^V=const,Т=const), то в такой системе самопроизвольно могут протекать только те процессы, которые приводят к уменьшению изохорно-изотермического потенциала системы (F). КогдаFдостигнет минимального при данныхVиТзначения, система приходит в равновесие, и процесс прекращается. Обозначим величины так, как на рис. 1.15 (см. стр. 30), тогда Итак, если 1)A=dVP+ … = 0; 2)V=const,Т=const, то при самопроизвольном процессе F2–F1 Процессы протекают при постоянном объеме и температуре, если их проводят в закрытых, термостатированных аппаратах, например, в автоклавах. Критерием протекания процесса в этом случае служит изменение изохорно-изотермического потенциала (энергии Гельмгольца) системы. Опираясь на второй закон термодинамики легко доказать следующее правило.

1. Энергия Гиббса, энергия Гельмгольца. Применение этих термодинамических функций для определения состояния равновесия и направления химического процесса.(ответ в 27)
2. Энергия Гиббса и энергия Гельмгольца. Применение этих характеристических термодинамических функций для определения состояния равновесия и направления самопроизвольных процессов в изотермических условиях.(ответ в 27)

Если процесс протекает самопроизвольно, то внутренняя энергия (энтальпия) должны уменьшаться, а энтропия увеличиваться. Для сравнения этих величин их надо выразить в одних единицах, а для этогоΔS умножить на T. В этом случае имеем ΔН – энтальпийный фактор и ТΔS— энтропийный фактор.

В ходе реакции частицы стремятся к объединению, что ведет к уменьшению энтальпии (ΔН 0). «Движущая сила» реакции определяется разностью между этими величинами и обозначается ΔG.

и называется изменением энергии Гиббса (изобарно-изотермический потенциал).

Энергия Гиббса — это часть энергетического эффекта реакции, которую можно превратить в работу, поэтому ее называют свободной энергией. Это тоже термодинамическая функция состояния и, следовательно, для реакции

энергию Гиббса химической реакции можно рассчитать как сумму энергий Гиббса образования продуктов реакции за вычетом энергий Гиббса образования исходных веществ с учетом стехиометрических коэффициентов по формуле:

где Δ_fG –энергия Гиббса образования веществ.

Энергия Гиббса образования веществ это изменение энергии Гиббса системы при образовании 1 моль вещества из простых веществ, устойчивых при 298 К.

Энергия Гиббса образования простых веществ Δ_fG принимается равной нулю. Если образующееся вещество и исходные простые вещества находятся в стандартных состояниях, то энергия Гиббса образования называется стандартной энергией Гиббса образования вещества Δ_fG 0 . Ее значения приводятся в справочниках.

Полученное значение ΔG является критерием самопроизвольного течения реакции в прямом направлении, если ΔG 0. Если ΔG = 0, то реакция может протекать как в прямом, так и в обратном направлениях, т.е. реакция обратима.

Направление химических реакций зависит от их характера. Так, условие ΔG 0). У таких реакций обе движущие силы (ΔН) и (ТΔS) направлены в сторону протекания прямой реакции и ΔG 0), в результате которой уменьшается число молей газообразных веществ (ΔS 0.

Если в результате экзотермической реакции (ΔН TΔS и реакция возможна в прямом направлении (ΔG 0), а обратная реакция возможна.

Для определения температуры равновесия можно воспользоваться условием:

где Т_р – температура, при которой устанавливается равновесие, т.е. возможность протекания прямой и обратной реакций.

Если в результате эндотермической реакции (ΔН > 0) увеличивается число молей газообразных веществ и энтропия системы (ΔS > 0), то при невысоких температурах, когда ΔН > ТΔS, самопроизвольно прямая реакция идти не может (ΔG> 0), а при высоких температурах, когда ΔН 0 выражается уравнением изотермы Вант-Гоффа, которая для реакции

записывается в виде: либо в виде:
где — относительные парциальные давления соответствующих веществ; концентрации соответствующих растворенных веществ.

Итак, энергия Гиббса позволяет определить возможность протекания реакции расчетным путем, не прибегая к дорогостоящим и длительным экспериментам.

В изохорно-изотермических условиях свободная энергия называется энергией Гельмгольца или изохорно-изотермическим потенциалом и равна

Она характеризует направление и предел самопроизвольного течения химической реакции при изохорно-изотермических условиях, которое возможно при ΔF H – TS U + pV– TS G (7.21)

 H характеризует общее изменение энергии системы в ходе процесса, а изменение энергии Гиббса показывает, какая часть ее может быть превращена в полезную работу, поэтому раньше ее называли свободной энергией, в противоположность энтропийному члену, который характеризовал связанную энергию, недоступную для превращения в работу.

а) ; б) (7.20)

Из уравнения 7.20а следует, что с ростом давления энергия Гиббса увеличивается, так как V> 0 , но темп роста замедляется, так как объем постепенно уменьшается. Причем для разных идеальных газов эти кривые будут одинаковыми.

Рис. 7.1. Зависимость энергии Гиббса от давления и температуры.

С ростом температуры энергия Гиббса убывает, так как энтропия всегда положительна, причем падение энергии Гиббса будет ускоряться из-за роста энтропии при повышении температуры.

ГИББСА — ГЕЛЬМГОЛЬЦА УРАВНЕНИЯ — термо-динамич. соотношения, устанавливающие связь между внутренней энергией и Гелъмголъца энергией (свободной энергией) F или между энтальпией H и Гиббса энергией (свободной энтальпией) G:

где T — темп-pa, V — объём, P — давление. Установлены в 1875 Дж. У. Гиббсом, ур-ние (1) использовал Г. Гельмгольц (H. Helmholtz). Ур-ние (1) следует из определения энергии Гельмгольца F=U-TS и выражения для энтропии , ур- ние (2)-из определения энергии Гиббса G=H-TS и выражения для энтропии Ур-ние (1) позволяет по энергии Гельмгольца F(T, V)найти внутр. энергию U(T, V)и, следовательно, теплоёмкость при пост. объёме. Ур-ние (2) позволяет по энергии Гиббса G(T, P)найти энтальпию H(T, P)и, следовательно, теплоёмкость при пост. давлении.

Макс. работа, к-рую может совершить система в тепловом контакте с окружающей средой , удовлетворяет Г. — Г. у..

Эта макс. работа за вычетом работы против сил давления P(V₂— V₁)(максимальная полезная работа) удовлетворяет Г. — Г. у. . (Различие между макс. работой и максимальной полезной работой существенно для газообразных систем.) Г. — Г. у. применяются в термодинамич. теории гальванич. элеменюв, использовались при установлении третьего начала термодинамики и его следствий

1. Системы переменного состава. Химический потенциал компонента системы. Зависимость химического потенциала от давления и температуры. Условия равновесия и самопроизвольного протекания химического процесса в системах переменного состава.

Раствором называется гомогенная, молекулярно-дисперсная система, состав которой можно изменять непрерывно в некотором конечном или бесконечном интервале.

По агрегатному состоянию растворы разделяются на твердые, жидкие и газообразные. Если растворитель и растворенное вещество имеют разные агрегатные состояния, то растворителем рассматривают обычно то вещество, агрегатное состояние которого совпадает с агрегатным состоянием раствора. Если же компоненты раствора и раствор имеют одинаковое агрегатное состояние, то за растворитель считают то вещество, которого больше, хотя для термодинамики это безразлично.

Состав раствора измеряется его концентрацией. Существуют следующие основные определения концентрации:

мольная доля (х) – число молей вещества в 1 моле раствора;

моляльность (m) – число молей растворенного вещества в 1000 г растворителя;

молярность (с) – число молей растворенного вещества в 1 л раствора;

массовое содержание (р) – число грамм растворенного вещества в 100 г раствора.

Характеристические функции многокомпонентных систем.

Первый и второй законы термодинамики, из которых следуют фундаментальные уравнения, были получены для закрытых систем, т.е. систем, процессы в которых не приводят к изменению количества компонентов. Реально же чаще встречаются системы, в которых при различных процессах изменяются количества компонентов. Это может происходить, скажем, при фазовых превращениях или вследствие протекания химической реакции. При этом может изменяться состав, как отдельных частей, так и системы в целом.

Поэтому внутренняя энергия (и другие функции состояния) открытых систем будут изменяться не только за счет сообщения системе теплоты и произведенной системой работы, но и за счет изменения состава системы. Следовательно для открытых систем характеристические функции будут функциями не только их двух естественных переменных, но и функциями числа молей всех веществ , составляющих систему:

H = H ( S, p, n1 ………….. nk ),

F = F ( T, v, n1…………… nk ),

Хими́ческий потенциа́л — термодинамическая функция, применяемая при описании состояния систем с переменным числом частиц. Определяет изменение термодинамических потенциалов (энергии Гиббса, внутренней энергии, энтальпии и т. д.) при изменении числа частиц в системе. Представляет собой энергиюдобавления одной частицы в систему без совершения работы. Определение химического потенциала можно записать в виде:

de = tds — pdv + \mu dn » align=bottom width=148 height=14 border=0>где Е — энергия системы, S — её энтропия, N — количество частиц в системе.

Эта формула определяет, кроме химического потенциала , также давление P и температуру T.

Для систем, состоящих из одного компонента, можно доказать, что химический потенциал задаётся формулой

,где -потенциал Гиббса

Если энергия системы зависит не от объёма, а от других термодинамических параметров , исходная формула принимает вид de = tds — \sum_i a_i da_i + \mu dn » align=bottom width=172 height=26 border=0>

Если в системе имеется несколько разных типов частиц, есть столько же разных химических потенциалов. Связь химического потенциала со свободной энергией называется Большим термодинамическим потенциалом.

Условия равновесия в многокомпонентных гетерогенных системах.

Пусть р, Т =Const, тогда . Если в системе имеются фазы (‘) и (»), то при переходе dn_i молей i–ого компонента из фазы (‘) в фазу (») изменение энергии Гиббса системы dGбудет складываться из изменении энергий Гиббса обеих фаз dG‘иdG»: .

Если система закрытая, то , а если она к тому же и равновесна, то dG= 0 и, следовательно, , т.е. химические потенциалы данного компонента во всех фазах системы, находящейся в равновесии, равны между собой.

Самопроизвольный неравновесный процесс может идти только в сторону уменьшения энергии Гиббса системы dG [3] .

Пример: для стандартной реакции

константа химического равновесия определяется по формуле

При наступлении химического равновесия в системе, когда скорость прямой реакции равна скорости обратной реакции и закон действующих масс формулируется следующим образом: отношение произведения равновесных концентраций (или парциальных давлений) продуктов реакции, взятых в степенях их стехиометрических коэффициентов, к произведению для исходных веществ есть величина постоянная. Этот параметр называемая константой равновесия К _равн .
Для обратимой гомогенной реакции:
ν _A A + ν _B B ó ν _D D + ν _F F
константа равновесия может быть выражена в виде отношения равновесных молярных концентраций реагирующих веществ — ^ K _C , равновесных парциальных давлений – K _P , равновесных молярных долей — K _X :

; ; (1)

Между константами равновесия K _C , K _P и K _X для реакции с участием идеальных газов легко установить взаимосвязь, используя уравнение Менделеева – Клапейрона (pV=nRT) и закон Дальтона (p _i = X _i p ₀ , где p _i – парциальное давление i-ого газа, p ₀ – общее давление в системе, X _i – молярная доля i-ого газа):
K _P = K _C (RT) Δν и K _P = K _X (p ₀ ) Δν (2),
где Δν = (ν _D + ν _F ) – (ν _A + ν _B )
Константы K _P , K _C и K _X называются эмпирическими константами равновесия, они могут быть численно равны, если Δν = 0, и иметь размерность, если Δν ≠ 0.
Термодинамическая константа равновесия K 0 безразмерна и может быть вычислена из стандартной энергии Гиббса:

_r G 0 _T = — RT ln K 0

1. Направление протекания химического процесса при заданных начальных условиях. Вывод и анализ уравнения изотермы химической реакции.